Este artigo está disponível no arxiv sob licença CC 4.0.   Autores:  (1) A. Oliveros, Programa de Física, Universidade do Atlântico;  (2) Mario A. Acero, Programa de Física, Universidade do Atlântico.  Tabela de Links   Resumo e introdução   A gravidade f(Q): uma breve revisão   Dinâmica cosmológica em tempos tardios   Restrições de parâmetros   Conclusões   Agradecimentos e Referências  2. A gravidade f(Q): uma breve revisão  Em geral, a ação para um modelo gravitacional f(Q) na presença de componentes de matéria é dada por   com a conexão Levi-Civita da métrica dada por   o tensor de contorção é   Considerando a métrica plana de Friedman-Robertson-Walker (FRW),   com a(t) representando o fator de escala, os componentes temporais e espaciais da Eq. (10) são dados, respectivamente, por [9, 10]   e   Deve-se notar que neste cenário, as equações padrão de Friedmann da Relatividade Geral (GR) mais a constante cosmológica são recuperadas ao assumir que f(Q) = Q + 2Λ.  Se não houver interação entre matéria não relativística e radiação, então esses componentes obedecem separadamente às leis de conservação   Como é habitual na literatura, é possível reescrever as equações de campo (13) e (14) na forma de Einstein-Hilbert:   Neste caso, assumimos que o parâmetro da equação de estado para esta energia escura efetiva satisfaz a seguinte relação: 

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Dinâmica cosmológica e restrições observacionais: A gravidade f(Q), uma breve revisão

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