Wissenschaftler erschließen ultra-effiziente flexible Bildschirmanzeigen mit Graphen und Titandioxid

Autoren: Jaeho Lee Tae-Hee Han Min-Ho Park Dae Yool Jung Jeongmin Seo Hong-Kyu Seo Hyunsu Cho Eunhye Kim Jin Chung Sung-Yool Choi Taek-Soo Kim Tae-Woo Lee Seunghyup Yoo Zusammenfassung Graphen-basierte organische Leuchtdioden (OLEDs) sind in letzter Zeit zu einem Schlüsselelement für Displays und Beleuchtungen der nächsten Generation geworden, hauptsächlich aufgrund ihres Potenzials für hochflexible Lichtquellen. Ihre Effizienz war jedoch bestenfalls mit der von herkömmlichen, auf Indiumzinnoxid basierenden Pendants vergleichbar. Wir schlagen hier eine ideale Elektrodenstruktur vor, die auf einem synergetischen Zusammenspiel von TiO₂-Schichten mit hohem Brechungsindex und Lochinjektionsschichten mit niedrigem Brechungsindex basiert, die Graphenelektroden sandwichartig einschließen. Dies führt zu einer idealen Situation, in der die Verstärkung durch Kavitätsresonanz maximiert wird, während die Verluste an Oberflächenplasmonen-Polaritonen (SPPs) minimiert werden. Der vorgeschlagene Ansatz führt zu OLEDs mit ultrahoher externer Quanteneffizienz von 40,8 und 62,1 % (64,7 und 103 % mit einer Halbkugellinse) für Einzel- und Mehrfachzellenbauelemente. Die auf Kunststoffen mit diesen Elektroden gefertigten OLEDs sind wiederholt bis zu einem Radius von 2,3 mm biegbar, teilweise aufgrund der TiO₂-Schichten, die durch Rissablenkungshärtung einer Biegespannung von bis zu 4 % standhalten. Einleitung Vorteile in Bezug auf das Formfaktordesign wie Flexibilität und Dehnbarkeit haben organische Leuchtdioden (OLEDs) für den Einsatz in aufkommenden Geräten wie tragbaren, aufrollbaren oder faltbaren Displays, die Mobilität, Verformbarkeit und/oder Dehnbarkeit erfordern, große Aufmerksamkeit beschert , . Die vollständige Realisierung dieses Potenzials ist jedoch nicht trivial und erfordert erhebliche Anstrengungen in verschiedenen Bereichen, wie z. B. die Entwicklung von Tieftemperatur-Dünnschichttransistortechnologien und/oder flexiblen Verkapselungen . Ein weiterer wichtiger Aspekt für hochflexible Displays ist die Suche nach transparenten Elektroden (TEs), die Indiumzinnoxid (ITO)-Elektroden ersetzen können, welche typischerweise unter begrenzter Flexibilität und potenziellen Kostenproblemen aufgrund hoher Nachfrage und/oder instabiler Versorgung leiden . In dieser Hinsicht wurden für OLEDs verschiedene Arten von flexiblen transparenten Elektroden vorgeschlagen, wie z. B. Metallnanodrähte, kohlenstoffbasierte Materialien (z. B. Kohlenstoffnanoröhren oder Graphen) und Metallgitter in Verbindung mit anderen TE-Typen , , , , , . Unter ihnen wird Graphen – eine atomar dünne Schicht aus sp²-hybridisierten Kohlenstoffatomen – als vielversprechend angesehen, da die einzigartige Kombination aus seiner inhärenten Dünne und seinen überlegenen elektrischen Eigenschaften es ermöglichen sollte, ideale transparente Elektroden zu schaffen, die gleichzeitig geringen oder keinen optischen Dunst, eine glatte Oberflächentopologie, die Rauer-induzierte elektrische Kurzschlüsse und Degradation verhindert, hohe Transmission, geringen Flächenwiderstand und einen hohen Grad an Flexibilität aufweisen , . Die einfache Herstellung von hochwertigem Graphen auf großflächigen Kunststoffsubstraten wurde kürzlich für transparente Elektroden mit massenproduktionskompatiblen Methoden durch die Industrie demonstriert, was ihre praktische Tauglichkeit beweist , . Sowohl einschichtiges Graphen (SLG) als auch mehrschichtiges Graphen (MLG) haben sich als