Mualliflar: (1) Le Mouel Jean-Louis, UMR7154, Parij universiteti, Parij, Fransiya; (2) Gibert Dominik, UMR5276, Lion geologiya laboratoriyasi Yer, sayyoralar va atrof-muhit (LGL-TPE), Lion, Fransiya; (3) Boule Jan-Baptiste, UMR7196, Milliy tabiiy tarix muzeyi, Parij, Fransiya; (4) Zuddas Pierpaolo, UMR7619, Sorbonna universiteti, Parij, Fransiya; (5) de Bremond d'Ars Jan, UMR6118, Renn universiteti, G ´ eosciences Rennes, Renn, Fransiya; (6) Courtillot Vinsent, UMR7154, Parij universiteti, Parij, Fransiya; (7) Lopes Fernando, UMR7154, Parij universiteti, Parij, Fransiya; (8) Geze Mark, UMR7245, Naturelle Milliy tarixiy muzeyi, Parij, Fransiya; (9) Maineult Aleksis, UMR7619, Sorbonna universiteti, Parij, Fransiya. Havolalar jadvali Annotatsiya va 1 Kirish 2 Gibert va boshqalar sahifasiga qaytish. (2006) tajriba va yangi o'rnatishni joriy etish 2.1 Gibert va boshqalarni eslash. (2006) tajriba 2.2 Yangi sozlash 3 Singular spektrli tahlil usuli 4 Ma'lumotlarni tahlil qilish va modellashtirish 5 Munozara va adabiyotlar Abstrakt Ushbu maqolada biz 2003 yilda terak daraxtida o'tkazilgan eski elektr o'lchovlarini qayta ko'rib chiqamiz (Gibert va boshq. 2006), bu hatto qishda ham sharbat oqimi bilan bog'liq bo'lgan elektrokinetik hodisaga bog'liq bo'lgan sutkalik elektr signalining mavjudligini ko'rsatdi. Biz ushbu ma'lumotlarni yagona spektrli tahlil usuli yordamida qayta tahlil qilamiz va terak daraxtining turli joylarida (ildiz, magistral va novdalar) o'lchangan elektr signali 80% dan ortiq 7 psevdo-davrlar yig'indisiga parchalanishi mumkinligini ko'rsatamiz. oy-quyosh to'lqinlariga. Chiqarilgan davrlarning aniqligi modellardan oshib ketadi. Ushbu eski o'lchovlarni tasdiqlash uchun biz 2003 yil protokolini 2018 yildan beri Parijdagi Jardin des Plantesda, 3 ta eman va 3 shoxli daraxtda takrorladik. Bugungi kunda elektr signallari 2003 yildagi kabi xususiyatlarga ega. To'lqin kuchlari daraxtlardagi sharbat oqimining harakatlantiruvchi kuchi bo'lishi mumkin. 1 Kirish Daraxtlar, sayyoramiz yuzasidagi ko'pchilik o'simliklar singari, ildiz tizimiga magistral orqali shoxlar bilan bog'langan holda keng sxematik tarzda tuzilishi mumkin. Floema yoki ksilema kabi kanallar ildizpoyadan kelib chiqqan va barglarga cho'zilgan, to'g'ri sug'orishni osonlashtirishda va o'simlikning o'sishi uchun ozuqa moddalarini ta'minlashda hal qiluvchi rol o'ynaydi. O'simlik ichidagi joylashuviga qarab murakkabligi o'zgarib turadigan suyuqlik qon aylanish tizimi sifatida ishlaydi va odatda sharbat deb ataladi. Muhim va davom etayotgan munozara bu sharbatning o'simlik ichida qanday harakatlanishi haqidagi savol atrofida aylanadi. Adabiyotda bu harakatni tushuntirish uchun odatda uchta asosiy faraz muhokama qilinadi. Birinchisi kapillyarlikni o'z ichiga oladi (masalan, [1-5]), ikkinchisi osmotik bosim atrofida aylanadi (masalan, [6-10]) va uchinchi, tez-tez muhokama qilinadigan gipoteza - bug'lanish (masalan, [11-14]) . Bu g'oya iqlimshunos Torntveyt [15] tomonidan kelib chiqqan bo'lib, u Yer yuzasidan suyuq suvning atmosferaga o'tishiga yordam beradigan turli xil geofizik hodisalarni aniqlashga intilgan va oxir-oqibat turli iqlimlarni tasniflagan. O'simliklarning bug'lanishi qor sublimatsiyasi va erkin suvning bug'lanishi bilan bir qatorda ushbu hodisalardan biri sifatida tan olinadi. Bir yil davomida tik turgan terakda o'lchangan elektr signallarini o'rganishda Gibert va boshqalar. [16] ikkita muhim topilmani ko'rsatdi. Birinchidan, qayd etilgan elektrokinetik signallar daraxtdagi sharbat oqimi bilan bog'liq edi (Ganyer zondlari tomonidan baholangan), ikkinchidan, kunlik tebranish, hatto qish mavsumida ham saqlanib qoldi. Bir necha o'n yilliklar davomida geofizikada belgilangan oqimdagi tezlikning o'zgarishi yoki sho'rlangan frontning qo'shilishi elektr potentsialidagi o'lchovli o'zgarishlarga olib kelishi aniqlandi va kuzatildi. Ushbu elektrokinetik hodisa odatda o'z-o'zidan paydo bo'ladigan potentsial deb ataladi (SP, masalan, [17-19]). Tabiiy muhitda sutkalik tebranishlar faqat kun va tunning almashinishi natijasida yuzaga keladigan issiqlik tebranishlari bilan bog'liq emas. Buning o'rniga ular, odatda, Oy va Quyosh kabi samoviy jismlarning qo'shma ta'siridan kelib chiqadigan er usti gravitatsion to'lqinlari bilan bog'liq (qarang. [20]). Bizning sayyoramiz o'z aylanish va aylanish jarayonida buzilishlarni boshdan kechiradi, bunda Oy va Quyosh hal qiluvchi rol o'ynaydi. Bu samoviy o'zaro ta'sirlar taxminan 26 000 yil davomida sodir bo'lgan tengkunlik davrining presessiyasi kabi hodisalarga olib keladi (batafsil ma'lumot uchun qarang, masalan, [21, 22]). Kengroq nuqtai nazardan, Yer yuzasidagi harakatlanuvchi massalar ushbu oy-quyosh kuchlari ta'sirida tebranadi, qirg'oq bo'yidagi to'lqinlar asosiy ko'rinishdir. Bu kuchlar, shuningdek, chuqur suvli qatlamlarda (masalan, [23-27]) cheklangan suvga ta'sir qiladi va vertikal ravishda