Этот документ доступен на arxiv под лицензией CC 4.0.
Авторы:
(1) Николас Берналь, Нью-Йоркский университет Абу-Даби;
(2) Партха Конар, Лаборатория физических исследований;
(3) Шоу Судипта, Лаборатория физических исследований.
Теперь уравнение Больцмана сводится к следующей упрощенной форме
Теперь мы можем получить максимальную термически усредненную скорость для процесса r → 2, используя уравнение. (3.2), так как
где g — внутренние степени свободы ДМ. Поэтому максимальное значение термически усредненного сечения аннигиляции s-волны для 3 → 2 можно записать как
Аналогично можно выразить максимальное значение термически среднего сечения аннигиляции s-волны для 4 → 2 как
[3] Хотя выражение уравнения. (3.5) получено с учетом равенства масс всех участвующих во взаимодействии частиц; он обеспечивает максимальное термически усредненное сечение вимпов в случае r = 2, когда масса частиц в конечном состоянии может отличаться от массы частиц в начальном состоянии.