ایا تاسو پوهیږئ چې ونې د سپوږمۍ د راښکته کیدو احساس کوي؟ ساینس پوهان د سپو جریان د قمري لندبل سره نښلوي

لیکوالان: (1) Le Mouel Jean-Louis, UMR7154, د پاریس پوهنتون، پاریس، فرانسه؛ (2) Gibert Dominique, UMR5276, د لیون جیولوجی لابراتوار ځمکه، سیارې او چاپیریال (LGL-TPE)، لیون، فرانسه؛ (3) Boule Jean-Baptiste، UMR7196، د طبیعي تاریخ ملي موزیم، پاریس، فرانسه؛ (4) زوداس پییرپاولو، UMR7619، سوربون پوهنتون، پاریس، فرانسه؛ (5) de Bremond d'Ars Jean, UMR6118, د رینیس پوهنتون, G ´ eosciences Rennes, Rennes, France; (6) کورټیلوټ وینسنټ، UMR7154، د پاریس پوهنتون، پاریس، فرانسه؛ (7) لوپس فرناندو، UMR7154، د پاریس پوهنتون، پاریس، فرانسه؛ (8) ګیز مارک، UMR7245، د تاریخ ملي موزیم د نیچریل، پاریس، فرانسه؛ (9) Maineult Alexis، UMR7619، سوربون پوهنتون، پاریس، فرانسه. د لینکونو جدول لنډیز او 1 پیژندنه 2 بېرته Gibert et al. (2006) تجربه او د نوي ترتیب معرفي کول 2.1 د Gibert et al یادونه. (2006) تجربه 2.2 نوی ترتیب 3 د واحد سپیکٹرم تحلیل میتود 4 د معلوماتو تحلیل او ماډلینګ 5 بحث او حوالې خلاصون په دې لیکنه کې، موږ په 2003 کې د چنار په ونې کې ترسره شوي زاړه بریښنایی اندازه بیاکتنه کوو (Gibert et al. 2006)، کوم چې د ډیورنال بریښنایی سیګنال شتون ښودلی، چې د ساپ جریان سره تړاو لري، حتی په ژمي کې د الکتروکینیټیک پیښې ته منسوب شوی. موږ دا معلومات د واحد سپیکٹرم تحلیل میتود په کارولو سره بیا تجزیه کوو او دا په ګوته کوو چې د چنار د ونې په مختلفو ځایونو (ریښو، تنې او څانګو) کې اندازه شوي بریښنایی سیګنال د 80٪ څخه ډیر د 7 سیډو دورې مجموعې ته تخریب کیدی شي، ټول تړل شوي. د لمریز لمریز څپو ته. د استخراج شوي مودې دقیقیت د ماډلونو څخه ډیر دی. د دې زړو اندازه کولو تصدیق کولو لپاره، موږ د 2003 پروتوکول له 2018 راهیسې د پاریس په جارډین ډیس پلانټس کې په 3 د بلوط ونو او 3 سینګ بیمونو کې بیا تولید کړی. بریښنایی سیګنالونه نن ورځ د 2003 په څیر ورته ځانګړتیاوې څرګندوي. سمندري ځواکونه کیدای شي په ونو کې د ساپ جریان یو محرک ځواک وي. ۱. پېژندنه ونې، لکه زموږ د سیارې په سطحه د ډیری نباتاتو په څیر، کیدای شي په پراخه توګه سکیمیټ شي ځکه چې د ریښو سیسټم لري چې د تنې له لارې د څانګو سره وصل وي. چینلونه، لکه فلویم یا xylem، چې د rhizoderm څخه سرچینه اخلي او پاڼو ته غځول کیږي، د نبات د ودې لپاره د مناسبو اوبو لګولو او د غذايي موادو په رسولو کې مهم رول لوبوي. مایع، په نبات کې د خپل موقعیت پر بنسټ په پیچلتیا کې توپیر لري، د خپل دوراني سیسټم په توګه کار کوي او په عمومي توګه د سیپ په نوم یادیږي. یو مهم او روان بحث د دې پوښتنې په شاوخوا کې ګرځي چې دا ساپ څنګه په نبات کې حرکت کوي. په ادبیاتو کې، درې اصلي فرضیې په عمومي ډول د دې حرکت تشریح کولو لپاره بحث کیږي. لومړی یې د کیپیلریت (د مثال په توګه [1-5])، دوهم د آسموټیک فشار (د مثال په توګه [6-10]) شاوخوا ګرځي او دریم، په مکرر ډول تر بحث لاندې فرضیه د تبخیر لیږد دی (د مثال په توګه [11-14]) . دا مفکوره د اقلیم پوه Thornthwaite [15] څخه سرچینه اخلي، چا چې د ځمکې له سطحې څخه اتموسفیر ته د مایع اوبو لیږدولو کې د مختلفو جیو فزیک پیښو پیژندلو هڅه کوله، په نهایت کې مختلف اقلیم طبقه بندي کول. د نباتاتو تبخیر د دې پدیدې څخه یو په توګه پیژندل شوی ، د واورو توزیع او د وړیا اوبو تبخیر سره. د دوی د بریښنایی سیګنالونو مطالعې کې چې د یو کال په اوږدو کې په ولاړ چنار باندې اندازه شوي ، ګیبرټ او نور. [16] دوه مهمې موندنې ښودلې. لومړی، ثبت شوي الکتروکینیټیک سیګنالونه په ونه کې د ساپ جریان سره تړاو درلود (د ګینیر پروبونو لخوا اټکل شوی)، او دویم، یو ورځنی جریان، که څه هم معتدل وي، حتی د ژمي په موسم کې دوام لري. په جیو فزیک کې د څو لسیزو راهیسې، دا رامینځته شوي او لیدل شوي چې په ثابت جریان کې د سرعت بدلون یا د مالګین مخ اضافه کول په بریښنایی ظرفیت کې د اندازه کولو وړ تغیراتو لامل کیږي. دا الکتروکینیټیک پدیده په عمومي ډول د ناڅاپي احتمال په نوم یادیږي (SP، د بیلګې په توګه [17-19]). په طبيعي چاپېريال کې، د ورځنۍ څرخېدل يوازې د حرارتي بدلونونو له امله نه دي چې د ورځې او شپې د بدلون له امله رامنځته کېږي. پرځای یې، دوی په عمومي ډول د ځمکې د جاذبې د څپو سره تړلي دي چې د آسماني اجسام لکه سپوږمۍ او لمر د ګډو اغیزو له امله رامینځته کیږي (cf. [20]). زموږ سیاره د خپل انقلاب او گردش په جریان کې ګډوډي تجربه کوي ، سپوږمۍ او لمر مهم رول لوبوي. دا آسماني تعاملات د پیښې لامل کیږي لکه د equinoxes precession، چې د نږدې 26,000 کلونو په موده کې پیښیږي (د نورو جزیاتو لپاره وګورئ، د مثال په توګه [21, 22]). په پراخه شرایطو کې، د ځمکې په سطحه ګرځنده ډله د دې لمریز لمریز ځواکونو تر اغیز لاندې حرکت کوي، د ساحلي څپو سره چې لومړنۍ څرګندونه ده. دا قوتونه هم په