tebranadi, suv-tosh o'zaro ta'siri kabi jarayonlarga potentsial ta'sir ko'rsatadi (masalan, [28,29]). Binobarin, bu o'zaro ta'sirlar o'simliklarni ozuqa moddalari bilan ta'minlashda rol o'ynashi mumkin (masalan, [30]). Biz 200 yildan ortiq uzoq vaqt davomida vulqon otilishining global seriyasini (qarang. [31]), dengiz sathining o'rtacha evolyutsiyasini (qarang. [32]) va Tibet archasidagi daraxtlar populyatsiyasining dinamikasini ko'rsatdik. o'rmon (qarang. [33]), bir qator tsiklik naqshlarga ajralishi mumkin edi, ularning barchasi tortishish kuchlari bilan bog'langan, bu safar Jovian sayyoralaridan kelib chiqqan. Birinchi ikkita hodisa suyuqliklarning vertikal harakati bilan bog'liq. Yuqorida aytib o'tilganidek, suv toshqini hodisalari vaqt o'tishi bilan bir necha soatdan minglab yillargacha bo'lgan ko'p miqyosli xususiyatni namoyon qiladi va keng fazoviy o'lchovlar bilan ajralib turadi. Ushbu taqdim etilgan tadqiqotda, ham tarixiy kuzatishlar, ham zamonaviy ma'lumotlardan foydalangan holda, bizning maqsadimiz Gibert va boshqalar tomonidan chiqarilgan xulosalarni kengaytirishdir. ([16]) va daraxtlarning elektr signallarida aks ettirilgan haydash mexanizmlari haqida qo'shimcha aniqlik beradi. Biz Gibert va boshqalar tomonidan o'tkazilgan terak elektr monitoringi tajribasini bu safar shoxlar, emanlar, sekvoya, yong'oq va sarvlarda takrorladik. 2019-yildan beri biz Milliy tarixiy tabiat muzeyida (Parij, Fransiya) daraxtlar observatoriyasini tashkil etdik, u yerda elektr potentsiallari, harorat o‘zgarishlari va daraxtlarning seysmikligini o‘lchaymiz. 2-bo'limda biz Gibert va boshqalar tomonidan qo'llanilgan protokolni eslaymiz. ([16]), shuningdek, biz so'nggi 5 yil ichida amalga oshirganimiz. 3-bo'limda biz elektr ma'lumotlarimiz uchun qo'llagan vaqtinchalik tahlil usulini taqdim etamiz. 4-bo'limda biz Gibert va boshqalarning tarixiy ma'lumotlariga asoslanib, tahlil natijalari bilan bir qatorda bir nechta kuzatishlarni taqdim etamiz. ( [16]) va yangi kuzatishlar. Biz 5-bo'limni ushbu ishni chuqur muhokama qilish bilan yakunlaymiz. 2 Gibert va boshqalar sahifasiga qaytish. (2006) tajriba va yangi o'rnatishni joriy etish 2.1 Gibert va boshqalarni eslash. (2006) tajriba Bu erda biz 2002-2003 yillarda Remungol terak daraxti tajribasi uchun ishlatilgan sotib olish protokolini qisqacha eslaymiz va 1-rasmda taqdim etamiz. Shu munosabat bilan daraxtga 32 ta zanglamaydigan po'lat elektrodlar o'rnatildi va 2 ta qutblanmaydigan elektrodlar ([34]) tuproqqa ko'mildi. (i) yerdagi 2 ta qutblanmaydigan Petiau ([34]) elektrodlari (101 va 102 raqamlari). (ii) terakning ko'rinadigan ildizlariga 5 ta zanglamaydigan po'latdan yasalgan elektrodlar (01 dan 04 gacha), (iii) 2 ta zanglamaydigan po'latdan yasalgan elektrod tojlari to'plami, ulardan biri erdan 1 metr balandlikda va magistralni o'rab turgan (1 dan 8 gacha), ikkinchisi esa erdan 3,4 metr masofada joylashgan (11 dan 18 gacha), (iv) magistralning shimolga qaragan tomonida har biri 5 elektroddan iborat ikkita zanglamaydigan po'latdan to'plam, biri 0,9 dan 3,4 metrgacha (30 dan 34 gacha), ikkinchisi 5,5 metrdan 10,5 metrgacha (21 dan 26 gacha) Amaldagi o'lchov asbobi kirish empedansi 100 MŌ dan yuqori bo'lgan Keithley 2701 raqamli multimetri bo'lib, olish dasturi tomonidan boshqariladigan 40 o'lchash kanaliga ega bo'lgan o'rni matritsasi bilan jihozlangan. Elektr potentsial o'lchovlari barcha elektrodlarda 1 minutlik namuna olish oralig'ida olinadi. Frankfurt atom soati bilan real vaqtda sinxronlashtirilgan UT vaqt bazasi ishlatilgan. Kompyuter ham, multimetr ham zahira generatoridan quvvat oladi, bu esa elektr tarmog'idagi qisqa nosozliklar tufayli uzilishlarni yumshatadi. 2-rasmda biz 2002 yil 1 oktyabrdan 2003 yil iyun oyining oxirigacha bo'lgan davrda ildizlar, magistral va shoxlardan olingan ma'lumotlarning bir misolini keltiramiz. Vaqtni bildiruvchi x o'qida har bir shomil har oyning birinchi 4 kuniga to'g'ri keladi. Keyinchalik, biz ushbu vaqt oralig'ini taqdim etamiz va tahlil qilamiz, bu minimal bo'shliqlar bilan eng uzun bo'lib, har bir fasldagi o'tishlarni qamrab oladi. Ushbu rasmda ko'rsatilganidek, elektr potentsiallari, ham ildizlarda, ham magistralda, ham novdalarda tasvirlangan 320 kun davomida bir necha yuz millivoltga o'zgarishi mumkin. Faoliyat (erta) 2023 yil yanvar oyida boshlanadi va o'sha yilning yozida o'zining eng yuqori cho'qqisiga chiqadi. Shubhasiz, signallar qat'iy ma'noda ham, kengroq ma'noda ham statsionar emas. Ba'zida qutblanishning cho'qqilari kuzatiladi va ma'lumotlarda bo'shliq mavjud. Ushbu alomatlar bizni tahlil qilish va olish usuli sifatida Singular Spektrli tahlilni tanlashimizga olib keldi, biz buni keyinroq muhokama qilamiz (3-bo'lim). Bundan buyon, Gibert va boshqalarning ma'lumotlariga murojaat qilganda. ([16]), biz (Remungol Poplar) qisqartmasidan foydalanamiz. RP 2.2 Yangi sozlash Gibert va boshqalarda qisman muhokama