ausreichend leistungsfähig für TEs in OLEDs erwiesen , . Insbesondere wurden effiziente Graphen-basierte OLEDs mit Hilfe von Lochinjektionsschichten (HILs) erzielt, die dazu dienen, ihren relativ niedrigen Austrittsarbeitswert von etwa 4,5 eV zu überwinden. Solche Injektionsschichten umfassen leitende Polymere mit abgestuften elektronischen Eigenschaften, die als selbstorganisierte Gradienten-HIL (GraHIL) bezeichnet werden, sowie dünne MoO₃-Pufferschichten in Verbindung mit leitenden Polymeren wie Poly(3,4-ethylendioxythiophen):Polystyrolsulfonat (PEDOT:PSS) . Dennoch waren die Leistungseffizienz und die externe Quanteneffizienz (EQE) dieser hochmodernen Graphen-basierten OLEDs immer noch auf dem Niveau von ITO-basierten OLEDs, es sei denn, eine sperrige halbkugelförmige Linse wurde zur Verbesserung der Auskopplung verwendet . Die Sicherung der höchstmöglichen Effizienz ist besonders wichtig für flexible Displays, die in hoch tragbaren oder tragbaren Anwendungen eingesetzt werden, da diese aufgrund von Einschränkungen bei Größe, Gewicht oder Formfaktoren oft auf Batterien mit relativ begrenzter Energieladung angewiesen sind. Dies erfordert die Entwicklung einer Gerätearchitektur, die die Effizienz von Graphen-basierten OLEDs maximieren kann. Eine zentrale Herausforderung besteht darin, eine Struktur oder Methodik zu entwickeln, um ihr volles optisches Potenzial zu erschließen und gleichzeitig die Vorteile von Graphen in Bezug auf Formfaktoren so weit wie möglich zu erhalten. 1 2 3 4 4 5 6 7 8 9 10 11 11 12 13 14 13 14 14 Zu diesem Zweck untersuchen wir hier eine einfache Elektrodenarchitektur, die auf TiO₂-Schichten mit hohem Brechungsindex und HILs mit niedrigem Brechungsindex basiert, die Graphenelektroden sandwichartig einschließen. Mit einem optischen Design, das die synergetische Zusammenarbeit zwischen den Schichten mit hohem und niedrigem Brechungsindex voll ausnutzt, um sowohl die Kavitätsresonanzverstärkung als auch die Verluste an Oberflächenplasmonen-Polaritonen (SPP) zu steuern, weisen die vorgeschlagenen Graphen-basierten OLEDs eine beispiellose ultrahohe EQE für die Verwendung von Graphen als transparente Elektrode auf. Darüber hinaus wird eine ungewöhnlich hohe Beständigkeit von TiO₂ gegenüber Biegespannungen aufgedeckt, die Kunststoff-OLEDs ermöglicht, die nicht nur effizient, sondern auch hochflexibel sind. Ergebnisse Optisches Design von hocheffizienten Graphen-basierten OLEDs Die Effizienz von OLEDs wird letztlich durch eine endliche Auskopplungseffizienz begrenzt, die bei Geräten mit isotropen Emittern typischerweise höchstens etwa 20 % beträgt. Unter den bisher vorgeschlagenen verschiedenen schemata zur Verbesserung der Auskopplung hat eine Methode, die auf Mikroresonanzkavitäten basiert, den Vorteil, dass sie eine planare Geometrie beibehält, ohne jegliche Mikro-/Nanostrukturierung oder Linsennstruktur, sodass die daraus gefertigten OLEDs nicht anfällig für elektrische Kurzschlüsse und optische Artefakte sind, die für Displayanwendungen ungünstig sind (z. B. Unschärfe, Beugung usw.), und dennoch hochreine, gesättigte rote (R), grüne (G), blaue (B) Primärfarben mit verbesserter Effizienz aufweisen können , . Mit einem schwachen, aber immer noch signifikanten Mikroresonanzkavitätseffekt können auch ITO-basierte OLEDs für maximale Effizienz optimiert werden, ohne optischen Dunst oder Unschärfe zu verursachen, indem einfach die Dicke der ITO-Schichten angepasst wird; in diesem Schema wird ein Hohlraumdesign der ersten Ordnung (3λ/4), wobei λ die Wellenlänge bezeichnet, mit dem offenen Ende des Kavitätsmodus am ITO/Substrat-Interface erreicht , . Im Fall von ITO-freien, Graphen-basierten OLEDs können die Graphenelektroden jedoch nicht dick genug hergestellt werden, um die Kavitätslänge zu steuern, was die Effizienzsteigerung durch den Resonanzeffekt erschwert . 15 16 17 18 19 20 Als alternative Maßnahme kann, wie in gezeigt, eine dünne Schicht mit hohem Brechungsindex (nH) unterhalb der Graphenschichten angebracht werden, ähnlich wie bei dielektrisch beschichteten Dünnmetall-Elektroden , , , . Da Licht aufgrund der inhärenten Dünne einer Graphenelektrode mit geringer Phasendifferenz durch das Graphen treten kann, kann ein 3λ/4-Kavitätsdesign bequem erreicht werden, z. B. mit einer optischen Dicke der organischen plus Injektionsschichten und der Schicht mit hohem Brechungsindex von etwa λ/4 bzw. λ/4 ( ). Insbesondere dient die „λ/4-dicke“ Schicht mit hohem Brechungsindex auch als metallfreie dielektrische Spiegelschicht, die eine signifikante Reflexion von der unteren Elektrodenanordnung (Rbot) für von den organischen Schichten einfallendes Licht ermöglicht, wie in den Graphen am unteren Rand von ersichtlich ist. Dies bietet Graphen-basierten OLEDs die Möglichkeit, ihre Effizienz durch den Resonanzeffekt zu steigern, was sonst nicht möglich wäre. Es wird gezeigt, dass Rbot und die damit verbundene Resonanzverstärkung mit nH zunehmen ( ). Der hohe Brechungsindex ist auch in Bezug auf die Flexibilität von Vorteil, da die gewünschte optische Dicke (nHdH) mit einer geringen physikalischen Dicke dH erreicht werden kann und da Risse, die durch Biegen in einem gegebenen Film entstehen, generell bei geringerer Anfangsbeanspruchung bei größerer physikalischer Dicke auftreten . Eine erfolgreiche Schicht mit hohem Brechungsindex in diesem Schema sollte daher ein möglichst großes nH haben. Außerdem sollte sie transparent sein und vor allem sollte sie durch den gegebenen Graphentransferprozess nicht beschädigt werden. Unter verschiedenen Kandidaten ist eine gesputterte TiO₂-Schicht im sichtbaren Wellenlängenbereich transparent und hat einen relativ hohen Brechungsindex (n=2,5). Im Gegensatz zu anderen getesteten Schichten mit hohem Brechungsindex weist die TiO₂-Schicht eine chemische Beständigkeit auf, die gegen Lösungsmittel wie Aceton oder Isopropylalkohol (IPA) im Graphentransferprozess robust ist und die Bildung einer hochwertigen Graphenelektrode darauf ermöglicht ( ). Abb. 1a 17 20 21 22 Abb. 1b Abb. 1c,d Ergänzende Abbildung 1 23 Ergänzende Abbildung 2 ( ) Schematische Gerätearchitektur der vorgeschlagenen OLEDs. ( ) Elektromagnetische Feldintensitätsverteilung (gestrichelte Linien) der untersuchten OLEDs für ihr jeweiliges Kavitätsdesign erster Ordnung. Die Feldintensitätsverteilung der Graphen-basierten OLED ohne TiO₂ wird zum Vergleich ebenfalls gezeigt für den Fall, dass die Dickenwerte der organischen Schichten die gleichen sind wie bei den OLEDs mit TiO₂, aber ohne HILs mit niedrigem Brechungsindex. ( , ) Berechnete maximale externe Quanteneffizienz (ηEQE) von Graphen-basierten OLEDs mit TiO₂-Unterschicht als Funktion der Dicke der TiO₂- und organischen Schichten (dTiO₂ bzw. dorg). Gestrichelte Linien stellen Konturlinien für ηEQE von 10, 20, 30 oder 40 % dar, wie in der Grafik angegeben. ( ) Ohne HIL mit niedrigem Brechungsindex; ( ) mit GraHIL als HIL mit niedrigem Brechungsindex. Am unteren Rand jedes Falls ist die Reflexion (Rbot) der gesamten unteren Elektrodenanordnung (TiO₂/Graphen/(HIL)) als Funktion von dTiO₂ für von den organischen Schichten einfallendes Licht dargestellt. a b c