ژورو اوبو کې بندې شوې اوبه عمودي او عمودي اغیزه کوي (د مثال په توګه [23-27])، په بالقوه ډول د اوبو او ډبرو تعاملات (د مثال په توګه [28,29]). په پایله کې، دا تعامل ممکن نباتاتو ته د غذايي موادو په برابرولو کې رول ولوبوي (د بیلګې په توګه [30]). موږ د 200 کلونو په اوږدو کې د اوږدې مودې په اوږدو کې وښودله چې څنګه د اور وژنې نړیوال لړۍ (cf. [31])، د منځنۍ بحر د سطحې تکامل (cf. [32]) او د تبتی جونیپر کې د ونو د نفوس متحرکات څنګه دي. ځنګل (cf. [33])، کیدای شي د سایکلیکل نمونو په لړۍ کې منحل شي، چې ټول د جاذبې قوې سره تړاو لري، دا وخت د جوویان سیارټونو څخه سرچینه اخلي. لومړۍ دوه پدیده د مایعاتو عمودی حرکت سره تړاو لري. لکه څنګه چې مخکې تشریح شوي، سمندري پیښې په وخت کې د څو پیمانه طبیعت ښکارندوی کوي، د څو ساعتونو څخه تر زرګونو کلونو پورې، او د پراخو ځایي ابعادو لخوا په نښه شوي. په دې وړاندې شوې مطالعې کې، د تاریخي کتنو او معاصر معلوماتو دواړو څخه کار اخیستل، زموږ موخه دا ده چې د ګیبرټ او ال لخوا چمتو شوي پایلې وغزول شي. ([16]) او د موټر چلولو میکانیزمونو په اړه نور وضاحت چمتو کوي چې د ونو بریښنایی سیګنالونو کې منعکس کیږي. موږ د چنار بریښنایی نظارت تجربه تکرار کړه چې د ګیبرټ او ال لخوا ترسره شوې، دا ځل په سینګ بیم، بلوط، سیکویا، اخروټ، او یو صنوبر باندې. له 2019 راهیسې، موږ د نیچرل ملي تاریخي میوزیم (پاریس، فرانسه) کې د ونې څارونکي تاسیس کړي، چیرې چې موږ د بریښنا امکانات، د تودوخې توپیرونه، او د ونې زلزلې اندازه کوو. په 2 برخه کې، موږ به هغه پروتوکول یاد کړو چې د Gibert et al لخوا کارول کیږي. ([16])، همدارنګه هغه یو چې موږ په تیرو 5 کلونو کې پلي کړی دی. په 3 برخه کې، موږ به د لنډمهاله تحلیل میتود وړاندې کړو چې موږ د بریښنایی معلوماتو لپاره کار کاوه. په 4 برخه کې، موږ به د خپلو تحلیلونو پایلو سره یو څو کتنې وړاندې کړو، د ګیبرټ او ال څخه د دواړو تاریخي معلوماتو څخه انځور شوي. ( [16] ) او نوي مشاهدات. موږ به د دې کار په اړه ژور بحث سره په 5 برخه کې پای ته ورسوو. 2 بېرته Gibert et al. (2006) تجربه او د نوي ترتیب معرفي کول 2.1 د Gibert et al یادونه. (2006) تجربه دلته، موږ په لنډه توګه یادونه کوو، او په 1 شکل کې وړاندې کوو، د استملاک پروتوکول چې په 2002-2003 کې د ریمونګول چنار د ونې تجربې لپاره کارول شوی و. په دې موقع، ونې ته د سټینلیس سټیل 32 الیکټروډونه داخل شول او 2 غیر قطبي الیکټروډونه ([34]) په خاوره کې ښخ کړل شول. (i) په ځمکه کې 2 غیر قطبي پیټیاو ([34]) الکترودونه (شمیر 101 او 102)،. (ii) د چنار د ونې په ښکاره ریښو کې د سټینلیس سټیل الیکټروډونه (شمیر 01 څخه تر 04 پورې) (iii) د الیکټروډ تاجونو 2 سټینلیس سټیل سیټونه، یو له ځمکې څخه د 1 مترو په لوړوالي کې موقعیت لري او د تنې شاوخوا موقعیت لري (له 1 څخه تر 8 شمیره) او بل یې د ځمکې څخه په 3.4 مترو کې موقعیت لري (له 11 څخه تر 18 شمیره) (iv) 2 د سټینلیس سټیل سیټونه د 5 الیکټروډونو هر یو د تنې شمال ته مخ کې ، یو د 0.9 او 3.4 مترو تر منځ (شمیر 30 څخه 34) ، بل یې له 5.5 مترو څخه تر 10.5 مترو پورې (د 21 څخه تر 26 شمیره) د اندازه کولو وسیله په کار ګمارل شوې د کیتلي 2701 ډیجیټل ملټي میټر دی چې د 100 MΩ څخه ډیر د ان پټ خنډ سره ، د ریل میټریکس سره مجهز دی چې 40 اندازه کولو چینلونه د استملاک سافټویر لخوا کنټرول کیږي. د بریښنا احتمالي اندازه کول په ټولو الیکټروډونو کې د 1 دقیقې نمونې وقفې کې اخیستل کیږي. د UT وخت بیس کارول شوی و، په ریښتیني وخت کې د فرانکفورت اټومي ساعت سره همغږي شوی. کمپیوټر او ملټي میټر دواړه د بیک اپ جنراتور لخوا پرمخ وړل کیږي، د لنډ بریښنا بریښنا لیک ناکامۍ له امله خنډونه کموي. په 2 شکل کې، موږ د 2002 کال د اکتوبر له 1 څخه د 2003 کال د جون تر پایه پورې د ریښو، تنې او څانګو څخه د دواړو ثبت شویو ارقامو مثال وړاندې کوو. په ایکس محور کې، چې د وخت استازیتوب کوي، هر ټک د هرې میاشتې لومړۍ 4 ورځې سره مطابقت لري. وروسته، موږ به دا د وخت رینج وړاندې او تحلیل کړو، کوم چې د لږترلږه تشو سره تر ټولو اوږد دی، د هر فصل له لارې لیږدونه پوښي. لکه څنګه چې په دې شمیره کې ښودل شوي، بریښنایی ظرفیتونه، دواړه په ریښو، تنې او څانګو کې، د 320 ورځو په اوږدو کې د څو سوه ملیوولټ لخوا توپیر کولی شي. داسې ښکاري چې یو فعالیت (لومړی) د جنوري په 2023 کې پیل کیږي، د ورته کال په دوبي کې خپل اوج ته رسیږي. په ښکاره ډول، سیګنالونه سټیشني ندي، نه په سخت معنی او نه په پراخه معنی کې. د قطبي کولو لوړوالی کله ناکله لیدل کیږي، او په ډاټا کې تشه شتون لري. دا نښې موږ د دې لامل شوې چې د تحلیل او استخراج میتود په توګه د واحد سپیکٹرم تحلیل غوره کړو، چې موږ به یې وروسته بحث وکړو (3 برخه). له دې وروسته، کله چې د Gibert et al څخه ډاټا ته اشاره وکړئ. ([16])، موږ به د (Remungol Poplar) لنډیز وکاروو. RP 2.2 نوی ترتیب د دې لپاره چې د ونو فزیک او فزیولوژي ښه پوه شي، کوم چې په ګیبرټ او ال کې په جزوي توګه بحث شوي. ([16])، موږ غوره کړې چې د RP تجربې بیا کتنه وکړو او د نیچرل ملي تاریخي میوزیم ( پاریس، فرانسه) کې د ژوندیو ونو لپاره د جیو فزیک څارونکي په جوړولو سره یې وغځوو. MNHNo، په MNHNo کې، موږ اوس مهال 1 sequoia، 1 اخروټ، 1 cypress، 3 بلوط، او 2 hornbeams: 2 conifers او 6 deciduous ونې لرو. پوټینشنونه د سټینلیس سټیل الیکټروډونو په کارولو سره په دواړو جنراتورونو کې د تنې په شمالي اړخ او تاجونو کې په مختلف لوړوالی (له 1 څخه تر 9 مترو پورې) او همدارنګه د ونو په څانګو کې اندازه کیږي. د حوالې الکترودونو لپاره، موږ په دوامداره توګه د غیر قطبي وړ پیټیاؤ ډوله الیکټروډونه کاروو چې د نږدې 1 مترو په ژوروالي کې ښخ شوي. ونې په 2 ګروپونو ویشل شوي دي، هر ګروپ سره ورته غیر قطبي الیکټروډ د حوالې په توګه شریکوي. موږ د تودوخې اندازه (Pt-100 او Pt-1000 probes) اضافه کړې چې د ونو دننه او بهر دواړه تودوخې ثبتوي. لوړوالی، او همدارنګه په خاوره کې د حوالې الکترودونو تر څنګ. موږ د زلزلې فعالیت هم څارو او همدارنګه د وخت په تیریدو سره د ونو (تني او څانګو) په تکیه کې تغیرات. ټول اندازه کول د ګانټینر ماډلر استملاک سیسټمونو په کارولو سره د 2019 راهیسې په یوه ثانیه وقفه کې اخیستل شوي او نمونه شوي دي[1]. د دې معلوماتو لاسته راوړنې اوس په 2003 کې کارول شوي کیټلي 2701 په پرتله د پام وړ ښه فعالیت لري: یو لوړ خنډ (> 100 MΩ) او د 24 بټونو متحرک رینج چې په هر چینل کې تر 20 kHz پورې نمونې کولو وړتیا لري. په 3 شکل کې، موږ د عکسونو کولیج وړاندې کوو چې زموږ تاسیسات ښیې. شکل 3a د سیکویا ټرک په شمال اړخ کې د ځمکې څخه 5 متره پورته د وروستي الیکټروډ نصب کول ښیې. په ډنډ کې سپین بکسونه د ګانتنر استملاک سیسټم لري، لکه څنګه چې په 3c شکل کې لیدل شوي. په 3b شکل کې، د ځمکې څخه په 3.5 مترو کې په یوه څانګه کې د لومړي انکلینومیټر نصب کول ښودل شوي. په 3c شکل کې، د ګانټینر استملاک سیسټم (په پورتنۍ ښي خوا کې نیلي بکس) د 3 بریښنایی استملاک ماډلونو سره (په ښکته کې) سره دی. شکل 3d د 3 بلوط او 2 سینګ بیمونو لپاره د استملاک بکسونو د شپې عکس ښیې. په 3e شکل کې، په ورته ځای کې په سیکویا کې د ګډ بریښنایی / حرارتي اندازه کولو بیلګه شتون لري. په نهایت کې، 3f شکل د اخروټ د ونې کینوپی ښیي چې د دوو څیړنیزو ودانیو ترمنځ نیول شوی. پدې څیړنه کې به یوازې بریښنایی اندازه په ګوته شي. په 4 شکل کې، د 11 اپریل 2023 او د می 11، 2023 ترمنځ د خام بریښنا اندازه کولو مثالونه وړاندې شوي. معلومات په پورتنۍ برخه کې د 2 هارن بیمونو څخه لاسته راوړل دي، په مرکز کې 3 بلوط، او په ښکته کې د بلوط او سینګ بیم ترمنځ پرتله کول. ټولې 5 ونې په ورته حواله نه قطبي وړ الکتروډ (Petiau) شریکوي، او د ترټولو لرې اشخاصو ترمنځ فاصله نږدې 10 متره ده. لکه څنګه چې لیدل شوي، د ظرفیتونو اندازه د 2003 په RP کې ثبت شوي ترتیب سره مطابقت لري. برسیره پردې، که څه هم د ورځنی جریان په ټولو اشخاصو کې شتون لري، په ورته ډولونو کې، د بریښنا د پراخوالي توپیرونه کیدای شي له 1 څخه تر 4 پورې وي. بل (په مرکز کې 4 شکل وګورئ). موږ به وروسته په دې معلوماتو کې په ډیر تفصیل سره وګورو. [1] https://www.gantner-instruments.com/ 3 د واحد سپیکٹرم تحلیل میتود ډاټا، د کوم لپاره چې موږ ځینې مثالونه وړاندې کړي (شکل 2 او 2 وګورئ)، د سیګنالونو د یوې ټولګې سره مطابقت لري چې په سخته معنی کې غیر سټیشنري او د ټوټې په توګه دوام لري. موږ په فوریر معنی کې د دوی تحلیل لپاره په مناسبو شرایطو کې نه یو (وګورئ [35,36]). له همدې امله موږ د واحد سپیکٹرم تحلیل (SSA) غوره کړ ، کوم چې په تاریخي ډول د پیلیوکلیمیټولوژي په ساحه کې رامینځته شوی ترڅو د دې ډول سیګنالونو تحلیل وکړي (وګورئ [37,38]). موږ به د دې میتود لنډه کتنه وړاندې کړو، او د محاسبې ټول توضیحات د ګولیانډینا او ال لخوا د حوالې کار کې موندل کیدی شي. ( [39] ). SSA په څلورو مرحلو کې لنډیز کیدی شي. راځئ چې د N (N> 2) اوږدوالي د جلا وخت لړۍ (XN) په پام کې ونیسو: د مربع میټریکونو د ملکیتونو په اړه د نورو جزیاتو لپاره د ثابت ارزښتونو سره د لوړیدونکي ډیګونالونو سره، لکه هانکل یا توپلیتز میټریکونه، موږ لوستونکي ته بلنه ورکوو چې د لیمرلینګ او وان هفیل کار وپلټئ ([40]). د غیر صفر ټراجکټوري میټریکس واحد ارزښت تخریب ( cf. [41]) مرحله 2: په واحد ارزښتونو کې تخریب SVD, چیرته چې d د X درجه ده (d = درجه X = max{i|λi > 0}). SVD یو چا ته اجازه ورکوي چې د D واحد میټریکونو مجموعې په توګه X ولیکي، په یو اړخیز ډول تعریف شوي. موږ د لیږد شوي ټراجکټوري میټرکس لپاره ترلاسه کوو: کوم چې په اورتوګونال اساس کې د K وروسته پاتې ویکتورونو نمایش سره مطابقت لري (V1, ..., Vd). یو څوک ګوري چې ولې SVD د سرایت کولو میټرکس تحلیل لپاره خورا ښه انتخاب دی ، ځکه چې دا دوه مختلف جیومیټریک توضیحات وړاندې کوي. دې مرحلې ته د ایګین درې ګوني (λ, U او V) بیا تنظیم کول ویل کیږي. د حد په قضیه کې m = d، (12) دقیقا (6) کیږي، او موږ بیا د واحد میټریکونه ګورو. بل، څنګه کولی شي د ایګین درې جوړه جوړه جوړه کړي؟ دا پدې مانا ده چې د وخت لړۍ اضافي برخې جلا کول. یو باید لومړی د جلا کولو مفهوم په پام کې ونیسي. په دې توګه، یو څوک د وخت سلسله د 3 مرحلې د میټریکونو څخه د N اوږدوالی سره بیا جوړوي. که چیرې یو د واحد میټریکونو لپاره د ډیګونال معنی پلي کړي، نو هغه لړۍ چې یو یې ترلاسه کوي ابتدايي لړۍ بلل کیږي. په یاد ولرئ چې یو څوک کولی شي په طبیعي ډول د اصلي سیګنالونو SSA پیچلي سیګنالونو ته وغزوي. یو یوازې باید ټول انتقال شوي نښان د پیچلي کنجوګیټونو سره بدل کړي. لکه څنګه چې پورته یادونه وشوه، دریم ګام ترټولو ستونزمن برخه ده. موږ د ډیرو نورو په منځ کې یوه لاره غوره کړې ده: تکراري . څرنګه چې اړیکه (6) خطي ده، موږ کولی شو تخریب تکرار کړو. موږ د L د کوچني ارزښت سره پیل کوو (موږ د اوږدې مودې په لټه کې یو) چې موږ د نیم هانکیل میټریکس ترلاسه کولو پورې وده کوو (مرحله 3 او 3). بیا موږ د اړوند ټیټ فریکونسۍ برخه استخراج کوو چې دا د اصلي سیګنال څخه کم شوی. موږ بیا د L ارزښت لوړوو ترڅو راتلونکی اجزا ومومئ (لنډه موده). الګوریتم ودریږي کله چې هیڅ سیډو سائیکل کشف یا استخراج نشي. پدې توګه ، موږ لړۍ له ټیټ څخه تر لوړې فریکونسیو سکین کوو. SSA 4 د معلوماتو تحلیل او ماډلینګ په لومړي ګام کې، موږ د 2003 ډیټا په کارولو سره د هر 32 الیکټروډونو لپاره تخریب کړو (شکل 2 وګورئ). موږ ګورو چې د ورځنیو او نیمه ورځنیو جریانونو سربیره ([16])، د معلوماتو له 70٪ څخه ډیر تغیرات د ځمکې د پنځو لویو څپو په واسطه ترسره کیږي (وګورئ جدول 1 او [42, 43]). د استخراج پایلو بېلګې په 5 شکل کې ښودل شوي. د تدریسي دلیلونو لپاره، موږ نشو کولی په ورته ګراف کې 32 منحنی پوښښ وکړو. سیګنالونه، چې یو ځل د لخوا استخراج شوي، د فوریر بدلون د محاسبې لپاره کافي منظم دي ترڅو احساس وکړي، د دې لپاره چې د هر یو د نومونې دوه اړخیزه دوره استخراج کړي. RP د SSA SSA د ځینې سپوږمۍ - لمریز څپو وړاندې کول د SP سیګنالونو څخه کشف او استخراج شوي په E1، E8، E32، او E34 کې (په 1 شکل کې زموږ سکیمیک ته مراجعه وکړئ)، موږ د خالص لمریز لمر P1 سره تړلي سیډو سائیکلونه کشف او استخراج کړل (زموږ جدول 1 ته مراجعه وکړئ)، کوم چې موږ په 5 شکل کې وړاندې کوو ( پورتنۍ ښیې). په 6 شکل (پورته ښۍ خوا) کې، موږ د دوی اړونده فویریر سپیکٹرا ښکاره کوو ترڅو د دې جریانونو دوره معلومه کړو. دا دورې د پام وړ نږدې ښکاري، که ورته نه وي، د محاسبې له لارې ترلاسه شوي (د 01a او 01b معادلو ته مراجعه وکړئ)، او موږ د شکل 04b په پورتنۍ ښي خوا کې د دوی نظري ارزښتونه په ګوته کړي. د طولونو په اړه، موږ یو داسې چلند ګورو چې یوازې ونې ته منسوب کیدی شي، ځکه چې د طولونو توپیرونه په ورته تاج کې په ورته لوړوالی (∼1m) کې توپیر لري (الیکټروډ E1 او E8). موږ دا هم یادونه کوو چې دا طولونه دواړه وده کوي او داسې ښکاري چې په ټولو قضیو کې نږدې یوه میاشت کې د سولیسټیس اټکل کیږي. موږ د شکل 5 (پورته کیڼ) او 6 (پورته کیڼ) لپاره د څلورو الیکټروډونو سیټ بدلوو ترڅو زموږ د موندنو عموميیت څرګند کړي. دویمه برخه چې موږ کشف او استخراج کړې یو خالص لمریز لمر دی، د K1 جوار. یوځل بیا، لکه څنګه چې په 6 شکل کې د دورې طیف کې ښودل شوي (پورته کیڼ اړخ)، د دې دورې ارزښتونه د 23.93 ساعتونو تمه شوي نظري ارزښت ته خورا نږدې دي. د هغه څه په څیر چې موږ د S1 لندبل لپاره لیدلي، د K1 جور اندازه هم د سولټیسس او ایکوینوکسونو نیټې سره توپیر لري. دلته یوازینی توپیر دا دی چې دا تغیرات د ذکر شوي نیټې سره په مرحله کې دي. او لکه څنګه چې موږ د تیرو څپو لپاره ولیدل، احتمال د پسرلي څخه ډیریږي ترڅو په دوبي کې خپل اعظمي حد ته ورسیږي. نورې برخې، شکلونه 5 (منځنی-کیڼ/ښي او ښکته-کیڼ/ښي) او 6 (منځنی-کیڼ/ښي او ښکته-کیڼ/ښي)، په ترتیب کې د لاندې لمریز لمریز لمریز څپې څپې او دوره سپیکٹرا شتون لري. : S1، څلوېښتمه Mf، او K2. د هغو مثالونو په څیر چې موږ مخکې بیان کړي دي، د لمریز لمریز څپې څپې په 5 او 6 شکلونو کې ښودل شوي په روښانه توګه د کال په اوږدو کې ماډل شوي، د ژمي د حل په شاوخوا کې د محدودیت سره او د اوړي له حل څخه لږ وخت مخکې د اعظمي طولیت سره. دا څپې کیدای شي د ریمونګول چنار د ونې په مختلفو برخو (ریښو، تنې، څانګو) کې په مرحله کې نه وي، مګر په ټولو حالتونو کې، د دوی محاسبه شوي دوره د متوقع ارزښت (<0.01٪) سره خورا نږدې وي. د هر یو 34 الیکټروډونو لپاره ، دا ممکنه وه چې د 7 لیون - سولر ټایډونو ترمینځ کشف او استخراج شي ، کوم چې په اوسط ډول د هر سیګنال لپاره د خام توپیر نږدې 70٪ حسابوي. یو میکانیزم راځئ چې په لنډه توګه د الکتروکینیټیک میکانیزم تصور وکړو. فرض کړئ چې ونه