qilingan daraxtlarning fizikasi va fiziologiyasini yaxshiroq tushunish uchun. ([16]), biz RP tajribasini qayta ko'rib chiqishni va Milliy tarixiy tabiat muzeyida ( Parij, Frantsiya) tirik daraxtlar uchun geofizik observatoriya tashkil etish orqali uni kengaytirishni tanladik. MNHNo, MNHNoda biz hozirda 1 ta sekvoya, 1 ta yong‘oq, 1 ta sarv, 3 ta eman va 2 ta shoxli daraxtni asbob-uskunalar bilan jihozladik: 2 ta ignabargli va 6 ta bargli daraxtlar. Potensiallar zanglamaydigan po'latdan yasalgan elektrodlar yordamida magistrallarning shimoliy tomonidagi ikkala generatorda va turli balandlikdagi (1 dan 9 metrgacha) tojlarda, shuningdek, daraxtlarning shoxlarida o'lchanadi. Yo'naltiruvchi elektrodlar uchun biz doimiy ravishda taxminan 1 metr chuqurlikda ko'milgan polarizatsiya qilinmaydigan Petiau tipidagi elektrodlardan foydalanamiz. Daraxtlar 2 guruhga bo'lingan, har bir guruh mos yozuvlar sifatida bir xil qutblanmaydigan elektrodni baham ko'radi. Biz termal o'lchovlarni (Pt-100 va Pt-1000 zondlari) qo'shdik, ular har xil haroratlarda daraxtlar ichidagi va tashqarisidagi haroratni qayd etadi. balandliklarda, shuningdek, mos yozuvlar elektrodlari bilan birga tuproqda. Shuningdek, biz seysmik faollikni, shuningdek, vaqt o'tishi bilan daraxtlarning (magistral va shoxlarning) moyilligidagi o'zgarishlarni kuzatamiz. 2019 yildan beri Gantner modulli yig‘ish tizimlari [1] yordamida barcha o‘lchovlar bir soniyalik interval bilan olingan va namunalar olingan. Ushbu ma'lumotlarni yig'ish hozirda 2003 yilda qo'llanilgan Keitley 2701 ga qaraganda ancha yaxshi ishlashga ega: yuqori empedans (> 100 MŌ) va har bir kanal uchun 20 kHz gacha namuna olish qobiliyatiga ega 24 bit dinamik diapazon. 3-rasmda biz o'rnatishlarimizni ko'rsatadigan fotosuratlar kollajini taqdim etamiz. 3a-rasmda oxirgi elektrodning sekvoya magistralining shimoliy tomonida erdan 5 metr balandlikda o'rnatilishi ko'rsatilgan. Magistraldagi oq qutilar 3c-rasmda ko'rsatilganidek, Gantner sotib olish tizimini o'z ichiga oladi. 3b-rasmda yerdan 3,5 metr balandlikda joylashgan shoxga birinchi inklinometrning o'rnatilishi ko'rsatilgan. 3c-rasmda Gantner olish tizimi (yuqori o'ngdagi ko'k quti) 3 ta elektr olish moduli (pastki qismida) bilan birga keladi. 3D-rasmda 3 ta eman va 2 shoxli daraxtlar uchun sotib olish qutilarining tungi fotosurati ko'rsatilgan. 3e-rasmda xuddi shu joyda sekvoyada birlashtirilgan elektr / issiqlik o'lchovining namunasi mavjud. Nihoyat, 3f-rasmda ikkita tadqiqot binosi o'rtasida tutilgan yong'oq daraxtining kanopi ko'rsatilgan. Ushbu tadqiqotda faqat elektr o'lchovlari ko'rib chiqiladi. 4-rasmda 2023-yil 11-apreldan 2023-yil 11-maygacha qayd etilgan xom elektr oʻlchovlari misollari keltirilgan. Ma'lumotlar yuqoridagi 2 ta shoxli daraxtdan, markazdagi 3 ta eman daraxtidan olingan ma'lumotlar va pastdagi eman va shoxli daraxt o'rtasidagi taqqoslashdir. Barcha 5 daraxt bir xil mos yozuvlar polarizatsiya qilinmaydigan elektrodga (Petiau) ega va eng uzoq odamlar orasidagi masofa taxminan 10 metrni tashkil qiladi. Kuzatilganidek, potentsiallarning kattalik tartibi 2003 yilda RP da qayd etilganiga to'g'ri keladi. Bundan tashqari, sutkalik tebranish barcha individlarda mavjud bo'lsa-da, bir xil tur ichida elektr amplitudalarining o'zgarishi 1 dan 4 gacha bo'lishi mumkin. boshqasi (markazdagi 4-rasmga qarang). Bu maʼlumotlarni keyinroq batafsil koʻrib chiqamiz. [1] https://www.gantner-instruments.com/ 3 Singular spektrli tahlil usuli Biz ba'zi misollar keltirgan ma'lumotlar (2 va 2-rasmlarga qarang) qat'iy ma'noda statsionar bo'lmagan va qisman uzluksiz bo'lgan signallar sinfiga mos keladi. Biz ularni Furye ma'nosida tahlil qilish uchun optimal sharoitda emasmiz (qarang [35,36]). Shuning uchun biz ushbu turdagi signallarni tahlil qilish uchun paleoklimatologiya sohasida tarixan ishlab chiqilgan Singular Spectrum Analysis (SSA) ni tanladik (qarang [37,38]). Biz ushbu usulning qisqacha sharhini taqdim etamiz va barcha hisoblash tafsilotlarini Golyandina va boshqalarning ma'lumotnomasida topish mumkin. ([39]). SSAni to'rt bosqichda umumlashtirish mumkin. N (N > 2) uzunlikdagi diskret vaqt seriyasini (XN) ko‘rib chiqamiz: Hankel yoki Toeplitz matritsalari kabi ko'tarilgan diagonallar bo'ylab doimiy qiymatlarga ega bo'lgan kvadrat matritsalarning xususiyatlari haqida batafsil ma'lumot olish uchun biz o'quvchini Lemmerling va Van Huffel ([40]) ishlarini o'rganishga taklif qilamiz. Nolga teng bo'lmagan traektoriya matritsasining yagona qiymat dekompozitsiyasi ( [41]) 2-qadam: Singular qiymatlarda parchalanish SVD, Bu erda d - X darajasi (d = X darajasi = max{i|li > 0}). SVD X-ni bir ma'noda aniqlangan d unitar matritsalar yig'indisi sifatida yozish imkonini beradi. Transpozitsiyalangan traektoriya matritsasi uchun biz quyidagilarni olamiz: bu ortogonal asosda K kechikkan vektorlarning tasviriga mos keladi (V1, . . . . , Vd). Nima uchun