ເຈົ້າຮູ້ບໍ່ວ່າຕົ້ນໄມ້ຮູ້ສຶກດຶງດວງເດືອນ? ນັກວິທະຍາສາດເຊື່ອມຕໍ່ກະແສ Sap ກັບ The Lunar Tides

ຜູ້ຂຽນ: (1) Le Mouel Jean-Louis, UMR7154, ມະຫາວິທະຍາໄລປາຣີ, ປາຣີ, ປະເທດຝຣັ່ງ; (2) Gibert Dominique, UMR5276, Lyon Geology Laboratory Earth, Planets and Environment (LGL-TPE), Lyon, France; (3) Boule Jean-Baptiste, UMR7196, ຫໍພິພິທະພັນປະຫວັດສາດທໍາມະຊາດແຫ່ງຊາດ, ປາຣີ, ປະເທດຝຣັ່ງ; (4) Zuddas Pierpaolo, UMR7619, ມະຫາວິທະຍາໄລ Sorbonne, Paris, ປະເທດຝຣັ່ງ; (5) de Bremond d'Ars Jean, UMR6118, ມະຫາວິທະຍາໄລ Rennes, G ´ eosciences Rennes, Rennes, ປະເທດຝຣັ່ງ; (6) Courtillot Vincent, UMR7154, ມະຫາວິທະຍາໄລປາຣີ, ປາຣີ, ປະເທດຝຣັ່ງ; (7) Lopes Fernando, UMR7154, ມະຫາວິທະຍາໄລປາຣີ, ປາຣີ, ປະເທດຝຣັ່ງ; (8) Geze Marc, UMR7245, ພິພິທະພັນແຫ່ງຊາດ d'Histoire Naturelle, ປາຣີ, ປະເທດຝຣັ່ງ; (9) Maineult Alexis, UMR7619, ມະຫາວິທະຍາໄລ Sorbonne, Paris, ປະເທດຝຣັ່ງ. ຕາຕະລາງການເຊື່ອມໂຍງ Abstract ແລະ 1 ບົດແນະນໍາ 2 ກັບຄືນໄປບ່ອນ Gibert et al. (2006) ທົດລອງ ແລະແນະນຳການຕັ້ງຄ່າໃໝ່ 2.1 Recall of the Gibert et al. (2006) ການທົດລອງ 2.2 ການຕັ້ງຄ່າໃຫມ່ 3 ວິທີການວິເຄາະ Singular Spectrum 4 ການວິເຄາະຂໍ້ມູນ ແລະການສ້າງແບບຈໍາລອງ 5 ການສົນທະນາແລະການອ້າງອີງ ບົດຄັດຫຍໍ້ ໃນເອກະສານສະບັບນີ້, ພວກເຮົາທົບທວນຄືນການວັດແທກໄຟຟ້າເກົ່າແກ່ທີ່ດໍາເນີນຢູ່ເທິງຕົ້ນໄມ້ poplar ໃນປີ 2003 (Gibert et al. 2006), ເຊິ່ງໄດ້ສະແດງໃຫ້ເຫັນເຖິງການປະກົດຕົວຂອງສັນຍານໄຟຟ້າ diurnal, ຖືວ່າເປັນປະກົດການ electrokinetic ທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບການໄຫຼຂອງນ້ໍາ, ເຖິງແມ່ນວ່າໃນລະດູຫນາວ. ພວກເຮົາວິເຄາະຂໍ້ມູນເຫຼົ່ານີ້ຄືນໃຫມ່ໂດຍໃຊ້ວິທີການວິເຄາະ spectrum singular ແລະສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າສັນຍານໄຟຟ້າທີ່ວັດແທກຢູ່ສະຖານທີ່ຕ່າງໆ (ຮາກ, ລໍາຕົ້ນ, ແລະສາຂາ) ຢູ່ໃນຕົ້ນໄມ້ poplar ສາມາດ decomposed ຫຼາຍກວ່າ 80% ເປັນຜົນລວມຂອງ 7 pseudo-periods, ເຊື່ອມຕໍ່ທັງຫມົດ. ກັບ tides luni-ແສງຕາເວັນ. ຄວາມແມ່ນຍໍາຂອງໄລຍະເວລາທີ່ສະກັດໄດ້ເກີນຂອງແບບຈໍາລອງ. ເພື່ອກວດສອບການວັດແທກແບບເກົ່າເຫຼົ່ານີ້, ພວກເຮົາໄດ້ຜະລິດຄືນໃໝ່ພິທີການປີ 2003 ຕັ້ງແຕ່ປີ 2018 ທີ່ Jardin des Plantes ໃນປາຣີ, ຢູ່ເທິງຕົ້ນໂອກ 3 ຕົ້ນ ແລະ 3 hornbeams. ສັນຍານໄຟຟ້າໃນມື້ນີ້ສະແດງໃຫ້ເຫັນລັກສະນະດຽວກັນກັບຂອງ 2003. ກໍາລັງ Tidal ສາມາດເປັນແຮງຂັບເຄື່ອນຂອງການໄຫຼຂອງນ້ໍາໃນຕົ້ນໄມ້. 1 ບົດແນະນຳ ຕົ້ນໄມ້, ຄືກັບຕົ້ນໄມ້ສ່ວນໃຫຍ່ຢູ່ເທິງພື້ນຜິວຂອງດາວເຄາະຂອງພວກເຮົາ, ສາມາດຖືກວາງແຜນຢ່າງກວ້າງຂວາງວ່າມີລະບົບຮາກທີ່ເຊື່ອມຕໍ່ກັບສາຂາຜ່ານລໍາຕົ້ນ. ຊ່ອງທາງ, ເຊັ່ນ phloem ຫຼື xylem, ມີຕົ້ນກໍາເນີດຈາກຫົວເຫວີຍແລະຂະຫຍາຍໄປສູ່ໃບ, ມີບົດບາດສໍາຄັນໃນການອໍານວຍຄວາມສະດວກໃນຊົນລະປະທານທີ່ເຫມາະສົມແລະການສະຫນອງທາດອາຫານສໍາລັບການເຕີບໂຕຂອງພືດ. ນ້ໍາ, ແຕກຕ່າງກັນໃນຄວາມສັບສົນໂດຍອີງໃສ່ສະຖານທີ່ຂອງມັນພາຍໃນພືດ, ປະຕິບັດຫນ້າທີ່ເປັນລະບົບການໄຫຼວຽນຂອງຂອງມັນແລະໂດຍທົ່ວໄປເອີ້ນວ່ານ້ໍາ. ການໂຕ້ວາທີທີ່ສຳຄັນ ແລະ ຢ່າງຕໍ່ເນື່ອງ ເກີດຂຶ້ນກັບຄຳຖາມວ່າ ນ້ຳຍ່ອຍນີ້ເຄື່ອນຍ້າຍແນວໃດພາຍໃນຕົ້ນໄມ້. ໃນວັນນະຄະດີ, ສາມສົມມຸດຕິຖານຕົ້ນຕໍແມ່ນໄດ້ຖືກປຶກສາຫາລືໂດຍປົກກະຕິເພື່ອອະທິບາຍການເຄື່ອນໄຫວນີ້. ອັນທໍາອິດກ່ຽວຂ້ອງກັບ capillarity (ຕົວຢ່າງ. [1–5]), ອັນທີສອງ revolves ປະມານຄວາມກົດດັນ osmotic (ຕົວຢ່າງ:. [6–10]) ແລະທີສາມ, ການໂຕ້ວາທີ hypothesis ເລື້ອຍໆແມ່ນການ evapotranspiration (ຕົວຢ່າງ. [11–14]). . ຄວາມຄິດນີ້ແມ່ນມາຈາກນັກພູມອາກາດ Thornthwaite [15], ຜູ້ທີ່ຊອກຫາເພື່ອກໍານົດປະກົດການທາງພູມິສາດຕ່າງໆທີ່ປະກອບສ່ວນເຂົ້າໃນການຍົກຍ້າຍຂອງນ້ໍາຂອງແຫຼວຈາກພື້ນຜິວໂລກໄປສູ່ບັນຍາກາດ, ໃນທີ່ສຸດການຈັດປະເພດສະພາບອາກາດທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. ການລະເຫີຍຂອງພືດຖືກຮັບຮູ້ວ່າເປັນໜຶ່ງໃນປະກົດການເຫຼົ່ານີ້, ຄຽງຄູ່ກັບການລະເຫີຍຂອງຫິມະ ແລະ ການລະເຫີຍຂອງນ້ຳຟຣີ. ໃນການສຶກສາຂອງເຂົາເຈົ້າກ່ຽວກັບສັນຍານໄຟຟ້າທີ່ວັດແທກຢູ່ໃນ poplar ຢືນໃນໄລຍະຫນຶ່ງປີ, Gibert et al. [16] ສະແດງໃຫ້ເຫັນການຄົ້ນພົບທີ່ສໍາຄັນສອງຢ່າງ. ກ່ອນອື່ນ ໝົດ, ສັນຍານ electrokinetic ທີ່ຖືກບັນທຶກໄວ້ແມ່ນກ່ຽວຂ້ອງກັບການໄຫຼຂອງນ້ໍາໃນຕົ້ນໄມ້ (ຄາດຄະເນໂດຍ Ganier probes), ແລະອັນທີສອງ, ການສັ່ນສະເທືອນ diurnal, ເຖິງແມ່ນວ່າເລັກນ້ອຍ, ຍັງຄົງຢູ່ເຖິງແມ່ນວ່າໃນລະດູຫນາວ. ເປັນເວລາຫຼາຍທົດສະວັດໃນ geophysics, ມັນໄດ້ຖືກສ້າງຕັ້ງຂຶ້ນແລະສັງເກດເຫັນວ່າການປ່ຽນແປງຂອງຄວາມໄວໃນການໄຫຼທີ່ສ້າງຕັ້ງຂຶ້ນຫຼືການເພີ່ມຫນ້ານ້ໍາເຄັມນໍາໄປສູ່ການປ່ຽນແປງທີ່ສາມາດວັດແທກໄດ້ໃນທ່າແຮງໄຟຟ້າ. ປະກົດການ electrokinetic ນີ້ຖືກເອີ້ນໂດຍທົ່ວໄປວ່າເປັນທ່າແຮງ spontaneous (SP, ຕົວຢ່າງ [17–19]). ໃນສະພາບແວດລ້ອມທໍາມະຊາດ, ການສັ່ນສະເທືອນ diurnal ບໍ່ໄດ້ມາຈາກການເຫນັງຕີງຂອງຄວາມຮ້ອນທີ່ເປັນຜົນມາຈາກການສະຫຼັບຂອງກາງເວັນແລະກາງຄືນ. ແທນທີ່ຈະ, ໂດຍທົ່ວໄປແລ້ວພວກມັນເຊື່ອມໂຍງກັບກະແສແຮງໂນ້ມຖ່ວງຂອງແຜ່ນດິນໂລກທີ່ເກີດຈາກອິດທິພົນລວມຂອງອົງການຈັດຕັ້ງຊັ້ນສູງເຊັ່ນດວງຈັນແລະດວງອາທິດ (ເບິ່ງ [20]). ດາວຂອງພວກເຮົາປະສົບກັບສິ່ງລົບກວນໃນລະຫວ່າງການປະຕິວັດແລະການຫມຸນຂອງມັນ, ໂດຍທີ່ດວງຈັນແລະດວງອາທິດມີບົດບາດສໍາຄັນ. ປະຕິສໍາພັນຊັ້ນສູງເຫຼົ່ານີ້ນໍາໄປສູ່ປະກົດການຄ້າຍຄື precession ຂອງ equinoxes, ເຊິ່ງເກີດຂຶ້ນໃນໄລຍະເວລາປະມານ 26,000 ປີ (ສໍາລັບລາຍລະອຽດເພີ່ມເຕີມ, ເບິ່ງ, ຕົວຢ່າງ [21, 22]). ໃນສະພາບການທີ່ກວ້າງກວ່ານັ້ນ, ຝູງຊົນເຄື່ອນທີ່ຢູ່ເທິງພື້ນຜິວໂລກໄດ້ສັ່ນສະເທືອນພາຍໃຕ້ອິດທິພົນຂອງກໍາລັງດວງອາທິດຂອງດວງຈັນ, ໂດຍມີນ້ໍາທະເລຊາຍຝັ່ງເປັນປະກົດການຕົ້ນຕໍ. ກໍາລັງເຫຼົ່ານີ້ຍັງມີຜົນກະທົບແລະນ້ໍາ oscillate ຕັ້ງຢູ່ໃນນ້ໍາເລິກ (e. g. [23-27]), ຂະບວນການທີ່ອາດມີອິດທິພົນເຊັ່ນປະຕິສໍາພັນນ້ໍາຫີນ (ຕົວຢ່າງ. [28,29]). ດັ່ງນັ້ນ, ການໂຕ້ຕອບເຫຼົ່ານີ້ອາດຈະມີບົດບາດໃນການສະຫນອງທາດອາຫານໃຫ້ແກ່ພືດ (ຕົວຢ່າງ [30]). ພວກເຮົາໄດ້ສະແດງໃຫ້ເຫັນ, ໃນໄລຍະຍາວເກີນ 200 ປີ, ວິທີການໄລຍະການເຄື່ອນໄຫວລະເບີດຂອງພູເຂົາໄຟໂລກ (cf. [31]), ວິວັດທະນາການລະດັບນ້ໍາສະເລ່ຍ (cf. [32]) ແລະການເຄື່ອນໄຫວຂອງປະຊາກອນຕົ້ນໄມ້ພາຍໃນ juniper ທິເບດ. ປ່າໄມ້ (cf. [33]), ສາມາດຖືກເນົ່າເປື່ອຍເປັນຊຸດຂອງຮູບແບບຮອບວຽນ, ທັງຫມົດທີ່ເຊື່ອມຕໍ່ກັບກໍາລັງແຮງໂນ້ມຖ່ວງ, ເວລານີ້ມາຈາກດາວເຄາະ Jovian. ສອງປະກົດການທໍາອິດທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບການເຄື່ອນໄຫວຕັ້ງຂອງນ້ໍາ. ດັ່ງທີ່ໄດ້ອະທິບາຍໄວ້ໃນເມື່ອກ່ອນ, ປະກົດການ tidal ສະແດງໃຫ້ເຫັນລັກສະນະຫຼາຍຂະຫນາດໃນເວລາ, ກວມເອົາຈາກສອງສາມຊົ່ວໂມງເຖິງຫລາຍພັນປີ, ແລະຖືກຫມາຍໂດຍຂະຫນາດທາງກວ້າງຂອງພື້ນທີ່. ໃນການສຶກສາທີ່ນໍາສະເຫນີນີ້, ການນໍາໃຊ້ທັງການສັງເກດທາງປະຫວັດສາດແລະຂໍ້ມູນທີ່ທັນສະໄຫມ, ຈຸດປະສົງຂອງພວກເຮົາແມ່ນເພື່ອຂະຫຍາຍບົດສະຫຼຸບທີ່ແຕ້ມໂດຍ Gibert et al. ([16]) ແລະໃຫ້ຄວາມຊັດເຈນຕື່ມອີກກ່ຽວກັບກົນໄກການຂັບຂີ່ທີ່ສະທ້ອນຢູ່ໃນສັນຍານໄຟຟ້າຂອງຕົ້ນໄມ້. ພວກເຮົາໄດ້ທົດລອງການທົດລອງການຕິດຕາມກວດກາໄຟຟ້າທີ່ດຳເນີນໂດຍ Gibert et al., ເທື່ອນີ້ຢູ່ເທິງໄມ້ຮອນ, ໄມ້ໂອ໊ກ, ດອກໄມ້ sequoia, ໝາກວຸ້ນນັດ, ແລະໄມ້ໄຊປະເພດ. ນັບຕັ້ງແຕ່ປີ 2019, ພວກເຮົາໄດ້ສ້າງຕັ້ງຫໍສັງເກດການຕົ້ນໄມ້ຢູ່ທີ່ພິພິທະພັນແຫ່ງຊາດ d'Histoire Naturelle (ປາຣີ, ປະເທດຝຣັ່ງ), ບ່ອນທີ່ພວກເຮົາວັດແທກທ່າແຮງໄຟຟ້າ, ການປ່ຽນແປງຂອງອຸນຫະພູມ, ແລະແຜ່ນດິນໄຫວຂອງຕົ້ນໄມ້. ໃນພາກທີ 2, ພວກເຮົາຈະຈື່ຈໍາອະນຸສັນຍາທີ່ໃຊ້ໂດຍ Gibert et al. ([16]), ເຊັ່ນດຽວກັນກັບຫນຶ່ງທີ່ພວກເຮົາໄດ້ປະຕິບັດໃນໄລຍະ 5 ປີທີ່ຜ່ານມາ. ໃນພາກທີ 3, ພວກເຮົາຈະນໍາສະເຫນີວິທີການວິເຄາະຊົ່ວຄາວທີ່ພວກເຮົາໃຊ້ສໍາລັບຂໍ້ມູນໄຟຟ້າຂອງພວກເຮົາ. ໃນພາກທີ 4, ພວກເຮົາຈະນໍາສະເຫນີຂໍ້ສັງເກດບໍ່ຫຼາຍປານໃດພ້ອມກັບຜົນໄດ້ຮັບຂອງການວິເຄາະຂອງພວກເຮົາ, ແຕ້ມຈາກທັງສອງຂໍ້ມູນປະຫວັດສາດຈາກ Gibert et al. ( [16]) ແລະການສັງເກດການໃຫມ່. ພວກເຮົາຈະສະຫຼຸບໃນພາກທີ 5 ດ້ວຍການສົນທະນາເລິກເຊິ່ງກ່ຽວກັບວຽກງານນີ້. 2 ກັບຄືນໄປບ່ອນ Gibert et al. (2006) ທົດລອງ ແລະແນະນຳການຕັ້ງຄ່າໃໝ່ 2.1 Recall of the Gibert et al. (2006) ການທົດລອງ ໃນທີ່ນີ້, ພວກເຮົາຈື່ໄລຍະສັ້ນໆ, ແລະນໍາສະເຫນີໃນຮູບ 1, ອະນຸສັນຍາການຊື້ທີ່ຖືກນໍາໃຊ້ໃນປີ 2002-2003 ສໍາລັບການທົດລອງຕົ້ນໄມ້ Remungol poplar. ໃນໂອກາດນັ້ນ, ໄຟຟ້າສະແຕນເລດ 32 ອັນໄດ້ຖືກເອົາເຂົ້າໄປໃນຕົ້ນໄມ້ ແລະ ໄຟຟ້າບໍ່ຂົ້ວໂລກ 2 ອັນ ([34]) ຖືກຝັງຢູ່ໃນດິນ., (i) 2 electrodes ທີ່ບໍ່ຂົ້ວໂລກ Petiau ([34]) ໃນດິນ (ຈໍານວນ 101 ແລະ 102),. (ii) ໄຟຟ້າສະແຕນເລດ 5 ອັນຢູ່ເທິງຮາກທີ່ສັງເກດເຫັນຂອງຕົ້ນໄມ້ poplar (ເລກ 01 ຫາ 04), (iii) ມຸງກຸດໄຟຟ້າສະແຕນເລດ 2 ຊຸດ, ຊຸດຫນຶ່ງຕັ້ງຢູ່ໃນລະດັບຄວາມສູງ 1 ແມັດຈາກຫນ້າດິນແລະອ້ອມຮອບລໍາຕົ້ນ (ເລກ 1 ຫາ 8) ແລະອີກອັນຫນຶ່ງຕັ້ງຢູ່ຫ່າງຈາກຫນ້າດິນ 3.4 ແມັດ (ເລກ 11 ຫາ 18), (iv) ເຫຼັກສະແຕນເລດ 2 ຊຸດຂອງ 5 electrodes ແຕ່ລະດ້ານຢູ່ທາງທິດເຫນືອຂອງລໍາຕົ້ນ, ຫນຶ່ງລະຫວ່າງ 0.9 ຫາ 3.4 ແມັດ (ຈໍານວນ 30 ຫາ 34) ອີກ, ຈາກ 5.5 ແມັດເຖິງ 10.5 ແມັດ (ຈໍານວນ 21 ຫາ 