چینلونه لري، د منظم سلنډر په توګه اخیستل کیږي چې د ونې سر ته رسیږي، په کوم کې چې ساپ گردش کوي. دا جریان لا تر اوسه ښه نه پوهیږي (وګورئ [5، 44-49]). اجازه راکړئ چې د غیر ټاکل شوي لوړوالي برخې S برخې چینل. موږ به یوازې د لمر یا (او) سپوږمۍ د سمندري ځواکونو شتون له امله په چینل کې د فشار بدلون د اندازې محاسبې ترتیب کړو. راځئ چې د سپوږمۍ قضیه واخلو. g د ځمکې جاذبه ده (په حقیقت کې په ms −2 کې سرعت دی، او موږ دلته د ځمکې د گردش اغیز له پامه غورځوو؛ g = 9.81ms −2 د ځمکې په سطحه). عمودی برخه د سپوږمۍ څپې، تل یو جذابیت، د ځمکې په سطحه دی چې د لاندې اړیکو لخوا ورکړل شوی، σ f د مایع (sap) چلونکی دی، ε د مایع (sap) چلونکی دی، ζ د ζ-احتمالی دی (دلته د مایع او د کانال د لرګیو دیوال تر منځ) او د مایع د ویسکوسیت η دی. په حقیقت کې موږ د ونې پورې اړوند د C ارزښت په اړه ډیر لږ پوهیږو. د بریښنایی ساحې ارزښت یوازې د 10 mV/m په ترتیب کې کیدی شي که C د 10V/Pa ترتیب وي. دا ډول ارزښت د هغو ارزښتونو په پرتله لوی دی چې په ادب کې موندل کیږي، په عمومي توګه د ډبرې سره تړاو لري. په ټول او دننه ډولونو کې عمومي کول لکه څنګه چې مو مخکې یادونه وکړه، سمندري څپې هغه موجونه دي چې لوی جغرافيايي پراخوالی لري؛ دا پدې مانا ده چې دوی څخه پورته ثابت ګڼل کیدی شي. موږ د SSA په کارولو سره زموږ د بلوط او سینګ بیمونو سیګنالونه هم تخریب کړل (شکل 4 وګورئ) ، او موږ یوازې د قمري لمریز لمر k1 وړاندې کوو (7 شکل وګورئ). دلته لومړی مشاهده دا ده چې د ونو ډولونو او په ورته ډول کې د فرد په پام کې نیولو پرته، د ځمکې د څپو دورې په مرحله کې دي. د MNHNo د 2023 کال د اپریل او می میاشتو په جریان کې د ټولو اشخاصو لپاره د ± 10 څخه تر 20 mV پورې اندازه ده. دا ارزښتونه د ورته میاشتو په جریان کې د الیکټروډ E18 سره مطابقت لري (د شمال مخ په تنګۍ کې هم) (شکل 5 وګورئ، پورتنۍ کیڼ اړخ، ژیړ منحنی). په دې توګه، د دورې په پام کې نیولو پرته، دواړه نن او 20 کاله وړاندې، د درې مختلف ډوله ونې (پپلر، هورنبیم، او اوکس) په تنې باندې د برقی ظرفیتونو اندازه کول، له یوې خوا، د دې ظرفیتونو پرتله کولو وړ پراخوالی څرګندوي. له بلې خوا، سیوډو سایکلونه چې دوی یې ترکیب کوي، لکه د K1 څپې چې دلته ښودل شوي، په مرحله کې دي، د فرد څخه خپلواک دي. دا بریښنایی امکانات، لږترلږه لکه څنګه چې دلته د ډیورنل K1 لپاره ښودل شوي، د الیکروکینټیک اغیزې له لارې د سیپ ایسنټ سره تړاو لري (وګورئ [16]). دا حقیقت چې د دې ورته ظرفیت لپاره ټول سیګنالونه په مرحله کې دي او د ورته اندازې ترتیب سره ، سره له دې چې په افرادو کې توپیرونه (مختلف اندازې ، مختلف کینوپیز ، مختلف فیزیولوژي) ، موږ باور ته راګرځوي چې هغه مشاهدې چې موږ کړي او میکانیزم چې موږ یې ترسره کوو. وړاندیزونه قوي دي. د یوې مهمې برخې لپاره، د ساپ بې ځایه کیدل د ځمکې څخه بهر د ټولو مایعاتو په څیر د ځمکې د څپو د جبري اغیزې له امله دي. RP 5 بحث په 2003 کې د چنار په ونې کې ثبت شوي د بریښنایی SP ډیټا له لړۍ څخه (وګورئ [16]) ، موږ وړاندیز کوو چې په ونو کې د ساپ جریان میکانیزم پوښتنې ته ځواب ووایو. نن ورځ، د دې میکانیزم لپاره، درې سرچینې ذکر شوي، کوم چې لازمي نه دي: د کیپیلریت، اوسموټیک فشار، او تبخیر لیږد. موږ په خپل سریزه کې د دې میکانیزم په احتمال بحث او انتقاد کړی دی. په یوه وروستي څیړنه کې (وګورئ [33])، موږ وتوانیدل چې اندازه کړو چې د جاذبې قوه په ځمکه کې عمل کوي، د هغې د گردش سرعت او خښتو کې د بدلونونو له لارې، کولی شي د تبتی جونیپر ځنګل کې د ونو د حلقو د ودې کچه اغیزه وکړي. 1000 کاله د راتلونکي لمریز وړانګو ترمیمولو سره. د ونې د حلقو د ودې کچه د فوتوسنتز سره تړاو لري او له همدې امله په xylem او phloem کې د ساپ د جریان سره هم تړاو لري، کوم چې د نبات په اوږدو کې غذايي مواد لیږدوي. په لومړي ترتیب کې، د ځمکې دننه او د ټولو مایعاتو په څیر، د دې ساپ حرکت، د هغې د کثافت په پام کې نیولو پرته، باید په جزوي یا بشپړ ډول د لمریز لمریز څپو لخوا پرمخ وړل کیږي، په ځانګړې توګه د دورې (¡18.6 کلونو) په جریان کې. په دې پاڼه کې د ځانګړې دلچسپي. Gibert et al. ([33]) ټینګار وکړ چې د ساپ جریان او ثبت شوي بریښنایی سیګنال ډیری احتمال د الکتروکینټیک پدیدې سره تړلی و. له همدې امله، د فزیک له نظره د ساپ حرکت تشریح کولو لپاره، موږ دلته د ساده هارمونیک پمپ کولو پیښې سره معامله کوو (وګورئ [17, 18]). لکه څنګه چې په 2 شکل کې ښودل شوي، په ونو کې په دوامداره توګه ثبت شوي بریښنایی سیګنالونه په سخت معنی کې غیر سټیشني سیګنالونه دي. دا په طبیعي ډول د فوریر بدلون مستقیم کارونې مخه نیسي ترڅو د دورې ټاکلو لپاره (د بیلګې په توګه د قمري - لمریز څپو) چې ممکن دوی ترکیب کړي. برسېره پردې، د اندازه کولو ناڅاپي ځینې وختونه د ثبت کولو سیسټم کې خنډونه رامینځته کوي، په پایله کې د معلوماتو بې برخې کیږي. له همدې امله