SVD o'rnatish matritsasini tahlil qilish uchun juda yaxshi tanlov ekanligini ko'rish mumkin, chunki u ikki xil geometrik tavsifni beradi. Bu bosqich o'z uchliklarini (l, U va V) qayta guruhlash deb ataladi. Cheklangan holatda m = d, (12) aniq (6) ga aylanadi va biz yana birlik matritsalarini topamiz. Keyin, qanday qilib o'z uchlik juftlarini bog'lash mumkin? Bu vaqt seriyasining qo'shimcha komponentlarini ajratishni anglatadi. Avval ajralish tushunchasini ko'rib chiqish kerak. Shunday qilib, 3-bosqich matritsalaridan N uzunlikdagi vaqt qatori qayta tuziladi. Agar birlik matritsalarga oʻrtacha diagonal qoʻllanilsa, unda olingan qator elementar qator deyiladi. E'tibor bering, tabiiy ravishda haqiqiy signallarning SSA ni murakkab signallarga kengaytirish mumkin. Faqatgina barcha ko'chirilgan belgilarni murakkab konjugatlar bilan almashtirish kerak. Yuqorida aytib o'tilganidek, 3-bosqich eng qiyin qismdir. Biz boshqalar qatorida bitta yondashuvni tanladik: iterativ . (6) munosabat chiziqli bo'lgani uchun biz parchalanishni takrorlashimiz mumkin. Biz L ning kichik qiymatidan boshlaymiz (biz eng uzun davrni qidirmoqdamiz), uni kvazi-Hankel matritsasi olinmaguncha oshiramiz (3 va 3-bosqich). Keyin biz asl signaldan ayirib tashlagan mos keladigan eng past chastotali komponentni chiqaramiz. Keyingi komponentni (eng qisqa davr) topish uchun L qiymatini yana oshiramiz. Psevdosikl aniqlanmasa yoki chiqarib bo'lmasa, algoritm to'xtaydi. Shu tarzda biz seriyani pastdan yuqori chastotalarga qarab skanerlaymiz. SSA 4 Ma'lumotlarni tahlil qilish va modellashtirish Birinchi bosqichda biz 32 elektrodning har biri uchun yordamida 2003 yildagi ma'lumotlarini parchalaymiz (2-rasmga qarang). Kundalik va yarim kunlik tebranishlarga qo'shimcha ravishda ([16]), ma'lumotlarning o'zgaruvchanligining 70% dan ortig'i beshta asosiy yer to'lqinlari tomonidan amalga oshirilishini kuzatamiz (1-jadval va [42, 43] ga qarang). Chiqarish natijalariga misollar 5-rasmda ko'rsatilgan. Pedagogik sabablarga ko'ra biz bir xil grafikda 32 ta egri chiziqni qoplay olmaymiz. tomonidan chiqarilgan signallar, ularning har birining nominal tebranish davrini ajratib olish uchun Furye konvertatsiyasini hisoblash uchun etarli darajada muntazamdir. SSA RP SSA SP signallaridan aniqlangan va olingan ba'zi oy-quyosh to'lqinlarining taqdimoti E1, E8, E32 va E34 elektrodlarida (1-rasmdagi sxemamizga qarang) biz P1 quyosh oqimi bilan bog'liq psevdosikllarni aniqladik va ajratib oldik (1-jadvalga qarang), biz ularni 5-rasmda taqdim etamiz (1-jadvalga qarang). yuqori o'ng). 6-rasmda (yuqori o'ngda) biz bu tebranishlarning davriyligini aniqlash uchun ularning tegishli Furye spektrlarini ko'rsatamiz. Ushbu davriyliklar hisob-kitoblar natijasida olingan (01a va 01b tenglamalariga qarang) bir xil bo'lmasa ham, juda yaqin ko'rinadi va biz ularning nazariy qiymatlarini 04b-rasmning yuqori o'ng burchagida ko'rsatdik. Amplitudalarga kelsak, biz faqat daraxtning o'ziga tegishli bo'lishi mumkin bo'lgan xatti-harakatni kuzatamiz, chunki amplitudalarning o'zgarishi bir xil balandlikda (~1m) bir xil tojda (E1 va E8 elektrodlari) farqlanadi. Shuningdek, biz shuni ta'kidlaymizki, bu amplitudalar ham rivojlanadi va barcha holatlarda taxminan bir oy davomida quyosh to'xtashini kutadi. Topilmalarimizning umumiyligini ko'rsatish uchun 5 (yuqori chap) va 6 (yuqori chap) shakllar uchun to'rtta elektrod to'plamini o'zgartiramiz. Biz aniqlagan va ajratib olgan ikkinchi komponent - bu sof oy oqimi, K1 to'lqini. Yana bir bor, 6-rasmda (yuqori chapda) davr spektrida ko'rsatilganidek, bu davrlarning qiymatlari kutilgan nazariy qiymatga juda yaqin - 23,93 soat. Biz S1 to'lqini uchun kuzatganimizga o'xshab, K1 to'lqinining amplitudalari ham quyosh va tengkunlik sanalariga qarab o'zgarib turadi. Bu erda yagona farq shundaki, bu o'zgarishlar yuqorida aytib o'tilgan sanalarga mos keladi. Va avvalgi suv oqimini kuzatganimizdek, potentsial bahordan yozda maksimal darajaga etadi. Boshqa komponentlar, 5-rasm (o'rta-chap/o'ng va pastki-chap/o'ng) va 6-rasm (o'rta-chap/o'ng va pastki-chap/o'ng), keyingi oy-quyosh to'lqinlarining to'lqin shakllari va davriy spektrlarini ketma-ketlikda taqdim etadi. : S1, ikki haftalik Mf va K2. Biz ilgari tasvirlab bergan misollarga o'xshab, 5 va 6-rasmlarda ko'rsatilgan oy-quyosh to'lqinlarining to'lqin shakllari yil davomida aniq modulyatsiyalangan bo'lib, qishki kunning atrofida torayib boradi va yozgi kun to'xtashidan biroz oldin maksimal amplitudaga ega. Ushbu to'lqin shakllari Remungol terak daraxtining turli qismlarida (ildizlari, tanasi, shoxlari) fazada bo'lmasligi mumkin, ammo barcha holatlarda ularning hisoblangan davrlari kutilgan qiymatlarga juda yaqin (< 0,01%). 