Wissenschaftler erschließen ultra-effiziente flexible Bildschirmdisplays mit Graphen und Titandioxid

Autoren: Jaeho Lee Tae-Hee Han Min-Ho Park Dae Yool Jung Jeongmin Seo Hong-Kyu Seo Hyunsu Cho Eunhye Kim Jin Chung Sung-Yool Choi Taek-Soo Kim Tae-Woo Lee Seunghyup Yoo Abstract Graphenbasierte organische Leuchtdioden (OLEDs) sind in letzter Zeit zu einem wesentlichen Bestandteil von Displays und Beleuchtungen der nächsten Generation geworden, vor allem wegen ihres Potenzials für hochflexible Lichtquellen. Ihre Effizienz war jedoch bestenfalls mit der von herkömmlichen, auf Indiumzinnoxid basierenden Pendants vergleichbar. Wir schlagen hier eine ideale Elektrodenstruktur vor, die auf einem synergistischen Zusammenspiel von TiO2-Schichten mit hohem Brechungsindex und Lochinjektionsschichten mit niedrigem Brechungsindex basiert, die Graphenelektroden sandwichartig einschließen. Dies führt zu einer idealen Situation, in der die Verstärkung durch Hohlraumresonanz maximiert und der Verlust an Oberflächenplasmon-Polaritonen (SPP) minimiert wird. Der vorgeschlagene Ansatz führt zu OLEDs, die eine ultrahohe externe Quanteneffizienz von 40,8 bzw. 62,1 % (64,7 bzw. 103 % mit einer Halbkugel-Linse) für Einzel- und Mehrfachverschachtelungs-Bauelemente aufweisen. Die auf Kunststoff hergestellten OLEDs mit diesen Elektroden sind bei einem Krümmungsradius von 2,3 mm wiederholt biegbar, teilweise aufgrund der TiO2-Schichten, die durch Rissablenkungshärtung einer Biegebelastung von bis zu 4 % standhalten. Einleitung Formfaktor-Vorteile wie Flexibilität und Dehnbarkeit haben organische Leuchtdioden (OLEDs) für den Einsatz in aufkommenden Geräten wie tragbaren, aufrollbaren oder faltbaren Displays, die Mobilität, Verformbarkeit und/oder Erweiterbarkeit erfordern, große Aufmerksamkeit verschafft , . Die vollständige Realisierung dieses Potenzials ist jedoch nicht trivial und erfordert erhebliche Anstrengungen in verschiedenen Aspekten, wie der Entwicklung von Niedertemperatur-Dünnschichttransistortechnologien und/oder flexibler Verkapselung . Ein weiterer wichtiger Aspekt für hochflexible Displays ist die Suche nach transparenten Elektroden (TEs), die Indiumzinnoxid (ITO)-Elektroden ersetzen können, welche typischerweise unter begrenzter Flexibilität und potenziellen Kostenproblemen aufgrund hoher Nachfrage und/oder instabiler Versorgung leiden . In diesem Zusammenhang wurden mehrere Arten von flexiblen transparenten Elektroden wie Metallnanodrähte, kohlenstoffbasierte Materialien (z. B. Kohlenstoffnanoröhren oder Graphen) und Metallgitter in Verbindung mit anderen Arten von TEs für OLEDs vorgeschlagen , , , , , . Unter ihnen wird Graphen – eine atomar dünne Schicht aus sp2-hybridisierten Kohlenstoffatomen – als vielversprechend angesehen, da die einzigartige Kombination seiner inhärenten Dünnheit und überlegenen elektrischen Eigenschaften dazu erwartet wird, ideale transparente Elektroden zu ermöglichen, die gleichzeitig geringe oder keine optische Trübung, eine glatte Oberflächentopologie, die Rauheit-induzierte elektrische Kurzschlüsse und Degradation verhindert, hohe Transparenz, geringen Flächenwiderstand und einen hohen Grad an Flexibilität aufweisen , . Die einfache Herstellung von qualitativ hochwertigem Graphen auf großflächigen Kunststoffsubstraten wurde kürzlich für transparente Elektroden mit massenproduktionskompatiblen Methoden von Industriesektoren demonstriert, was deren praktische Machbarkeit zeigt , . Sowohl einlagiges Graphen (SLG) als auch mehrlagiges Graphen (MLG) haben sich als für TEs in OLEDs geeignet erwiesen , . Insbesondere