موږ د ریمونګول پوپلر اندازه کولو تحلیل لپاره د واحد سپیکٹرم تحلیل (SSA) میتود غوره کړ. دا طریقه د دودیز سپیکٹرا په تفسیر کې د ممکنه غلطیو محدودولو کې مرسته کوي. په 5 او 6 شکلونو کې، موږ د چنار د بریښنایی احتمالي معلوماتو څخه استخراج شوي پنځه اصلي pseudo-periodicities وړاندې کړل. دا ټول په خورا دقیق ډول د لمریز لمریز لمریز دورې سره مطابقت لري (P1, K1, S1, Mf, او K2, cf. زموږ جدول 1). هغه دوره چې موږ د بریښنایی سیګنالونو څخه استخراج کړې ، کوم چې د سیپ جریان لپاره د پراکسي په توګه کار کوي ، د حساب شوي قمري - لمریز سمندري دورې 0.01٪ دننه دي. د دقت دا کچه د پام وړ ده او په عموم ډول یوازې د لسګونو ملیون یورو په لګښت د ګران ګرویمیټرونو لخوا ترلاسه کیدی شي. د استخراج شویو اجزاوو مجموعه، کوم چې موږ باور لرو چې سمندري اجزا وي، په عمومي ډول د ثبت شوي بریښنایی سیګنالونو کې د ټول توپیر 70٪ څخه ډیر حساب کوي. که موږ په ډیر تفصیل سره د چنار د ونې په بیلابیلو برخو کې ثبت شوي سیګنالونه وڅیړو (ریښه، ښاخ، تنه) د ورکړل شوي لندبل لپاره، موږ ګورو چې د دې څپو سره تړلي څپې په ورته ډول نه ماډل شوي. دا طول موډلونه له یو بل څخه په بشپړه توګه جلا کیدی شي، لکه څنګه چې د ټیډ او الیکټروډ E1، E8، E32، او E34 قضیه ده (شکل 4 وګورئ). په هرصورت، دوی هم ورته کیدی شي مګر د وخت په تیریدو سره. د مثال په توګه، موږ لیدلی شو چې د سیګنالونو نمونې چې د بریښنا لپاره د E7 او E12 لخوا ثبت شوي یو شان دي مګر د نږدې 2 اونیو لخوا لیږدول کیږي (5 شکل وګورئ). بې له شکه، د چنار د ونې په ثبت شویو سیګنالونو کې لیدل شوي د طول او پړاوونو توپیرونه احتمال لري چې د دې فزیولوژیکي غبرګون سره تړاو ولري. د دې کتنو پراساس، موږ د پیښې سره تړلې معادلې ریاضياتي حل پیل کړ چې موږ یې د ساپ جریان لپاره مسؤل ګڼو، موخه یې د پاپلر ونې سره تړلې الکتروکینیټیک کوفیسینټ ارزول دي، هغه څه چې د ډبرې لپاره په جیو فزیک کې ترسره کیږي. (17 مساوات وګورئ). موږ د 10 V/Pa ارزښت ترلاسه کړ، کوم چې عموما په ډبرو کې اندازه شوي ارزښتونو څخه لس چنده لوړ دی. په هرصورت، دا باید په پام کې ونیول شي چې ونې ډبرې ندي، لکه څنګه چې موږ په 01 شکل کې د xylem جیومیټري انځور په واسطه کولی شو، د ساپ جریان د ډبرې په څیر د هیڅ ډول تودوخې له امله نه ګډوډیږي. سربیره پردې، دا مهمه ده چې ټینګار وشي چې ساپ اوبه نه دي. د چنار د ونې د مختلفو ساحو ترمنځ د طول موډلونو کې د توپیرونو پوښتنه، او همدارنګه زموږ د حیرانتیا پایلو د عموميتوب پوښتنه، موږ د طبیعي تاریخ په ملي موزیم کې په 2019 کې ورته تجربه بیا تولیدولو ته اړ کړه، مګر دا ځل. د ونو مختلف ډولونه. لکه څنګه چې مو یادونه وکړه، موږ درې د بلوط ونې لرو، دوه سینګ بیمونه، یو سیکویا، یو صنوبر، او د اخروټ ونې. موږ یوازې هغه مشاهدې وړاندې کړې چې موږ یې د بلوط او سینګ بیم په ونو کې د دوه دلیلونو لپاره ثبت کوو. لومړی دلیل دا دی چې موږ د ورته ډولونو ډیری اشخاص لرو، موږ ته اجازه راکوي چې د داخلي ډولونو پرتله وکړو. دوهم دلیل دا دی چې دا پنځه ونې په ورته ځای کې دي، د ورته حوالې الکترود شریکوي. دا موږ ته اجازه راکوي چې د نسلونو ترمنځ پرتله کول په پام کې ونیسو، په دې شرط چې د جاذبې څپو خپریدل داسې وي چې د پاریس ټولې ونې به په ورته وخت کې او د ځمکې د څپو لخوا د ورته اندازې سره اغیزمن شي. لکه څنګه چې په 4 او 7 شکلونو کې ښودل شوي، طولونه او د دوی توپیرونه د یو فرد څخه بل ته د پام وړ توپیر لري، کوم چې موږ د ریمونګول تجربه کې اټکل نشو کولی. لکه څنګه چې موږ کولی شو په 13a شکل کې او په 7 شکل کې په ډیر تفصیل سره وګورو (یوځل چې لندبل استخراج شي)، له یوې خوا، د دریو بلوط ونو د ورځنی اجزاو ورته بریښنایی عمق نه لري (په ورته الکترود لوړوالی کې)، او له بلې خوا، د دوی په 2 کې د اوږدې مودې جریان څرګندیږي (4 شکل وګورئ). موږ د سینګ بیمونو لپاره ورته مشاهده کوو. په هرصورت، هغه څه چې د 13c او 14c ارقامو لخوا تایید شوي دا دي چې د ډیورنل ټایډ سره مطابقت لرونکي اجزا په بشپړ ډول په مرحله کې دي، له یو فرد څخه بل ته، پرته له دې چې ډولونه یې په پام کې ونیول شي. له همدې امله، د سپوږمکۍ د جریان د اصلي محرک ځواک په توګه د قمري - لمریز څپو په اړه زموږ فرضیه د لیدونو بډایه او د دوی د نه منلو وړ دقیقیت لخوا تایید شوې. نن ورځ د MNHN څارګرۍ کې د ونو سره د دې مشاهداتو تکرار کول د ریمونګول پایلې تاییدوي او د څیړنې موضوع پراخه کوي چې موږ یې لا تر اوسه ترسره کړي، د بیلګې په توګه، د ونې فزیولوژي داسې ښکاري چې د دورې نه، بلکې د دوی ماډلونه اغیزه کوي. حوالې [1] WF Pickard، "په نباتاتو کې د ساپ پورته کول،" په بایو فزیک او مالیکولر بیولوژي کې پرمختګ، vol. ۳۷، مخ. 181-229، 1981. [2] MT Tyree او S. Yang، "د Thuja، tsuga او acer ډډونو د اوبو ذخیره کولو ظرفیت د ډیهایډریشن isotherms لخوا اندازه کیږي: د کیپیلري اوبو او cavitation ونډه،" Planta، vol. ۱۸۲، مخ. 420-426، 1990. [3] S. Kang, X. Hu, P. Jerie، او J. Zhang، "په ریښو کې د ریښو د جزوی وچیدو اغیزې، د تنې د ساپ جریان او په خړوب شوي ناک (pyrus communis l.) باغ کې د اوبو توازن،" ژورنال د هايدرولوژي، vol. 280، نه. 1-4، مخ. 192-206، 2003 [4] HR براون، "په ونو کې د ساپ د زیاتوالي تیوري: ځینې تاریخي او تصوراتي څرګندونې،" فزیک په لید کې، vol. 15، مخ. 320-358، 2013. [۵] ل.