Autores:  (1) Gopal Yadav, Departamento de Física, Instituto Indiano de Tecnologia e Instituto de Matemática de Chennai.  Tabela de Links   Resumo e Introdução   Breve revisão da holografia em cunha   Multiverso emergente da holografia em cunha   Aplicação ao Paradoxo da Informação   Aplicação ao Paradoxo do Avô   Conclusão   Agradecimentos e Referências  Abstrato  Neste artigo, propomos um modelo baseado em holografia em cunha que pode descrever o multiverso. Na holografia em cunha, consideramos dois banhos gravitacionais, um dos quais tem gravidade forte e o outro tem gravidade fraca. Para descrever um multiverso, consideramos 2n branas de Karch-Randall e propomos que vários universos d-dimensionais estão localizados nessas branas. Essas branas estão incorporadas no espaço-tempo (d + 1) dimensional. O modelo é útil na obtenção da curva de Page de buracos negros com horizontes múltiplos e na resolução do “paradoxo do avô”. Obtemos explicitamente as curvas de Page dos buracos negros AdS eternos para o multiverso n = 2 e o buraco negro Schwarzschild de-Sitter com dois horizontes.  1. Introdução  Recentemente, a configuração duplamente holográfica chamou a atenção de muitos pesquisadores para estudar o paradoxo da informação [1]. Uma versão da resolução do paradoxo da informação é obter a curva de Page [2]. A conjectura AdS/CFT afirma que a gravidade em massa é dual à teoria quântica de campos na fronteira AdS [3]. A configuração duplamente holográfica é a versão estendida onde se consideram duas cópias de sistemas do tipo AdS/BCFT [4–25]. A ideia partiu do modelo Karch-Randall, onde se corta a fronteira AdS por uma brana Karch-Randall [26, 27]. Vamos discutir três descrições equivalentes da configuração duplamente holográfica que está sendo usada para obter a curva de Page.  • BCFT vive na fronteira d-dimensional do espaço-tempo AdS. BCFT tem um limite (d − 1)-dimensional, conhecido como defeito.  • A gravidade na brana de Karch-Randall d-dimensional é acoplada ao BCFT no defeito através de condição de contorno transparente.  • BCFT d-dimensional tem gravidade dual, que é a gravidade de Einstein em AdSd+1  Nesta configuração, a brana Karch-Randall contém um buraco negro cuja radiação Hawking é coletada por banho BCFT. Pode-se definir a região de radiação no banho BCFT, e a entropia de emaranhamento da radiação Hawking pode ser obtida usando a fórmula semiclássica na segunda descrição [28]. A vantagem de uma configuração duplamente holográfica é que podemos calcular a entropia de emaranhamento muito facilmente usando a fórmula clássica de Ryu-Takayanagi [29] na terceira descrição. Neste tipo de configuração, existem dois tipos de superfícies extremas: a superfície de Hartman-Maldacena [30], que começa no defeito, atravessa o horizonte do buraco negro e vai até seu parceiro duplo do campo térmico; neste processo o volume da ponte Einstein-Rosen cresce. Outra superfície extrema é a superfície da ilha, que começa em BCFT e pousa na brana de Karch-Randall. Acontece que inicialmente a entropia de emaranhamento da superfície Hartman-Maldacena domina, e depois a superfície da ilha no tempo de Page assume o controle, e portanto obtém-se a curva de Page. O problema com esta configuração é que a gravidade se torna massiva na brana de Karch-Randall, o que não é físico [31–34]. Veja [5, 23, 35, 36] para cálculo da curva de Page com gravidade sem massa na brana de Karch-Randall. A gravidade sem massa na brana de Karch-Randall em [35] surge devido à inclusão do termo Dvali-Gabadadze-Porrati [37] na mesma. Em [23], mostramos explicitamente que a função de onda do gráviton normalizável requer um gráviton sem massa. Outra razão é que implementamos a condição de contorno de Dirichlet na função de onda do gráviton no horizonte do buraco negro que quantizou a massa do gráviton e permitiu um gráviton sem massa. Além disso, a tensão da brana de Karch-Randall (no nosso caso era uma hipersuperfície fluída) é inversamente proporcional ao horizonte do buraco negro e obtivemos um potencial semelhante ao de um “vulcão”, portanto, pode-se localizar a gravidade sem massa na membrana de Karch-Randall. brana. Apesar da gravidade sem massa na brana de Karch-Randall, tivemos entropias de emaranhamento comparáveis provenientes de Hartman-Maldacena e de superfícies insulares. Portanto, obtivemos a curva de Page de um buraco negro neutro eterno a partir de uma abordagem de cima para baixo. Em [36], os autores impuseram condições de contorno de Dirichlet em branas gravitantes em holografia em cunha, onde obtiveram a curva de Page mesmo na presença de gravidade sem massa. A existência de ilhas com gravidade sem massa esteve presente em [5] devido à construção geométrica do modelo crítico de Randall-Sundrum II. O paradoxo da informação de buracos negros de espaço plano foi discutido em [38–40] [1], onde se definem as sub-regiões na tela holográfica para calcular a entropia de emaranhamento holográfico. A configuração na qual o banho também gravita é conhecida como “holografia em cunha” [41, 42, 48]. Veja [43–46] para trabalhos sobre emaranhamento quântico, complexidade e negatividade de emaranhamento no espaço de-Sitter [2]  Na holografia em cunha, consideramos duas branas de Karch-Randall, Q1 e Q2, de tensões T1 e T2 tais que T1 < T2. Nesta configuração, Q2 contém um buraco negro cuja radiação Hawking é coletada por Q1. A literatura sobre holografia em cunha pode ser encontrada em [47–50].  É fácil obter a curva de Page para buracos negros com horizonte único. Neste artigo, abordamos as seguintes questões: construímos um multiverso usando a ideia de holografia em cunha e usamos essa configuração para obter a curva de Page de buracos negros com horizontes múltiplos a partir da holografia em cunha. O multiverso neste artigo será construído localizando a gravidade de Einstein em várias branas de KarchRandall. Essas branas serão incorporadas em uma dimensão superior. Além disso, propomos que é possível viajar entre universos diferentes porque todos estão se comunicando entre si. Suspeitamos que o “paradoxo do avô” possa ser resolvido nesta configuração.  O artigo está organizado da seguinte forma. Na seção 2, revisamos brevemente a holografia em cunha. Na seção 3, discutimos a existência de multiverso no mundo-brana de Karch-Randall com geometria anti-de-Sitter, de-Sitter, e os problemas quando misturamos espaços-tempos de-Sitter e anti-de-Sitter nas subseções 3.1, 3.2 e 3.3. Nas seções 4, discutimos a aplicação do multiverso ao paradoxo da informação, onde obtivemos a curva de Page dos buracos negros eternos AdS para o multiverso n = 2 em 4.1 e a curva de Page do buraco negro de Schwarzschild de-Sitter em 4.2 via 4.2.1 e 4.2. .2. A Seção 5 trata da aplicação deste modelo ao paradoxo do avô. Finalmente, discutimos nossos resultados na seção 6.  [1] Agradecemos a C. Krishnan por nos apontar esses artigos interessantes.  [2] Agradecemos a S. Choudhury por chamar nossa atenção para seus trabalhos.  Este artigo está   sob licença CC 4.0. disponível no arxiv

Multiverse Theory Technology

Delving into the ethereal fabric that connects the multiverse, with an adept exploration of the aetheric realms.

Multiverso em Karch-Randall Brainworld

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