wurden effiziente graphenbasierte OLEDs mit Hilfe von Lochinjektionsschichten (HILs) erzielt, die verwendet werden, um ihre relativ niedrige Austrittsarbeit von etwa 4,5 eV zu überwinden. Zu diesen Injektionsschichten gehören leitende Polymere mit Gradientenelektronikeigenschaften, die als selbstorganisierte Gradienten-HIL (GraHIL) und dünne MoO3-Pufferschichten in Verbindung mit leitenden Polymeren von Poly(3,4-ethylendioxythiophen):Polystyrolsulfonat (PEDOT:PSS) bezeichnet werden. Dennoch war die Leistungseffizienz und die externe Quanteneffizienz (EQE) dieser hochmodernen graphenbasierten OLEDs immer noch auf dem Niveau von ITO-basierten OLEDs, es sei denn, eine sperrige halbkugelförmige Linse wurde zur Erhöhung der Auskopplung verwendet . Die Sicherung der höchstmöglichen Effizienz ist besonders wichtig für flexible Displays, die in hochmobilen oder tragbaren Anwendungen eingesetzt werden, da diese oft auf Batterien mit ziemlich begrenzter Energielapazität angewiesen sind, aufgrund von Einschränkungen bei Größe, Gewicht oder Formfaktoren. Dies erfordert die Entwicklung einer Gerätearchitektur, die die Effizienz von graphenbasierten OLEDs maximieren kann. Eine zentrale Herausforderung besteht darin, eine Struktur oder Methode zu entwickeln, um ihr volles optisches Potenzial freizusetzen und gleichzeitig die Vorteile von Graphen bei den Formfaktoren so weit wie möglich zu erhalten. 1 2 3 4 4 5 6 7 8 9 10 11 11 12 13 14 13 14 14 Zu diesem Zweck untersuchen wir hier eine einfache Elektrodenarchitektur, die auf hochbrechenden TiO2-Schichten und niedrigbrechenden HILs basiert, welche die Graphenelektroden sandwichartig einschließen. Mit einem optischen Design, das die synergistische Zusammenarbeit zwischen den hoch- und niedrigbrechenden Schichten, die sowohl die Resonanzverstärkung im Hohlraum steuern als auch die Verluste an Oberflächenplasmon-Polaritonen (SPP) minimieren, nutzt, weisen die vorgeschlagenen graphenbasierten OLEDs eine beispiellose ultrahohe EQE auf, die bei denen, die Graphen als transparente Elektrode verwenden, noch nicht erreicht wurde. Darüber hinaus wird eine ungewöhnlich hohe Beständigkeit von TiO2 gegen Biegebelastung aufgedeckt, die kunststoffbasierte OLEDs ermöglicht, die nicht nur effizient, sondern auch hochflexibel sind. Ergebnisse Optisches Design von hocheffizienten graphenbasierten OLEDs Die Effizienz von OLEDs wird letztendlich durch eine endliche Auskopplungseffizienz begrenzt, die bei Geräten mit isotropen Emittern typischerweise maximal 20 % beträgt. Unter verschiedenen bisher vorgeschlagenen Schemata zur Verbesserung der Auskopplung hat eine Methode, die auf Mikrohohlraumresonanz basiert, Vorteile, da sie eine planare Geometrie beibehält, ohne jegliche Mikro-/Nanostrukturierung oder Linsenstruktur zu verwenden, so dass die daraus hergestellten OLEDs keinen elektrischen Kurzschlüssen und optischen Artefakten ausgesetzt sind, die für Displayanwendungen ungünstig sind (z. B. Unschärfe, Beugung usw.), und dennoch hochreine, gesättigte rote (R), grüne (G), blaue (B) Primärfarben mit erhöhter Effizienz aufweisen können , . Mit einem schwachen, aber dennoch signifikanten Mikrohohlraum-Effekt können ITO-basierte OLEDs auch zur Effizienzmaximierung optimiert werden, ohne optische Trübung oder Unschärfe zu verursachen, indem einfach die Dicke der ITO-Schichten angepasst wird; in diesem Schema wird ein Hohlraumdesign erster Ordnung (3λ/4-Hohlraum), wobei λ die Wellenlänge bezeichnet, erreicht, wobei das offene Ende des Hohlraummodus an der ITO/Substrat-Grenzfläche liegt , . Im Falle von ITO-freien, graphenbasierten OLEDs können Graphenelektroden jedoch nicht dick genug hergestellt werden, um die Hohlraumlänge zu steuern, was die Effizienzsteigerung durch den Resonanzeffekt erschwert . 