34 ta elektrodning har biri uchun 7 ta oy-quyosh to'lqinlari o'rtasida aniqlash va ajratib olish mumkin edi, bu har bir signal uchun o'rtacha o'rtacha farqning taxminan 70% ni tashkil qiladi. Mexanizm Keling, elektrokinetik mexanizmni qisqacha tasavvur qilaylik. Aytaylik, daraxtda shira aylanib yuradigan oddiy tsilindrlar bo'lib, daraxt tepasiga chiqadigan kanallar mavjud. Bu aylanish hali yaxshi tushunilmagan (qarang [5, 44-49]). Noma'lum balandlikdagi S kesmaning kanali bo'lsin. Biz shunchaki Quyosh yoki (va) Oyning to'lqinli kuchlari mavjudligi sababli kanaldagi bosim o'zgarishini hisoblash tartibini tuzamiz. Keling, Oy misolini olaylik. g - Yerning tortishish kuchi (aslida ms -2 tezlashuvi va biz bu erda Yer aylanishining ta'sirini e'tiborsiz qoldiramiz; Yer yuzasida g = 9,81 ms -2). Oy oqimining vertikal komponenti, har doim diqqatga sazovor joy, Yer yuzasida quyidagi munosabat bilan berilgan: s f - suyuqlikning o'tkazuvchanligi (sap), e - suyuqlikning o'tkazuvchanligi (sap), z - z-potentsial (bu erda suyuqlik va kanalning yog'och devori orasidagi) va ē suyuqlikning yopishqoqligi. Darhaqiqat, biz daraxtlarga tegishli C qiymati haqida juda kam narsa bilamiz. Elektr maydonining qiymati 10 mV / m ga teng bo'lishi mumkin, agar C 10 V / Pa ga teng bo'lsa. Bunday qiymat adabiyotda topilgan, odatda toshlarga tegishli bo'lgan qiymatlarga nisbatan katta. Turlar bo'ylab va ichida umumlashma Yuqorida aytib o'tganimizdek, to'lqin to'lqinlari katta geografik kengaytmalarga ega bo'lgan to'lqinlardir; demak, ular dan yuqori doimiy hisoblanishi mumkin. Shuningdek, biz SSA yordamida eman va shoxli daraxtlarimizdan olingan signallarni ajratdik (4-rasmga qarang) va biz faqat oy-quyosh oqimini k1 (7-rasmga qarang) taqdim etamiz. Bu erda birinchi kuzatish shuni ko'rsatadiki, daraxt turlaridan va o'sha tur ichidagi shaxsdan qat'i nazar, yer to'lqinlarining aylanishlari fazada. MNHNo 2023 yil aprel va may oylaridagi barcha shaxslar uchun amplitudalar ± 10 dan 20 mV gacha. Ushbu qiymatlar xuddi shu oylar davomida elektrodi E18 (shuningdek, shimolga qaragan magistralda) bilan mos keladi (5-rasmga qarang, yuqori chap, sariq egri). Shunday qilib, hozirgi va 20 yil oldingi davrdan qat'i nazar, uch xil turdagi bargli daraxtlarning (terak, shoxli va eman) tanasidagi elektr potentsiallarini o'lchash, bir tomondan, bu potentsiallarning taqqoslanadigan amplitudalarini ochib beradi. Boshqa tomondan, ularni tashkil etuvchi psevdotsikllar, masalan, bu erda ko'rsatilgan K1 to'lqini, fazada, shaxsdan mustaqildir. Bu elektr potentsiallar, hech bo'lmaganda bu erda kunlik K1 uchun ko'rsatilganidek, elektrokinetik ta'sir orqali shiraning ko'tarilishi bilan bog'liq (qarang [16]). Bu bir xil potentsial uchun barcha signallarning individual farqlarga qaramay (turli o'lchamlar, turli xil soyabonlar, turli xil fiziologiyalar) fazada va bir xil darajada bo'lishi bizni kuzatuvlarimiz va mexanizmlarimiz qanday ekanligiga ishonishimizga olib keladi. takliflar mustahkam. Asosan, sharbatning siljishi, Yerdan tashqaridagi barcha suyuqlik massalarida bo'lgani kabi, er usti oqimlarining majburiy ta'siri bilan bog'liq. RP 5 Munozara 2003 yilda terak daraxtida qayd etilgan bir qator elektr SP ma'lumotlaridan (qarang [16]), biz daraxtlardagi sharbat oqimi mexanizmi masalasini hal qilishni taklif qilamiz. Bugungi kunda ushbu mexanizm uchun uchta manba eslatib o'tilgan, ular mutlaqo istisno emas: kapillyarlik, osmotik bosim va evapotranspiratsiya. Biz ushbu mexanizmning imkoniyatlarini kirish qismida muhokama qildik va tanqid qildik. Yaqinda o'tkazilgan tadqiqotda (qarang [33]), biz Yerga ta'sir qiluvchi tortishish kuchlarining aylanish tezligi va egilishidagi o'zgarishlar orqali Tibet archa o'rmonidagi daraxt halqalarining o'sish sur'atlariga qay darajada ta'sir qilishini o'lchashga muvaffaq bo'ldik. Kiruvchi quyosh radiatsiyasini modulyatsiya qilish orqali 1000 yil. Daraxt halqalarining o'sish sur'atlari fotosintez bilan bog'liq va shuning uchun ham o'simlik bo'ylab ozuqa moddalarini tashuvchi ksilema va floemada aylanib yuradigan sharbat oqimi bilan bog'liq. Birinchi navbatda, Yer ichidagi va yuzasidagi barcha suyuqliklar singari, bu sharbatning harakati, uning zichligidan qat'i nazar, qisman yoki to'liq oy-quyosh to'lqinlari bilan ta'minlanishi kerak, ayniqsa bu davrlarda (¡18,6 yil) ushbu maqola alohida qiziqish uyg'otadi. Gibert va boshqalar. ([33]) dastani oqimi va qayd etilgan elektr signali, ehtimol, elektrokinetik hodisalar bilan bog'langanligini ta'kidladi. Shuning uchun, shiraning harakatini fizika nuqtai nazaridan tushuntirish uchun biz bu erda oddiy garmonik nasos hodisasi bilan shug'ullanamiz (qarang [17, 18]). 2-rasmda ko'rsatilganidek, daraxtlardagi doimiy ravishda qayd etilgan elektr signallari qat'iy ma'noda statsionar bo'lmagan signallardir. Bu o'z-o'zidan Furye transformatsiyasidan ularni hosil qilishi mumkin bo'lgan davriyliklarni (ya'ni, Oy-Quyosh to'lqinlari) aniqlash uchun to'g'ridan-to'g'ri foydalanishga to'sqinlik qiladi. Bundan tashqari, o'lchovdagi injiqlik ba'zan ro'yxatga olish tizimidagi uzilishlarga olib keladi, bu esa ma'lumotlarning uzilishiga olib keladi. Shuning uchun biz Remungol terakining o'lchovlarini tahlil qilish uchun Singular Spectrum Analysis (SSA) usulini tanladik. Ushbu usul an'anaviy spektrlarni talqin qilishda mumkin bo'lgan xatolarni cheklashga yordam beradi. 