Cet article est disponible sur arxiv sous licence CC 4.0.   Auteurs:  (1) A. Oliveros, Programa de F´ısica, Universidad del Atl´antico ;  (2) Mario A. Acero, Programa de F´ısica, Universidad del Atl´antico.  Tableau des liens   Résumé et introduction   La gravité f(Q) : un bref aperçu   Dynamique cosmologique à la fin des temps   Contraintes de paramètres   Conclusions   Remerciements et références  2. La gravité f(Q) : un bref aperçu  En général, l'action pour un modèle de gravité f(Q) en présence de composants de matière est donnée par   avec la connexion Levi-Civita de la métrique donnée par   le tenseur de contorsion est   Considérant la métrique plate de Friedman-Robertson-Walker (FRW),   avec a(t) représentant le facteur d'échelle, les composantes temporelles et spatiales de l'équation. (10) sont donnés respectivement par [9, 10]   et   Il convient de noter que dans ce scénario, les équations standard de Friedmann de la relativité générale (GR) plus la constante cosmologique sont récupérées en supposant que f(Q) = Q + 2Λ.  S'il n'y a pas d'interaction entre la matière non relativiste et le rayonnement, alors ces composants obéissent séparément aux lois de conservation.   Comme d'habitude dans la littérature, il est possible de réécrire les équations de champ (13) et (14) sous la forme d'Einstein-Hilbert :   Dans ce cas, nous supposons que le paramètre d’équation d’état pour cette énergie noire effective satisfait la relation suivante : 

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Dynamique cosmologique et contraintes d'observation : la gravité f(Q), un bref aperçu

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