Autores:  (1) Gopal Yadav, Departamento de Física, Instituto Indio de Tecnología e Instituto de Matemáticas de Chennai.  Tabla de enlaces   Resumen e introducción   Breve reseña de la holografía en cuña   Multiverso emergente de la holografía de cuña   Aplicación a la paradoja de la información   Aplicación a la paradoja del abuelo   Conclusión   Agradecimientos y Referencias  Abstracto  En este artículo, proponemos un modelo basado en holografía de cuña que puede describir el multiverso. En la holografía en cuña, consideramos dos baños gravitantes, uno de los cuales tiene una gravedad fuerte y el otro tiene una gravedad débil. Para describir un multiverso, consideramos 2n branas de Karch-Randall, y proponemos que varios universos d-dimensionales están localizados en estas branas. Estas branas están incrustadas en un espacio-tiempo (d + 1) dimensional. El modelo es útil para obtener la curva de Page de agujeros negros con múltiples horizontes y en la resolución de la “paradoja del abuelo”. Obtenemos explícitamente las curvas de Page de los agujeros negros eternos de AdS para n = 2 multiverso y el agujero negro de Schwarzschild de-Sitter con dos horizontes.  1. Introducción  Recientemente, la configuración doblemente holográfica ha llamado la atención de muchos investigadores para estudiar la paradoja de la información [1]. Una versión de la resolución de la paradoja de la información es obtener la curva de Page [2]. La conjetura AdS/CFT establece que la gravedad global es dual a la teoría cuántica de campos en el límite de AdS [3]. La configuración doblemente holográfica es la versión extendida donde se consideran dos copias de sistemas similares a AdS/BCFT [4-25]. La idea surgió del modelo de Karch-Randall, donde se corta el límite de AdS mediante una brana de Karch-Randall [26, 27]. Analicemos tres descripciones equivalentes de la configuración doblemente holográfica que se utiliza para obtener la curva de Page.  • BCFT vive en el límite d-dimensional del espacio-tiempo de AdS. BCFT tiene un límite dimensional (d − 1), conocido como defecto.  • La gravedad en la brana de Karch-Randall de dimensión d se acopla a la BCFT en el defecto mediante una condición de contorno transparente.  • BCFT d-dimensional tiene gravedad dual, que es la gravedad de Einstein en AdSd+1  En esta configuración, la brana de Karch-Randall contiene un agujero negro cuya radiación de Hawking es recogida por un baño BCFT. Se puede definir la región de radiación en el baño BCFT y la entropía de entrelazamiento de la radiación de Hawking se puede obtener utilizando la fórmula semiclásica de la segunda descripción [28]. La ventaja de una configuración doblemente holográfica es que podemos calcular la entropía de entrelazamiento muy fácilmente utilizando la fórmula clásica de Ryu-Takayanagi [29] en la tercera descripción. En este tipo de configuración, existen dos tipos de superficies extremas: la superficie de Hartman-Maldacena [30], que comienza en el defecto, cruza el horizonte del agujero negro y llega a su doble compañero termocampo; En este proceso crece el volumen del puente Einstein-Rosen. Otra superficie extrema es la superficie de la isla, que comienza en BCFT y aterriza en la brana Karch-Randall. Resulta que inicialmente, domina la entropía de entrelazamiento de la superficie de Hartman-Maldacena, y después la superficie de la isla de tiempo de Page toma el control, y por lo tanto se obtiene la curva de Page. El problema con esta configuración es que la gravedad se vuelve masiva en la brana de Karch-Randall, que no es física [31-34]. Véase [5, 23, 35, 36] para el cálculo de la curva de Page con gravedad sin masa en la brana de Karch-Randall. La gravedad sin masa en la brana de Karch-Randall en [35] surge debido a la inclusión del término Dvali-Gabadadze-Porrati [37] en la misma. En [23], mostramos explícitamente que la función de onda de gravitón normalizable requiere gravitón sin masa. Otra razón es que implementamos la condición de frontera de Dirichlet en la función de onda del gravitón en el horizonte del agujero negro que cuantizó la masa del gravitón y permitió un gravitón sin masa. Además, la tensión de la brana de Karch-Randall (en nuestro caso era una hipersuperficie fluida) es inversamente proporcional al horizonte del agujero negro y obtuvimos un potencial similar al de un "volcán", por lo que se puede localizar la gravedad sin masa en la brana de Karch-Randall. brana. A pesar de la gravedad sin masa en la brana de Karch-Randall, teníamos entropías de entrelazamiento comparables provenientes de Hartman-Maldacena y de las superficies de las islas. Por lo tanto, obtuvimos la curva de Page de un agujero negro eterno y neutro desde un enfoque de arriba hacia abajo. En [36], los autores impusieron condiciones de contorno de Dirichlet a branas gravitantes en holografía de cuña donde obtuvieron la curva de Page incluso en presencia de gravedad sin masa. La existencia de islas con gravedad sin masa estuvo presente en [5] debido a la construcción geométrica del modelo crítico de Randall-Sundrum II. La paradoja de la información de los agujeros negros en el espacio plano se analizó en [38–40] [1], donde se definen las subregiones en la pantalla holográfica para calcular la entropía de entrelazamiento holográfico. La configuración en la que el baño también gravita se conoce como “holografía en cuña” [41, 42, 48]. Véase [43–46] para trabajos sobre entrelazamiento cuántico, complejidad y negatividad del entrelazamiento en el espacio de-Sitter [2]  En holografía en cuña, consideramos dos branas de Karch-Randall, Q1 y Q2, de tensiones T1 y T2 tales que T1 < T2. En esta configuración, Q2 contiene un agujero negro cuya radiación de Hawking es recogida por Q1. Se puede encontrar literatura sobre holografía en cuña en [47–50].  Es fácil obtener la curva de Page para agujeros negros con un único horizonte. En este artículo, abordamos las siguientes cuestiones: construimos un multiverso utilizando la idea de la holografía en cuña y utilizamos esta configuración para obtener la curva de Page de los agujeros negros con múltiples horizontes a partir de la holografía en cuña. El multiverso en este artículo se construirá localizando la gravedad de Einstein en varias branas de KarchRandall. Estas branas estarán incrustadas en una dimensión superior. Además, proponemos que es posible viajar entre diferentes universos porque todos se comunican entre sí. Sospechamos que la “paradoja del abuelo” puede resolverse en esta configuración.  El documento está organizado de la siguiente manera. En la sección 2, revisamos brevemente la holografía en cuña. En la sección 3, analizamos la existencia de un multiverso en el mundo brana de Karch-Randall con geometría anti-De-Sitter, de-Sitter y los problemas cuando mezclamos espacios-tiempos de-Sitter y anti-De-Sitter en las subsecciones 3.1, 3.2 y 3.3. En las secciones 4, analizamos la aplicación del multiverso a la paradoja de la información donde hemos obtenido la curva de Page de los agujeros negros eternos de AdS para n = 2 multiverso en 4.1 y la curva de Page del agujero negro de Schwarzschild de-Sitter en 4.2 a través de 4.2.1 y 4.2. .2. La sección 5 trata sobre la aplicación de este modelo a la paradoja del abuelo. Finalmente, discutimos nuestros resultados en la sección 6.  [1] Agradecemos a C. Krishnan por señalarnos estos interesantes artículos.  [2] Agradecemos a S. Choudhury por llamar nuestra atención sobre sus obras.  Este documento está   bajo licencia CC 4.0. disponible en arxiv

Multiverse Theory Technology

Delving into the ethereal fabric that connects the multiverse, with an adept exploration of the aetheric realms.

Multiverso en Karch-Randall Brainworld

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