15 16 17 18 19 20 Als alternative Maßnahme kann eine dünne Schicht mit hohem Brechungsindex (nH) unter den Graphenschichten platziert werden, wie in Abb. 1a gezeigt, ähnlich wie bei dielektrisch abgeschirmten Dünnmetall-Elektroden , , , . Da Licht aufgrund der inhärenten Dünnheit einer Graphenelektrode mit geringer Phasendifferenz durch das Graphen dringen kann, kann ein 3λ/4-Hohlraumdesign bequem erreicht werden, z. B. mit der optischen Dicke der organischen plus Injektionsschichten und der Schicht mit hohem Brechungsindex auf ungefähr 2λ/4 bzw. λ/4 eingestellt ( ). Insbesondere fungiert die "λ/4-dicke" Schicht mit hohem Brechungsindex auch als metallfreie dielektrische Spiegel, die eine signifikante Reflexion von der unteren Elektrodenanordnung (Rbot) für von den organischen Schichten einfallendes Licht ermöglicht, wie in den Graphen am unteren Rand von Abb. 1c,d bestätigt werden kann ( ). Dies bietet graphenbasierten OLEDs Möglichkeiten zur Effizienzsteigerung durch den Resonanzeffekt, was sonst nicht möglich wäre. Es zeigt sich, dass Rbot und die daraus resultierende Resonanzverstärkung mit nH zunehmen ( ). Der hohe Brechungsindex ist auch in Bezug auf die Flexibilität von Vorteil, da die Zieloptische Dicke (nHdH) mit geringer physikalischer Dicke dH erreicht werden kann und da ein durch Biegen induzierter Riss eines gegebenen Films im Allgemeinen bei einer geringeren Einsatzdehnung mit größerer physikalischer Dicke auftritt . Eine erfolgreiche Schicht mit hohem Brechungsindex sollte daher ein möglichst großes nH haben. Darüber hinaus sollte sie transparent sein und vor allem sollte sie durch den gegebenen Graphentransferprozess nicht beschädigt werden. Unter verschiedenen Kandidaten ist eine gesputterte TiO2-Schicht im sichtbaren Spektralbereich transparent und hat einen relativ hohen Brechungsindex (n=2,5). Im Gegensatz zu anderen hochbrechenden Schichten, die wir ausprobiert haben, weist die TiO2-Schicht eine chemische Beständigkeit auf, die gegenüber Graphentransferprozessen, die Lösungsmittel wie Aceton oder Isopropylalkohol (IPA) verwenden, robust ist, was die Bildung einer qualitativ hochwertigen Graphenelektrode darauf ermöglicht ( ). Fig. 1a 17 20 21 22 Fig. 1b Fig. 1c,d Supplementary Fig. 1 23 Supplementary Fig. 2 ( ) Schematische Gerätearchitektur der vorgeschlagenen OLEDs. ( ) Verteilung der elektromagnetischen Feldintensität (gestrichelte Linien) der untersuchten OLEDs für ihr jeweiliges Hohlraumdesign erster Ordnung. Die Feldintensitätsverteilung der graphenbasierten OLED ohne TiO2 wird ebenfalls zum Vergleich gezeigt, wenn die Dicken der organischen Schichten gleich denen der OLEDs mit TiO2, aber ohne niedrigbrechende HILs sind. ( , ) Berechnete maximale externe Quanteneffizienz (ηEQE) von graphenbasierten OLEDs mit TiO2-Unterschicht als Funktion der Dicke von TiO2 und der organischen Schicht (dTiO2 bzw. dorg). Gestrichelte Linien stellen Konturlinien für ηEQE von 10, 20, 30 oder 40 % dar, wie im Diagramm angegeben. ( ) Ohne eine niedrigbrechende HIL; ( ) mit GraHIL als niedrigbrechende HIL. Am unteren Rand jedes Falls wird die Reflexion (Rbot) von der gesamten unteren Elektrodenanordnung (TiO2/Graphen/(HIL)) als Funktion von dTiO2 für von den organischen Schichten einfallendes Licht dargestellt. a b c d c d Es ist erwähnenswert, dass eine Mikrohohlraumstruktur höherer Ordnung (z. B. zweiter Ordnung, 5λ/4-Hohlraum), die auf einem