d c d Es ist erwähnenswert, dass eine Mikroresonanzkavitätsstruktur höherer Ordnung (z. B. zweiter Ordnung, 5λ/4-Kavität), basierend auf einem dicken organischen Stapel, ebenfalls möglich wäre. In dieser Arbeit wurde jedoch zunächst ein Kavitätsdesign erster Ordnung gewählt, da es einen stärkeren Purcell-Effekt und weniger Wellenleitermodi als das Design höherer Ordnung ergibt, was letztendlich zu größerer Auskopplungseffizienz und EQE führt , . Für das Kavitätsdesign erster Ordnung bleiben Herausforderungen bestehen, da der ideale Ort einer Emissionszone auf dem ersten Antiknoten vom organischen/metallischen Interface beschränkt ist, was es schwierig macht, SPP-Moden durch größeren Abstand zwischen Emitter und Metall zu reduzieren , . Eine alternative Methode zur Reduzierung von SPPs ist typischerweise die Einbringung von internen welligen Strukturen oder Verformungen , aber die Toleranz gegenüber elektrischen Kurzschlüssen kann bei solchen Ansätzen oft beeinträchtigt werden. Die von uns hier angewandte Methode besteht darin, eine Schicht mit einem niedrigen Brechungsindex einzubeziehen, die nachweislich SPP-Moden effektiv reduziert , . Glücklicherweise hat GraHIL oder eine selbstorganisierte Gradienten-Lochinjektionsschicht, die aus PEDOT:PSS und einem Copolymer aus Tetrafluorethylen-Perfluor-3,6-dioxa-4-methyl-7-octansulfonsäure (PFI) besteht, die zuvor von den Autoren vorgeschlagen wurde und sich als sehr wirksam bei der Verbesserung der Lochinjektion in Graphen-basierten OLEDs erwiesen hat , einen Brechungsindex von etwa 1,42 bei λ von 550 nm ( ), was deutlich niedriger ist als bei typischen organischen Schichten (n=1,8). Mit dem synergistischen Zusammenspiel von Schichten mit hohem (H) und niedrigem (L) Brechungsindex, die Graphenschichten sandwichartig einschließen, können die Verstärkung des Resonanzkavitätseffekts und die Reduzierung von SPP-Moden somit gleichzeitig erfolgen, sodass die EQE auch ohne Auskopplungsstrukturen signifikant gesteigert werden kann. 24 25 25 26 27 28 29 13 Ergänzende Abbildung 3 zeigt die optischen Simulationsergebnisse basierend auf einer fortgeschrittenen klassischen elektromagnetischen Theorie, zusammengefasst von Furno et al. über den gesamten sichtbaren Wellenlängenbereich und bei λ von 550 nm. Der Formalismus berücksichtigt den Purcell-Faktor, den Dipolorientierungseffekt und die Anregung von SPP- und Wellenleitermoden. Die umfassende Einbeziehung all dieser Faktoren ist für eine präzise Analyse und quantitative Auslegung entscheidend, da Unter- oder Überschätzungen auftreten können, wenn ein vereinfachter Ansatz verwendet wird, der einen oder mehrere dieser Effekte nicht berücksichtigt (siehe ; und für Beispiele). Die Ergebnisse deuten darauf hin, dass die Verwendung von GraHIL die relativen Leistungsanteile zwischen verschiedenen Modi hin zu kleineren Wellenvektoren in der Ebene umverteilt, sodass die an SPP-Moden gekoppelte Leistung reduziert und die ausgekoppelten Anteile weiter erhöht werden ( ). Es ist auch aus ersichtlich, dass die Verwendung der TiO₂-Schicht unter dem Graphen die Menge der an Wellenleiter- und Substratmoden gekoppelten Leistung durch Resonanzverstärkung effektiv unterdrückt. Dies führt zu einer erheblichen Steigerung der Auskopplungseffizienz, obwohl der Verlust an evaneszenten Moden aufgrund der Verschiebung der Transversal-elektrischen Wellenleitermoden hin zu höheren normalisierten Wellenvektoren in der Ebene ebenfalls zunimmt ( ). Die kombinierte Verwendung von TiO₂ (H) mit hohem Brechungsindex und GraHIL (L) mit niedrigem Brechungsindex