لي، ز.-ل. Yang, AM Matheny, H. Zheng, SC Swenson, DM Lawrence, M. Barlage, B. Yan, NG McDowell, and LR Leung, "د نوح-mp د ځمکې سطحې ماډل کې د نباتاتو هیدرولیکونو استازیتوب: د ماډل پراختیا او څو کچې ارزونه، د ځمکې سیسټمونو ماډلینګ کې د پرمختګونو ژورنال، vol. 13، نه. ۴، مخ. e2020MS002214، 2021. [6] R. Munns او J. Passioura، "د وریجو د نباتاتو د فعاله، انتقالي نباتاتو څخه د پاڼی xylem sap په اوسموټیک فشار باندې nacl ته د اوږد مهاله تماس اغیز،" د فعال نبات بیولوژي، vol. 11، نه. 6، مخ. 497-507، 1984. [7] U. Zimmermann, J. Zhu, F. Meinzer, G. Goldstein, H. Schneider, G. Zimmermann, R. Benkert, F. Thurmer, ¨ P. Melcher, D. Webb, et al. "لوړ مالیکولر وزن عضوي مرکبات په زایلم ساپ کې د منګرووز: د اوږد واټن د اوبو ترانسپورت لپاره اغیزې، "بوتانیکا اکټا، جلد. 107، نه. 4، مخ. ۲۱۸-۲۲۹، ۱۹۹۴. [8] ټی شیینن، F. ورجیلډټ، A. Heemskerk، او H. Van As، "د نبات د مقناطیسي ریزونانس عکس العمل د اوږد واټن ساپ جریان او جریان ترسره کولو سطحه ساحه کې د متحرکاتو مطالعه کولو لپاره،" د نبات فیزیولوژي، vol. 144، نه. 2، مخ. 1157-1165، 2007. [9] KH Jensen, K. Berg-Sørensen, H. Bruus, NM Holbrook, J. Liesche, A. Schulz, MA Zwieniecki، او T. Bohr، "په نباتاتو کې د ساپ جریان او د شکر لیږد،" د عصري فزیک بیاکتنې، الوتنه 88، نه. ۳، مخ. 035007، 2016. [10] R. Munns، JB Passioura، TD Colmer، او CS Byrt، "په مالګین خاوره کې د نبات د ودې لپاره د اوسموټیک تعدیل او د انرژۍ محدودیتونه،" نوی فایټولوژیست، vol. 225، نه. ۳، مخ. 1091-1096، 2020 [11] A. Granier، "په ډګلاس-فر سټینډ کې د ساپ جریان اندازه کولو له لارې د لیږد ارزونه،" د ونې فیزیولوژي، vol. 3، نه. 4، مخ. 309-320، 1987. [12] D. Smith او S. Allen، "د نبات په ډډونو کې د ساپ جریان اندازه کول،" د تجربوي بوټاني ژورنال، vol. 47، نه. 12، مخ. 1833-1844، 1996 [13] R. Poyatos, V. Granda, R. Molowny-Horas, M. Mencuccini, K. Steppe، او J. Mart'ınez-Vilalta، "Sapfluxnet: د ساپ جریان اندازه کولو نړیوال ډیټابیس په لور،" د ونې فیزیولوژي، الوتنه 36، نه. 12، مخ. 1449-1455، 2016 [14] R. Poyatos, V. Granda, V. Flo, MA Adams, B. Adorjan, D. Aguad ´e, MP Aidar, S. Allen, MS Alvarado-´ Barrientos, KJ Anderson-Teixeira, et al., "د سیپ جریان اندازه کولو څخه د نړیوال لیږد ډیټا: د سیپ فلکسنیټ ډیټابیس،" د ځمکې سیسټم ساینس ډیټا بحثونه، vol. ۲۰۲۰، مخ. 1-57، 2020 [15] CW Thornthwaite، "د اقلیم د منطقي طبقه بندي په لور یوه تګلاره،" جغرافيائی بیاکتنه، vol. 38، نه. 1، مخ. 55-94، 1948 [16] D. Gibert، J.-L. Le Mouel، L. Lambs، F. Nicollin، او F. Perrier، "د ونې په تنې کې د ساپ جریان او ورځني بریښنا احتمالي تغیرات، د نبات ساینس، vol. 171، نه. 5، مخ. 572-584، 2006. [17] A. Maineult، Y. Bernabe، او P. Ackerer، "د ځان احتمالي اندازه کولو څخه د وړاندیز شوي غلظت او د پی ایچ فرنټ کشف کول،" د جیو فزیک څیړنو ژورنال: سالډ ځمکه، vol. 110، نه. B11، 2005. [18] A. Maineult، E. Strobach، او J. Renner، "د ځان احتمالي سیګنالونه چې د دوراني پمپ کولو ازموینو لخوا هڅول کیږي،" د جیو فزیکل څیړنو ژورنال: سالډ ځمکه، vol. 113، نه. B1، 2008. [19] V. Allegre، A. Maineult، F. Lehmann، F. Lopes، او M. Zamora، "د اوبو ایستلو لپاره د ځان احتمالي غبرګون – امبیبیشن سایکل،" جیو فزیکل ژورنال انټرنیشنل، جلد. 197، نه. ۳، مخ. 1410-1424، 2014. [20] پی ایس لاپلاس، د آسماني میخانیکونو په اړه تړون. د کریپلیټ چاپ خونه، 1823. [21] ایم میلانکوویچ، د لمریز وړانګو په واسطه تولید شوي د حرارتي پدیدو ریاضياتي تیوري. GauthierVillars et Cie، 1920. [۲۲] F. Lopes, V. Courtillot, D. Gibert, J.