dicken organischen Stapel basiert, ebenfalls möglich sein könnte. In dieser Arbeit wurde jedoch zunächst ein Hohlraumdesign erster Ordnung gewählt, da es einen stärkeren Purcell-Effekt und weniger Wellenleiter-Moden als das Design höherer Ordnung ergibt, was letztendlich zu einer größeren Auskopplungseffizienz und EQE führt , . Herausforderungen bestehen weiterhin für das Hohlraumdesign erster Ordnung, da der ideale Ort einer Emissionszone auf den ersten Antiknoten von der organischen/Metall-Grenzfläche beschränkt ist, was es schwierig macht, SPP-Moden durch größeren Emitter-Metall-Abstand zu reduzieren , . Eine alternative Methode, die typischerweise zur SPP-Reduzierung verwendet wird, ist die Einbeziehung interner welliger Strukturen oder Wellungen , aber die Toleranz gegenüber elektrischen Kurzschlüssen kann durch solche Ansätze oft beeinträchtigt werden. Die hier von uns angewandte Methode besteht darin, eine Schicht mit niedrigem Brechungsindex einzubauen, von der gezeigt wurde, dass sie SPP-Moden effektiv reduziert , . Glücklicherweise hat GraHIL oder eine selbstorganisierte Gradienten-Lochinjektionsschicht, die aus PEDOT:PSS und einem Tetrafluorethylen-Perfluor-3,6-dioxa-4-methyl-7-octensulfonat-Copolymer (PFI) besteht, die zuvor von den Autoren vorgeschlagen wurde und sich als sehr wirksam bei der Verbesserung der Lochinjektion in graphenbasierten OLEDs erwiesen hat , einen Brechungsindex von etwa 1,42 bei λ von 550 nm ( ), was deutlich niedriger ist als der von typischen organischen Schichten (n=1,8). Mit dem synergistischen Zusammenspiel von hoch- und niedrigbrechenden Schichten, die Graphenschichten sandwichartig einschließen, können die Verstärkung des Hohlraumresonanzeffekts und die Reduzierung von SPP-Moden somit gleichzeitig erfolgen, so dass die EQE auch ohne Auskopplungsstrukturen signifikant gesteigert werden kann. 24 25 25 26 27 28 29 13 Supplementary Fig. 3 zeigt die optischen Simulationsergebnisse, die auf einer fortschrittlichen klassischen elektromagnetischen Theorie basieren, die von Furno et al. zusammengefasst wurde , über den gesamten sichtbaren Spektralbereich und bei λ von 550 nm. Der Formalismus berücksichtigt den Purcell-Faktor, den Dipolorientierungseffekt und die Anregungen von SPP- und Wellenleitermodi. Eine umfassende Einbeziehung all dieser Faktoren erweist sich als entscheidend für eine präzise Analyse und quantitative Auslegung, da Unterschätzungen auftreten können, wenn ein vereinfachter Ansatz verwendet wird, der einen oder mehrere dieser Effekte nicht berücksichtigt (siehe ; und für Beispiele). Die Ergebnisse zeigen, dass die Verwendung von GraHIL die relativen Leistungsinhalte zwischen verschiedenen Modi in Richtung kleinerer In-Plane-Wellenvektoren umverteilt, so dass die an SPP-Moden gekoppelte Leistung reduziert und die ausgekoppelten Anteile weiter erhöht werden ( ). Es ist auch aus ersichtlich, dass die Verwendung der TiO2-Schicht unter dem Graphen die an Wellenleiter- und Substratmoden gekoppelte Leistung durch Resonanzverstärkung effektiv unterdrückt. Dies führt zu einer signifikanten Erhöhung der Auskopplungseffizienz, obwohl auch der Verlust an evaneszenten Moden aufgrund der Verschiebung der Transversal-elektrischen Wellenleitermoden zu höheren normalisierten In-Plane-Wellenvektoren zunimmt ( ). Die kombinierte Verwendung von hochbrechenden (H) TiO2- und niedrigbrechenden (L) GraHIL-Schichten führt zu einer idealen Situation, in der die Resonanzverstärkung groß ist, während der Verlust an SPP/evaneszenten Moden minimiert wird. Darüber hinaus schafft die kombinierte Verwendung eine