führt zu einer idealen Situation, in der die Resonanzverstärkung groß ist, während der Verlust an SPP/ Evaneszente Moden minimiert wird. Darüber hinaus schafft die kombinierte Verwendung eine Situation ähnlich wie HL-Stapel, die typischerweise für Mehrschicht-Dünnfilm-Beschichtungen verwendet werden , und erhöht die Rbot weiter ( ), was eine zusätzliche Verbesserung des Fabry–Perot-Resonanzeffekts ermöglicht. Was die vorgeschlagene Technologie einzigartig und fortschrittlich gegenüber herkömmlichen Technologien macht, ist in der Tat die synergetische Zusammenarbeit dieser Schichten mit hohem und niedrigem Brechungsindex, die ein optisches Management sowohl des Resonanzeffekts als auch des SPP-Verlusts zum Vorteil der maximalen Auskopplung ermöglichen; und eine zusätzliche Resonanzverstärkung durch HL-Stapelung. Zusammen mit ihrer inhärenten Kompatibilität mit den gewünschten elektrischen Eigenschaften (z. B. effiziente Lochinjektion) ermöglichen all diese optischen Vorteile, das verborgene Potenzial, das planare OLEDs wirklich bieten können, voll auszuschöpfen. Die berechneten Konturdiagramme für die optisch verfügbare maximale EQE (ηEQE (max)) als Funktion der Dicke der organischen (dorg) und TiO₂-Schichten (dTiO₂) in zeigen, dass ηEQE (max) bei Geräten mit sowohl GraHIL- als auch TiO₂-Schichten bis zu 44 % erreichen kann, während sie ohne GraHIL auf 38 % oder ohne TiO₂ auf 31 % begrenzt wäre. Die optimalen Bedingungen entsprechen einer Situation, in der dH (wobei H TiO₂ ist) nahe λ/(4nH) (55 nm für λ=550 nm) liegt. Es ist auch zu beachten, dass ηEQE (max) von 44 % höher ist als die für optimierte, herkömmliche dünne Metall-basierte Kavitäts-OLEDs mit demselben Emitter erwarteten Werte. Dies lässt sich darauf zurückführen, dass die vorgeschlagene Architektur weniger anfällig für Verluste durch Photonabsorption und/oder SPP-Modenanregung innerhalb halbdurchlässiger Elektroden ist (siehe und für Vergleiche mit denen herkömmlicher dünner Metall-basierter Kavitäts-OLEDs). Abbildung 2a,b 19 Ergänzende Abbildung 4 Ergänzungstabelle 1 Ergänzende Notiz 1 Ergänzende Abbildung 5a Ergänzungstabelle 2 Ergänzende Abbildung 5b 30 Abb. 1d Abb. 1c,d Ergänzende Abbildung 6 Ergänzungstabelle 3 ( , ) Berechnete Leistungsumsetzungsbilder, gewichtet mit dem Emitterspektrum in willkürlichen Einheiten (farblich gemäß der Farbleiste dargestellt), gegen den Wellenvektor in der Ebene: ( ) mit TiO₂ aber ohne GraHIL; ( ) mit sowohl TiO₂ als auch GraHIL. Die schwarzen gestrichelten Linien zeigen die Grenzlinien, die repräsentative optische Modi unterteilen, einschließlich ausgekoppelter, substratgebundener (subs), geführter (wg) und evaneszenter Modi. ( ) Berechnete Leistungsumsetzung gegen normalisierten Wellenvektor in der Ebene bei λ=550 nm für verschiedene untersuchte Elektrodenstrukturen. Für die Geräte mit TiO₂ wurde dTiO₂ auf 55 nm festgelegt und dorg wurde für optimale Bedingungen in jedem Fall gewählt. Für die Geräte ohne TiO₂ wurde dorg auf denselben Wert wie der des entsprechenden Gegenstücks in den Geräten mit TiO₂ eingestellt. a b a b c Geräteleistung von hergestellten Graphen-basierten OLEDs Inspiriert von den obigen Simulationsergebnissen haben wir grüne OLEDs auf Basis phosphoreszierender Emitter von Bis(2-(2-pyridinyl-N)phenyl-C)(acetylacetonato)iridium(III) (Ir(ppy)₂acac) in der Konfiguration Glas/Anode/(HIL)/OS1/LiF/Al mit unterschiedlichen Anoden/(HIL)-Strukturen von TiO₂/Graphen/GraHIL; Graphen/GraHIL; und ITO (185 nm)/GraHIL hergestellt, wobei OS1 einen organischen Mehrfachstapel bezeichnet, der in Methoden