5 va 6-rasmlarda biz terakning elektr potentsial ma'lumotlaridan olingan beshta asosiy psevdo-davriylikni taqdim etdik. Ularning barchasi oy-quyosh to'lqinlarining davrlariga juda mos keladi (P1, K1, S1, Mf va K2, bizning 1-jadvalga qarang). Dastani oqimi uchun proksi sifatida xizmat qiluvchi elektr signallaridan biz ajratib olgan davrlar hisoblangan oy-quyosh to'lqinlari davrlarining 0,01 foizini tashkil qiladi. Ushbu aniqlik darajasi ajoyib va odatda faqat o'nlab million evroga qimmat gravimetrlar orqali erishish mumkin. Biz to'lqin komponentlari deb hisoblagan ajratilgan komponentlar yig'indisi, odatda, qayd etilgan elektr signallaridagi umumiy farqning 70% dan ortig'ini tashkil qiladi. Agar biz terak daraxtining turli joylarida (ildizi, novdasi, tanasi) ma'lum bir to'lqin uchun qayd etilgan signallarni batafsilroq ko'rib chiqsak, biz ushbu to'lqinlar bilan bog'liq bo'lgan to'lqin shakllari bir xil tarzda modulyatsiya qilinmasligini kuzatamiz. Ushbu amplitudali modulyatsiyalar to'lqinlar va E1, E8, E32 va E34 elektrodlari uchun bo'lgani kabi bir-biridan butunlay farq qilishi mumkin (4-rasmga qarang). Biroq, ular ham bir xil bo'lishi mumkin, ammo vaqt o'tishi bilan bosqichma-bosqich. Misol uchun, biz suv oqimi uchun E7 va E12 elektrodlari tomonidan qayd etilgan signallarning naqshlari bir xil ekanligini, lekin taxminan 2 haftaga siljishini kuzatishimiz mumkin (5-rasmga qarang). Shubhasiz, Terak daraxtining qayd etilgan signallarida kuzatilgan amplitudalar va fazalardagi farqlar uning fiziologik reaktsiyasi bilan bog'liq bo'lishi mumkin. Ushbu kuzatishlarga asoslanib, biz shira oqimi uchun javobgar bo'lgan hodisa bilan bog'liq bo'lgan tenglamalarni matematik jihatdan hal qilishga kirishdik, bu tog 'jinslari uchun geofizikada qilingan narsaga o'xshash Terak daraxti bilan bog'liq elektrokinetik koeffitsientni baholashga harakat qildik. (17- tenglamaga qarang). Biz 10 V/Pa qiymatini oldik, bu odatda jinslarda o'lchangan qiymatlardan o'n baravar yuqori. Ammo shuni ta'kidlash kerakki, daraxtlar tog 'jinslari emas, chunki biz 01-rasmdagi ksilem geometriyasi rasmiga ko'ra, shira oqimi toshlardan farqli o'laroq, hech qanday burilish bilan buzilmaydi. Bundan tashqari, sharbat suv emasligini ta'kidlash kerak. Terak daraxtining turli hududlari orasidagi amplituda modulyatsiyasidagi farqlar, shuningdek, hayratlanarli natijalarimizning umumiyligi haqidagi savol bizni xuddi shu tajribani 2019 yilda Milliy tabiiy tarix muzeyida takrorlashga olib keldi, ammo bu safar turli xil daraxt turlari. Aytganimizdek, bizda uchta eman, ikkita shox, bitta sekvoya, bitta sarv va bir yong'oq bor. Biz faqat ikkita sababga ko'ra eman va shoxli daraxtlarda qayd etgan kuzatishlarimizni taqdim etdik. Birinchi sabab shundaki, bizda bir xil turdagi bir nechta individlar mavjud bo'lib, bu bizga turlar ichida taqqoslash imkonini beradi. Ikkinchi sabab shundaki, bu beshta daraxt bir xil joyda, bir xil mos yozuvlar elektrodini baham ko'radi. Bu bizga turlararo taqqoslashni ko'rib chiqishga imkon beradi, chunki tortishish to'lqinlarining tarqalishi barcha Parij daraxtlari bir vaqtning o'zida va bir xil amplituda yer to'lqinlari ta'sirida bo'ladi. 4 va 7-rasmlarda ko'rsatilganidek, amplitudalar va ularning o'zgarishlari bir kishidan boshqasiga sezilarli darajada farq qiladi, biz buni Remungol tajribasida baholay olmadik. 13a-rasmda va 7-rasmda batafsilroq ko'rib turganimizdek (to'lqin chiqarilgandan keyin), bir tomondan, uchta eman daraxtining kunlik komponentlari bir xil elektr amplitudalariga ega emas (bir xil elektrod balandligida), va boshqa tomondan, ularning 2 tasida uzoqroq davrli tebranishlar paydo bo'ladi (4-rasmga qarang). Biz shoxlar uchun xuddi shunday kuzatuvlarni qilamiz. Biroq, 13c va 14c-rasmlar tomonidan tasdiqlangan narsa shundaki, kunlik oqimga mos keladigan komponentlar, turlardan qat'i nazar, bir shaxsdan ikkinchisiga mukammal fazada bo'ladi. Shu sababli, Oy-Quyosh to'lqini sharbat oqimining asosiy harakatlantiruvchi kuchi sifatidagi farazimiz kuzatuvlarning boyligi va ularning ajoyib aniqligi bilan tasdiqlangan. Ushbu kuzatishlarning bugungi kunda MNHN rasadxonasidagi daraxtlar bilan takrorlanishi Remungolning natijalarini tasdiqlaydi va biz hali amalga oshirishimiz kerak bo'lmagan tadqiqot mavzusini kengaytiradi, ya'ni daraxt fiziologiyasi davrlarga emas, balki ularning modulyatsiyasiga ta'sir qiladi. Ma'lumotnomalar [1] WF Pickard, "O'simliklarda shiraning ko'tarilishi", biofizika va molekulyar biologiyadagi taraqqiyot, jild. 37, bet. 181–229, 1981 yil. [2] MT Tyree va S. Yang, "Tuja, tsuga va acer novdalarining suvni saqlash qobiliyati dehidratsiya izotermlari bilan o'lchanadi: kapillyar suv va kavitatsiyaning hissasi", Planta, jild. 182, b. 420–426, 1990. [3] S. Kang, X. Xu, P. Jeri va J. Chjan, "Sug'oriladigan nok (pyrus communis l.) bog'ida ildiz zonasining qisman quritilishining ildiz, magistral sharbat oqimi va suv balansiga ta'siri" jurnali Gidrologiya, jild. 280, yo'q. 1-4, bet. 192–206, 2003 yil. [4] HR Braun, "Daraxtlarda shiraning ko'tarilishi nazariyasi: ba'zi tarixiy va kontseptual izohlar", "Perspektivda fizika", jild. 15, bet. 320–358, 2013 yil. [5] L. Li, Z.