Situation ähnlich wie HL-Stapel, die typischerweise für Mehrschicht-Dünnfilm-Beschichtungen verwendet werden , und erhöht Rbot weiter ( ), was eine zusätzliche Verbesserung des Fabry–Perot-Resonanzeffekts ermöglicht. Was die vorgeschlagene Technologie einzigartig und fortschrittlich gegenüber konventionellen Technologien macht, ist in der Tat die synergistische Zusammenarbeit dieser hoch- und niedrigbrechenden Schichten, die ein optisches Management sowohl des Resonanzeffekts als auch des SPP-Verlusts zum Vorteil der maximalen Auskopplung ermöglichen; und zusätzliche Resonanzverstärkung durch HL-Stapelung. Zusammen mit ihrer inhärenten Kompatibilität mit gewünschten elektrischen Eigenschaften (z. B. effiziente Lochinjektion) ermöglichen all diese optischen Vorteile die vollständige Erschließung des versteckten Potenzials, das planare OLEDs wirklich bieten können. Konturdiagramme für die optisch verfügbare maximale EQE (ηEQE (max)) als Funktion der Dicke der organischen Schicht (dorg) und der TiO2-Schicht (dTiO2), dargestellt in Abb. 1c,d ( ), zeigen, dass ηEQE (max) bis zu 44 % bei Geräten mit sowohl GraHIL- als auch TiO2-Schichten erreichen kann, während sie ohne GraHIL auf 38 % oder ohne TiO2 auf 31 % begrenzt wäre. Optimale Bedingungen entsprechen einer Situation, in der dH (mit H = TiO2) nahe λ/(4nH) (55 nm für λ=550 nm) liegt. Es ist auch zu beachten, dass ηEQE (max) von 44 % höher ist als die für optimierte, konventionelle Hohlraum-OLEDs auf Basis von Dünnmetallen mit demselben Emitter erwartete. Dies ist darauf zurückzuführen, dass die vorgeschlagene Architektur weniger anfällig für Verluste durch Photonabsorption und/oder SPP-Modenanregung in halbdurchlässigen Elektroden ist (siehe und für einen Vergleich mit denen konventioneller Hohlraum-OLEDs auf Basis von Dünnmetallen). Abbildung 2a,b 19 Supplementary Fig. 4 Supplementary Table 1 Supplementary Note 1 Supplementary Fig. 5a Supplementary Table 2 Supplementary Fig. 5b 30 Fig. 1d Fig. 1c,d Supplementary Fig. 6 Supplementary Table 3 ( , ) Berechnete Leistungsdissipationsspektren, gewichtet mit dem Emitterspektrum in willkürlichen Einheiten (als Farbe gemäß der Farbleiste abgebildet) gegen den In-Plane-Wellenvektor: ( ) mit TiO2, aber ohne GraHIL; ( ) mit sowohl TiO2 als auch GraHIL. Die schwarzen gestrichelten Linien zeigen die Grenzlinien, die repräsentative optische Modi trennen, einschließlich ausgekoppelter, Substrat-eingeschlossener (subs), Wellenleiter (wg) und evaneszenter Modi. ( ) Berechnete Leistungsdissipation gegen normalisierten In-Plane-Wellenvektor bei λ=550 nm für verschiedene untersuchte Elektrodenstrukturen. Bei den Geräten mit TiO2 wurde dTiO2 auf 55 nm fixiert und dorg für optimale Bedingungen in jedem Fall gewählt. Bei den Geräten ohne TiO2 wurde dorg auf denselben Wert wie bei jedem Gegenstück in den Geräten mit TiO2 eingestellt. a b a b c Geräteleistung von hergestellten graphenbasierten OLEDs Inspiriert von den oben gezeigten Simulationsergebnissen haben wir grüne OLEDs auf Basis phosphoreszierender Emitter von Bis(2-(2-pyridinyl-N)phenyl-C)(acetylacetonato)iridium(III) (Ir(ppy)2acac) in der Konfiguration Glas/Anode/(HIL)/OS1/LiF/Al mit verschiedenen Anoden/(HIL)-Strukturen von TiO2/Graphen/GraHIL; Graphen/GraHIL; und ITO (185 nm)/GraHIL hergestellt, wobei OS1 für einen organischen Mehrschichtstapel steht, der in den Methoden definiert ist. Die experimentellen Ergebnisse in Abb. 3 ( ) zeigen, dass die maximale EQE, Leistungseffizienz und Stromeffizienz, die für das TiO2/Graphen/GraHIL-basierte Gerät erzielt wurden, bis zu 40,8 %, 160,3 lm W−1 und 