definiert ist. Experimentelle Ergebnisse in zeigen, dass die maximalen EQE-, Leistungseffizienz- und Stromeffizienzen für das TiO₂/Graphen/GraHIL-basierte Gerät bis zu 40,8 %, 160,3 lm W⁻¹ bzw. 168,4 cd A⁻¹ betragen, während diese Werte für das Graphen/GraHIL-basierte Gerät auf 31,7 %, 112,6 lm W⁻¹ bzw. 119,0 cd A⁻¹ und für das ITO/GraHIL-basierte Gerät auf 27,4 %, 104,3 lm W⁻¹ bzw. 106,2 cd A⁻¹ begrenzt sind. Die beobachtete hohe EQE im TiO₂/Graphen/GraHIL-basierten Gerät bestätigt die synergistische Rolle sowohl der TiO₂- als auch der GraHIL-Schichten und stimmt mit den Simulationsergebnissen überein. Mit einer optisch gekoppelten Halbkugellinse auf der Rückseite eines Substrats zeigt das TiO₂/Graphen/GraHIL-basierte Gerät EQE, Leistungseffizienz und Stromeffizienz von bis zu 64,7 %, 250,4 lm W⁻¹ bzw. 257,0 cd A⁻¹, was das vielversprechende Potenzial der vorgeschlagenen Graphen-basierten OLEDs weiter unterstreicht. Wir haben dann das vorgeschlagene Schema auf eine Tandem-Mehrfachzellen-OLED erweitert, bei der die Netto-EQE verbessert wird (auf Kosten der Spannung), da sie letztendlich als Summe der einzelnen OLEDs gegeben ist ; dieser Ansatz ist beliebt, da die verbesserte EQE im Allgemeinen zu einer längeren Betriebslebensdauer führt . TiO₂/Graphen/GraHIL-basierte Mehrfachzellen-OLEDs mit einer Ladungserzeugungsschicht (CGL) aus 2,9-Dimethyl-4,7-diphenyl-1,10-phenanthrolin (BCP):Li/MoO₃ zeigen EQE und Leistungseffizienz von bis zu 62,1 % und 120,8 lm W⁻¹ (103,2 % und 183,5 lm W⁻¹ mit der Halbkugellinse), was die Spitzenleistung und die vielseitige Anwendbarkeit der vorgeschlagenen Elektrodenstruktur demonstriert. Die Simulation zeigt, dass der beobachtete Wert der Summe der EQE-Werte von äquivalenten Kavitätsstrukturen zweiter Ordnung (eine mit der Emissionszone nahe dem zweiten Antiknoten vom Kathoden; und die andere mit der Emissionszone nahe dem ersten Antiknoten vom Kathoden) mit einem elektrischen Balancefaktor von 0,89 entspricht (siehe , und für die detaillierte Struktur für Mehrfachzellen-OLEDs sowie die detaillierte Diskussion der Simulationsergebnisse). Abb. 3 31 32 Ergänzende Abbildung 7 Ergänzungstabelle 4 Ergänzende Notiz 2 ( – ) EQE ( ) Leistungseffizienz ( ) und Stromeffizienz ( ) gegenüber Luminanz-Charakteristika von Graphen-basierten OLEDs mit und ohne TiO₂-Unterschichten. Die Daten für ITO-basierte Kontroll-OLEDs sind ebenfalls zum Vergleich aufgeführt. Alle Geräte in dieser Abbildung enthalten GraHIL als Lochinjektionsschichten mit niedrigem Brechungsindex und basieren auf Glassubstraten. In ( – ) entsprechen die Legenden mit (L), (M) und (L,M) den Daten, die mit einer angebrachten Halbkugellinse, mit einer Mehrfachzellenarchitektur und mit sowohl einer Mehrfachzellenarchitektur als auch einer Halbkugellinse erhalten wurden. ( ) Stromdichte (J)–Spannung (V)–Luminanz (L) Charakteristika. Die detaillierte Struktur und die J–V–L-Charakteristika eines Mehrfachzellenbauelements sind in dargestellt. ( ) Das Bild einer OLED mit der vorgeschlagenen TiO₂/Graphen/GraHIL-Elektrode im Betrieb. Für die Geräte mit TiO₂ wurde dTiO₂ auf 55 nm festgelegt und dorg wurde als optimale Bedingung für maximale EQE gewählt. Für die Geräte ohne TiO₂ und die ITO-basierten Geräte wurde dorg auf denselben Wert wie der des entsprechenden Geräts mit TiO₂ eingestellt. a c a b c a c d Ergänzender Abbildung 7 e Mechanische Eigenschaften der vorgeschlagenen Elektroden und OLEDs Der Erfolg der Graphen-basierten OLEDs wäre nicht vollständig, wenn der Vorteil von Graphenelektroden in Bezug auf Flexibilität nicht in