-L. Le Mouel, and BJ-B. د سیارې مدارونو د سیوډو-دوره ایز ګډوډۍ په اړه، ¨ او د ځمکې د گردش او انقلاب: Lagrange تشکیل ,” arXiv پری چاپ arXiv:2209.07213, 2022. [۲۳] ټی نارسیمهان، بی کانهیرو، او پی ویدرسپون، "د درې ژورو، محدودو اوبو د ځمکې د څپو د غبرګون تشریح،" د جیو فزیکل څیړنو ژورنال: سالډ ځمکه، ټوک. 89، نه. B3، pp. 1913-1924، 1984. [24] S. Rojstaczer او FS Riley، "د ځمکې په څاه کې د اوبو د سطحې غبرګون او په غیر محدودو شرایطو کې د اتموسفیر بار کول،" د اوبو د سرچینو څیړنه، vol. 26، نه. 8، مخ. 1803-1817، 1990. [25] H. Li, JJ Jio, M. Luk، او K. Cheung، "په ساحلي اوبو کې د لندبل په واسطه د ځمکې لاندې اوبو د سطحې تغیرات چې د l شکل لرونکي ساحلونو پورې تړلي دي،" د اوبو د سرچینو څیړنه، vol. 38، نه. ۳، مخ. 6-1، 2002 S. Dumont, J.L. Le Mouel, V. Courtillot, F. Lopes, F. Sigmundsson, D. Coppola, EP Eibl، او CJ Bean، "د اوږد مهاله اغېزمنې چاودنې تحرک د ځمکې د څپو له مخې، د ځمکې او سیارې ساینس لیکونه، vol. ۵۳۶ مخ. 116145، 2020 [27] AL لاردي، MC Neves، S. Custodio، او S. Dumont، "په ازورس کې د سمندري زلزلې موسمي انډول،" د ځمکې په ساینس کې سرحدونه، vol. ۱۰، مخ. 995401، 2022. [28] SL Brantley، JD Kubicki، AF White، et al.، د اوبو او ډبرو د تعامل کایناتیک. پسرلی، ۲۰۰۸. [29] A. Scislewski او P. Zuddas، "د اوبو او ډبرو د تعامل په جریان کې د مایع کیمیاوي معلوماتو په کارولو سره د عکس العمل معدني سطحې اټکل،" Geochimica et Cosmochimica Acta، vol. 74، نه. 24، مخ. 6996-7007، 2010. M. Barbera، P. Zuddas، D. Piazzese، E. Oddo، F. Lopes، P. Censi، او F. Saiano، "د انګورو په عامو پاڼو کې د ځمکې د نادر عناصرو راټولول د خاورې او ټرانسپورټ څخه د استخراج له لارې ترلاسه کیږي. په xylem sap کې، "مخابراتو ځمکه او چاپیریال، vol. 4، نه. ۱، مخ. 291، 2023. ډي ګيبرټ، وي کورټيلوټ، ايس ډمونټ، جي ډي برمونډ ډي آرس، ايس پيټروسينو، پي زوداس، ايف لوپس، جي-بي، ايم سي نيويس، ايس کستوديو، et al.، "په تیرو 300 کلونو کې د نړیوال تخریب کونکي فعالیت بهرني زور باندې" د ځمکې ساینس کې فرنټیرز، 2023. [۳۲] وی کورټیلوټ، جې- ایل لی مویل، ایف لوپز، او ډی جیبرټ، "په ساحلی سیمو کې د سمندر د سطحې بدلون،" د سمندری علومو او انجینرۍ ژورنال، vol. 10، نه. ۱۲، مخ. ۱۸۷۱، ۲۰۲۲. [۳۳] وی کورټیلوټ، جې-بی بولی، جې-ایل. د تبت د جونیپر د ونو ځنګلونه د نوي ډول د سترو جیو فزیک څارونکي په توګه، arXiv preprint arXiv:2306.11450, 2023. [۳۴] جی پیټیاو او اې ډوپیس، "شور، د تودوخې کمیت، او د ټیلوریک مشاهدو لپاره د الکترودونو اوږدمهاله ثبات،" جیو فزیکل پروسپیټینګ، جلد. 28، نه. 5، مخ. 792-804، 1980. [35] JF Claerbout، د جیو فزیک ډیټا پروسس اساسات، vol. 274. Citeseer، 1976. [36] SM Kay او SL Marple، "د سپیکٹرم تحلیل - یو عصري لید،" د IEEE پروسې، vol. 69، نه. 11، مخ. 1380-1419، 1981. [37] R. Vautard او M. Ghil، "په غیر خطي متحرکاتو کې د واحد سپیکٹرم تحلیل، د پیلوکالیمیټیک وخت لړۍ لپاره غوښتنلیکونو سره،" فزیک D: غیر خطي پیښې، vol. 35، نه. ۳، مخ. 395-424، 1989. [38] R. Vautard، P. Yiou، او M. Ghil، "Singular-spectrum analysis: A Toolkit for short, noisy chaotic signals," Physica D: Nonlinear Phenomena, vol. 58، نه. 1-4، مخ. 95-126، 1992. [39] N. Golyandina، A. Korobeynikov، او A. Zhigljavsky، واحد سپیکٹرم تحلیل د R. پسرلی سره، 2018. [40] P. Lemmerling او S. Van Huffel، "د هینکل/toeplitz matrices لپاره د جوړښت شوي ټول ټیټ مربع ستونزې تحلیل،" شمیري الګوریتمونه، vol. 27، مخ. 89-114، 2001. [41] GH Golub او C. Reinsch، واحد ارزښت تخریب او لږ تر لږه مربع حلونه. پسرلی، ۱۹۷۱. [42] جې کولمب او جی جوبرټ، د داخلي جیو فزیک په اړه مقاله، 1 جلد 1973. [۴۳] RD Ray او SY Erofeeva، "د ورځې په اوږدوالي کې د اوږدې مودې سمندري تغیرات،" د جیو فزیکل څیړنو ژورنال: سالډ ځمکه، vol. 119، نه. 2، مخ. 1498-1509، 2014 [۴۴] MA Zwieniecki، PJ Melcher، TS Feild، او NM Holbrook، "د ونو په هیدرولیک جوړښت کې د xylem-phloem تعاملاتو لپاره احتمالي رول: په xylem هیدرولیک چلن باندې د فلویم ګیرډنګ اغیزې،" Tree Physiology, vol. 24، نه. 8، مخ. 911-917، 2004. [۴۵] CW Windt, FJ Vergeldt, PA De Jager، او H. Van As، "Mri د اوږد واټن د اوبو ټرانسپورټ: د فلویم او xylem جریان ځانګړتیاو او په چنار، کاسټر لوبیا، رومي او تمباکو کې د متحرکاتو پرتله کول" نبات، حجره او چاپیریال، vol. 29، نه. 9، مخ. 1715-1729، 2006 [۴۶] MA Zwieniecki او NM Holbrook، "د میکسویل شیطان سره مقابله: د xylem embolism ترمیم بایو فزیک،" د نباتاتو په ساینس کې رجحانات، vol. 14، نه. 10، مخ. 530-534، 2009. [47] MW Vandegehuchte and K. Steppe، "اصلاح ته: د ساپ فلوکس کثافت اندازه کولو میتودونه: د کار اصول او تطبیق،" د نبات د فعالیت بیولوژي، vol. 40، نه. 10، مخ. 1088-1088، 2013. A. L ´ opez-Bernal, L. Testi, and FJ Villalobos, "په ونو کې د ساپ سرعت اټکل کولو لپاره د واحد تحقیقاتي تودوخې نبض طریقه،" نوی فایټولوژیست، vol. 216، نه. 1، مخ. 321–329، 2017 G. Sakurai او SJ Miklavcic، "په پاڼو کې د اوبو د لیږد د اغیزمنتیا په اړه. د اوبو او محلول ټرانسپورټ یو ګډ xylem-phloem ماډل "Frontiers in Plant Science, vol. ۱۲، مخ. 615457، 2021. دا پاڼه د CC BY 4.0 DEED جواز لاندې . په آرکسیو کې شتون لري