168,4 cd A−1 betragen, während diese Werte für das graphen/GraHIL-basierte Gerät auf 31,7 %, 112,6 lm W−1 und 119,0 cd A−1 und für das ITO/GraHIL-basierte Gerät auf 27,4 %, 104,3 lm W−1 und 106,2 cd A−1 begrenzt sind. Die beobachtete hohe EQE im TiO2/Graphen/GraHIL-basierten Gerät bestätigt die synergistische Rolle sowohl der TiO2- als auch der GraHIL-Schichten und stimmt mit den Simulationsergebnissen überein. Mit einer halbkugelförmigen Linse, die optisch an die Rückseite eines Substrats gekoppelt ist, zeigt das TiO2/Graphen/GraHIL-basierte Gerät eine EQE, Leistungseffizienz und Stromeffizienz von bis zu 64,7 %, 250,4 lm W−1 und 257,0 cd A−1, was das vielversprechende Potenzial der vorgeschlagenen graphenbasierten OLEDs weiter unterstreicht. Wir haben dann das vorgeschlagene Schema auf eine Tandem-Mehrfachverschachtelungs-OLED ausgedehnt, bei der die Nett-EQE verbessert wird (auf Kosten der Spannung), da sie letztendlich als Summe der EQEs ihrer einzelnen OLEDs gegeben ist ; dieser Ansatz ist beliebt, da die verbesserte EQE im Allgemeinen zu einer längeren Betriebslebensdauer führt . TiO2/Graphen/GraHIL-basierte Mehrfachverschachtelungs-OLEDs, die eine Ladungserzeugungsschicht (CGL) aus 2,9-Dimethyl-4,7-diphenyl-1,10-phenanthrolin (BCP):Li/MoO3 enthalten, zeigen eine EQE und Leistungseffizienz von bis zu 62,1 % und 120,8 lm W−1 (103,2 % und 183,5 lm W−1 mit der Halbkugel-Linse), was die Spitzenleistung und die vielseitige Anwendbarkeit der vorgeschlagenen Elektrodenstruktur demonstriert. Die Simulation zeigt, dass der beobachtete Wert der Summe der EQE-Werte von äquivalenten Hohlraumstrukturen zweiter Ordnung entspricht (eine mit der Emissionzone nahe dem zweiten Antiknoten von der Kathode; und die andere mit der Emissionzone nahe dem ersten Antiknoten von der Kathode) mit einem elektrischen Balancefaktor von 0,89 (siehe , und für die detaillierte Struktur für Mehrfachverschachtelungs-OLEDs sowie die detaillierte Diskussion der Simulationsergebnisse). Fig. 3 31 32 Supplementary Fig. 7 Supplementary Table 4 Supplementary Note 2 ( – ) EQE ( ), Leistungseffizienz ( ) und Stromeffizienz ( ) im Verhältnis zu den Luminanzcharakteristiken von graphenbasierten OLEDs mit und ohne TiO2-Unterschichten. Die Daten für ITO-basierte Kontroll-OLEDs werden ebenfalls zum Vergleich gezeigt. Alle Geräte in dieser Abbildung enthalten GraHIL als niedrigbrechende Lochinjektionsschichten und basieren auf Glassubstraten. In ( – ) entsprechen die Legenden mit (L), (M) und (L,M) den Daten, die mit einer angebrachten Halbkugel-Linse, mit einer Mehrfachverschachtelungs-Architektur und mit sowohl einer Mehrfachverschachtelungs-Architektur als auch einer Halbkugel-Linse erhalten wurden. ( ) Stromdichte (J)–Spannung (V)–Luminanz (L)-Charakteristiken. Die detaillierte Struktur und J–V–L-Charakteristiken eines Mehrfachverschachtelungs-Geräts sind in dargestellt. ( ) Das Bild einer OLED mit der vorgeschlagenen TiO2/Graphen/GraHIL-Elektrode in Betrieb. Bei den Geräten mit TiO2 wurde dTiO2 auf 55 nm fixiert und dorg wurde als optimale Bedingung für maximale EQE gewählt. Bei den Geräten ohne TiO2 und den ITO-basierten Geräten wurde dorg auf denselben Wert wie bei den entsprechenden Geräten mit TiO2 eingestellt. a c a b c a c d Supplementary Fig. 7 e Mechanische Eigenschaften der vorgeschlagenen Elektroden und OLEDs Der Erfolg der graphenbasierten OLEDs wäre nicht vollständig, wenn der Vorteil von Graphenelektroden in Bezug auf Flexibilität nicht in erheblichem Maße genutzt werden könnte. Um die Eignung der vorgeschlagenen Struktur für flexible OLEDs zu testen, wurden