-L. Yang, AM Matheny, H. Zheng, SC Swenson, DM Lawrence, M. Barlage, B. Yan, NG McDowell va LR Leung, "Nuh-mp er yuzasi modelida o'simlik gidravlikasining namoyishi: Modelni ishlab chiqish va ko'p miqyosli baholash, “Yer tizimlarini modellashtirishdagi yutuqlar jurnali, jild. 13, yo'q. 4, p. e2020MS002214, 2021. [6] R. Munns va J. Passioura, "Uzoq vaqt davomida nacl ta'sirining buzilmagan, transpiring arpa o'simliklaridan barg ksilem sharbatining osmotik bosimiga ta'siri", Funktsional o'simlik biologiyasi, jild. 11, yo'q. 6, bet. 497–507, 1984 yil. [7] U. Zimmermann, J. Zhu, F. Maynzer, G. Goldstein, H. Schneider, G. Zimmermann, R. Benkert, F. Thurmer, ¨ P. Melcher, D. Webb va boshqalar, “Oliy Mangrovlarning ksilem sharbatidagi molekulyar og'irlikdagi organik birikmalar: uzoq masofalarga suv tashish uchun ta'siri, Botanica Acta, jild. 107, yo'q. 4, bet. 218–229, 1994 yil. [8] T. Scheenen, F. Vergeldt, A. Heemskerk va H. Van As, "Uzoq masofadagi sharbat oqimi va oqim o'tkazuvchi sirt maydonidagi dinamikani o'rganish uchun buzilmagan o'simlik magnit-rezonans tomografiyasi", O'simlik fiziologiyasi, jild. 144, yo'q. 2, bet. 1157–1165, 2007. [9] KH Jensen, K. Berg-Sørensen, H. Bruus, NM Holbrook, J. Liesche, A. Schulz, MA Zwieniecki va T. Bor, "Sap oqimi va o'simliklardagi shakar tashish", zamonaviy fizika sharhlari, parvoz. 88, yo'q. 3, p. 035007, 2016 yil. [10] R. Munns, JB Passioura, TD Colmer va CS Byrt, "Osmotik moslashuv va sho'rlangan tuproqdagi o'simliklarning o'sishi uchun energiya cheklovlari", Yangi Fitolog, jild. 225, yo'q. 3, bet. 1091–1096, 2020. [11] A. Granier, "Duglas-fir stendidagi transpiratsiyani sharbat oqimi o'lchovlari orqali baholash", Daraxt fiziologiyasi, jild. 3, yo'q. 4, bet. 309–320, 1987 yil. [12] D. Smit va S. Allen, "O'simlik poyalarida sharbat oqimini o'lchash", Eksperimental botanika jurnali, jild. 47, yo'q. 12, bet. 1833–1844, 1996. [13] R. Poyatos, V. Granda, R. Molowny-Horas, M. Mencuccini, K. Steppe va J. Mart´inez-Vilalta, "Sapfluxnet: to'g'ri ma'lumotlar bazasining dastani oqimi o'lchovlari", Tree Physiology, parvoz. 36, yo'q. 12, bet. 1449–1455, 2016 yil. [14] R. Poyatos, V. Granda, V. Flo, MA Adams, B. Adorjan, D. Aguad ´ e, MP Aidar, S. Allen, MS Alvarado- ´ Barrientos, KJ Anderson-Teixeira va boshqalar, "Saf oqimi o'lchovlari bo'yicha global transpiratsiya ma'lumotlari: sapfluxnet ma'lumotlar bazasi", Earth System Science Data Discussions, jild. 2020, p. 1–57, 2020. [15] CW Thornthwaite, "Iqlimning oqilona tasnifiga yondashuv", Geografik sharh, jild. 38, yo'q. 1, bet. 55–94, 1948 yil. [16] D. Gibert, J.-L Le Mouel, L. Lambs, F. Nikollin va F. Perrier, “Daraxt tanasida shira oqimi va kunlik elektr potentsial oʻzgarishlari”, Oʻsimlikshunoslik, jild. 171, yo'q. 5, bet. 572–584, 2006. [17] A. Maineult, Y. Bernabe va P. Ackerer, "O'z-o'zidan potentsial o'lchovlardan kelib chiqadigan konsentratsiya va ph frontlarini aniqlash", Geofizik tadqiqotlar jurnali: Qattiq Yer, jild. 110, yo'q. B11, 2005 yil. [18] A. Maineult, E. Strobach va J. Renner, "Davriy nasos sinovlari natijasida yuzaga kelgan o'z-o'zidan potentsial signallar", Geofizik tadqiqotlar jurnali: Solid Earth, jild. 113, yo'q. B1, 2008 yil. [19] V. Allegre, A. Maineult, F. Lehmann, F. Lopes va M. Zamora, "Drenaj-imbibitsiya davrlariga o'z-o'zidan potentsial javob", Geophysical Journal International, jild. 197, yo'q. 3, bet. 1410–1424, 2014. [20] PS Laplas, Osmon mexanikasi haqida risola. Krapelet bosmaxonasi, 1823 yil. [21] M. Milankovich, Quyosh nurlanishi natijasida hosil boʻladigan issiqlik hodisalarining matematik nazariyasi. GauthierVillars va Cie, 1920 yil. [22] F. Lopes, V. Courtillot, D. Gibert, J.-L Le Mouel va BJ-B., “Sayyor orbitalarining psevdo-davriy buzilishlari, ¨ va Yerning aylanishi va aylanish tebranishlari haqida: Lagranj formulasi. ,” arXiv preprint arXiv:2209.07213, 2022. [23] T. Narasimxan, B. Kanehiro va P. Uizerspun, “Uchta chuqur, cheklangan suvli qatlamlarning yer toʻlqinlari reaksiyasining talqini”, Journal of Geophysical Research: Solid Earth, jild. 89, yo'q. B3, pp. 1913–1924, 1984 yillar. [24] S. Rojstaczer va FS Rayli, “Quduqdagi suv sathining chegaralanmagan sharoitda er oqimi va atmosfera yuklanishiga munosabati”, Suv resurslari tadqiqoti, jild. 26, yo'q. 8, bet. 1803–1817, 1990 yillar. [25] H. Li, JJ Jiao, M. Luk va K. Cheung, "L-shaklidagi qirg'oq chiziqlari bilan chegaralangan qirg'oq suvli qatlamlarida to'lqinlardan kelib chiqqan er osti suvlari darajasining o'zgarishi," Suv resurslari tadqiqoti, jild. 38, yo'q. 3, bet. 6–1, 2002 yil. [26] S. Dumont, J.-L. Le Mouel, V. Courtillot, F. Lopes, F. Sigmundsson, D. Coppola, EP Eibl va CJ Bean, “Uzoq davom etadigan effuziv portlashning ¨ dinamikasi modulyatsiyalangan. Yerning to'lqinlari, "Yer va sayyoraviy fanlar maktubi, jild. 536, b. 116145, 2020 yil. [27] AL Lordi, MC Neves, S. Custodio va S. Dumont, “Seasonal modulation of okeanic seysmicity in azores”, ´ Frontiers in Earth Science, jild. 10, p. 995401, 2022. [28] SL Brantley, JD Kubicki, AF White va boshqalar, suv-tosh o'zaro ta'sirining kinetikasi. Springer, 2008 yil. [29] A. Scislewski va P. Zuddas, "Suyuq kimyoviy ma'lumotlardan foydalangan holda suv-tosh o'zaro ta'sirida reaktiv mineral sirt maydonini baholash", Geochimica et Cosmochimica Acta, jild. 74, yo'q. 24, bet. 6996–7007, 2010. [30] M. Barbera, P. Zuddas, D. Piazzese, E. Oddo, F. Lopes, P. Censi va F. Saiano, “Umumiy tok barglarida noyob tuproq elementlarining toʻplanishi tuproqdan ajratib olish va transport orqali amalga oshiriladi. ksilema shirasida,” Communications Earth & Environment, jild. 4, yo'q. 1, p. 291, 2023 yil. [31] D. Gibert, V. Courtillot, S. Dumont, J. de Bremond d'Ars, S. Petrosino, P. Zuddas, F. Lopes, J.-Bul, MC ´ Neves, S. Custodio, va boshqalar, "So'nggi 300 yil ichida global otilish faolligining tashqi ta'siri to'g'risida", "Frontiers in Earth Science", 2023 yil. [32] V. Courtillot, J.-L. Le Mouel, F. Lopes va D. Gibert, "Sohilbo'yi hududlarida dengiz sathining o'zgarishi haqida", ¨ Dengiz fanlari va muhandislik jurnali, jild. 10, yo'q. 12, p. 1871, 2022 yil. [33] V. Courtillot, J.-B., J.-L Le Mou ´ el, D. Gibert, P. Zuddas, A. Maineult, M. G¨ eze, va F. Lopes, "Yashash. Tibet archa daraxtlari o'rmoni astro-geofizik rasadxonaning yangi turi sifatida," arXiv preprint arXiv: 2306.11450, 2023 yil. [34] G. Petiau va A. Dupis, “Shovqin, harorat koeffitsienti va tellurik kuzatuvlar uchun elektrodlarning uzoq vaqt barqarorligi”, Geophysical Prospecting, vol. 28, yo'q. 5, bet. 792–804, 1980. [35] JF Klerbout, Geofizik ma'lumotlarni qayta ishlash asoslari, jild. 274. Citeseer, 1976 yil. [36] SM Kay va SL Marpl, "Spektr tahlili - zamonaviy istiqbol", IEEE materiallari, jild. 69, yo'q. 11, bet. 1380–1419, 1981 yillar. [37] R. Vautard va M. Ghil, "Nochiziqli dinamikada yagona spektr tahlili, paleoklimatik vaqt seriyalariga ilovalar bilan", Physica D: Nonlinear Phenomena, jild. 35, yo'q. 3, bet. 395–424, 1989 yil. [38] R. Vautard, P. Yiou va M. Ghil, "Singular-spectrum analysis: A toolkit for short, shovqinli xaotik signallar", Physica D: Nonlinear Phenomena, jild. 58, yo'q. 1-4, bet. 95–126, 1992 yil. [39] N. Golyandina, A. Korobeynikov va A. Jigljavskiy, R. Springer bilan yagona spektr tahlili, 2018 yil. [40] P. Lemmerling va S. Van Huffel, “Hankel/toeplitz matritsalari uchun tuzilgan umumiy eng kichik kvadratlar muammosining tahlili”, Numerical algoritms, vol. 27, bet. 89–114, 2001 yil. [41] GH Golub va C. Reinsch, Singular qiymat dekompozitsiyasi va eng kichik kvadratlar yechimlari. Springer, 1971 yil. [42] J. Kulon va G. Jobert, ichki geofizika risolasi, 1-jild. 1973 yil. [43] RD Rey va SY Erofeeva, "Kun uzunligidagi uzoq muddatli suv oqimining o'zgarishi", Geofizik tadqiqotlar jurnali: Qattiq Yer, jild. 119, yo'q. 2, bet. 1498–1509, 2014 yil. [44] MA Zwieniecki, PJ Melcher, TS Feild va NM Xolbruk, "Daraxtlarning gidravlik arxitekturasida ksilem-floem o'zaro ta'sirining potentsial roli: floema kamarining ksilemning gidravlik o'tkazuvchanligiga ta'siri", Daraxt fiziologiyasi, jild. 24, yo'q. 8, bet. 911–917, 2004. [45] CW Windt, FJ Vergeldt, PA De Jager va H. Van As, "Olis masofali suv transportining mri: terak, kastor loviya, pomidor va tamakida floema va ksilem oqimining xususiyatlari va dinamikasini taqqoslash", O'simlik, hujayra va atrof-muhit, jild. 29, yo'q. 9, bet. 1715–1729, 2006. [46] MA Zwieniecki va NM Xolbruk, “Maksvellning jiniga qarshi turish: ksilem emboliyasini tuzatish biofizikasi”, o'simlikshunoslikdagi tendentsiyalar, jild. 14, yo'q. 10, bet. 530–534, 2009. [47] MW Vandegehuchte va K. Steppe, “Corrigendum to: Dastani oqimi zichligini o'lchash usullari: ish printsiplari va qo'llanilishi”, Funktsional o'simlik biologiyasi, jild. 40, yo'q. 10, bet. 1088–1088, 2013 yil. [48] A. L ´ opez-Bernal, L. Testi va FJ Villalobos, "Daraxtlardagi sharbat tezligini baholash uchun yagona zondli issiqlik zarbasi usuli", New Phytologist, jild. 216, yo'q. 1, p. 321–329, 2017 yil. [49] G. Sakurai va SJ Miklavcic, “Barglarda suv tashish samaradorligi haqida. Suv va erigan moddalarni tashishning birlashtirilgan ksilem-floem modeli, O'simliklar fanida chegaralar, jild. 12, p. 615457, 2021 yil. Ushbu hujjat . arxivda CC BY 4.0 DEED litsenziyasi ostida mavjud