26) ເຄື່ອງມືວັດແທກທີ່ໃຊ້ແມ່ນ Keithley 2701 digital multimeter ທີ່ມີ input impedance ສູງກວ່າ 100 MΩ, ພ້ອມກັບ relay matrix ມີ 40 ຊ່ອງທາງການວັດແທກທີ່ຄວບຄຸມໂດຍຊອບແວການຊື້. ການວັດແທກທ່າແຮງໄຟຟ້າແມ່ນປະຕິບັດຢູ່ທຸກ electrodes ໃນໄລຍະການເກັບຕົວຢ່າງ 1 ນາທີ. ພື້ນຖານເວລາ UT ໄດ້ຖືກນໍາໃຊ້, ປະສານກັນໃນເວລາຈິງກັບໂມງປະລໍາມະນູ Frankfurt. ທັງຄອມພິວເຕີ ແລະ ມັລຕິມິເຕີ ແມ່ນຂັບເຄື່ອນໂດຍເຄື່ອງກໍາເນີດໄຟຟ້າສຳຮອງ, ຫຼຸດຜ່ອນການຂັດຂວາງເນື່ອງຈາກສາຍໄຟຟ້າຂາດສາຍ. ໃນຮູບທີ 2, ພວກເຮົາສະເຫນີຕົວຢ່າງຂອງທັງສອງຂໍ້ມູນທີ່ບັນທຶກໄວ້ຈາກຮາກ, ລໍາຕົ້ນ, ແລະສາຂາໃນລະຫວ່າງໄລຍະເວລາຈາກວັນທີ 1 ເດືອນຕຸລາປີ 2002 ເຖິງທ້າຍເດືອນມິຖຸນາ 2003. ໃນແກນ x, ເຊິ່ງສະແດງເຖິງເວລາ, ແຕ່ລະຫມາຍຕິກ. ກົງກັບ 4 ມື້ທໍາອິດຂອງແຕ່ລະເດືອນ. ຫຼັງຈາກນັ້ນ, ພວກເຮົາຈະນໍາສະເຫນີແລະວິເຄາະໄລຍະເວລານີ້, ເຊິ່ງຍາວທີ່ສຸດທີ່ມີຊ່ອງຫວ່າງຫນ້ອຍທີ່ສຸດ, ເຊິ່ງກວມເອົາການຫັນປ່ຽນຜ່ານແຕ່ລະລະດູການ. ດັ່ງທີ່ໄດ້ສະແດງຢູ່ໃນຕົວເລກນີ້, ທ່າແຮງໄຟຟ້າ, ທັງຢູ່ໃນຮາກ, ລໍາຕົ້ນ, ແລະສາຂາ, ສາມາດແຕກຕ່າງກັນຫຼາຍຮ້ອຍ millivolts ໃນໄລຍະ 320 ມື້ທີ່ໄດ້ສະແດງ. ກິດຈະກໍາ (ຕົ້ນໆ) ປະກົດວ່າເລີ່ມຕົ້ນໃນເດືອນມັງກອນ 2023, ຮອດຈຸດສູງສຸດໃນຊ່ວງລະດູຮ້ອນຂອງປີດຽວກັນ. ເຫັນໄດ້ຊັດເຈນ, ສັນຍານບໍ່ຢູ່ສະຖິດ, ທັງໃນຄວາມຮູ້ສຶກທີ່ເຄັ່ງຄັດ ຫຼືໃນຄວາມໝາຍກວ້າງກວ່າ. ຈຸດສູງສຸດຂອງ polarization ແມ່ນສັງເກດເຫັນບາງຄັ້ງ, ແລະມີຊ່ອງຫວ່າງໃນຂໍ້ມູນ. ອາການເຫຼົ່ານີ້ເຮັດໃຫ້ພວກເຮົາເລືອກ Singular Spectrum Analysis ເປັນວິທີການວິເຄາະແລະການສະກັດເອົາ, ເຊິ່ງພວກເຮົາຈະປຶກສາຫາລືຕໍ່ມາ (ພາກທີ 3). ຕັ້ງແຕ່ນີ້ໄປ, ເມື່ອກ່າວເຖິງຂໍ້ມູນຈາກ Gibert et al. ([16]), ພວກເຮົາຈະໃຊ້ຕົວຫຍໍ້ (Remungol Poplar). RP 2.2 ການຕັ້ງຄ່າໃຫມ່ ເພື່ອໃຫ້ເຂົ້າໃຈດີຂື້ນກ່ຽວກັບຟີຊິກແລະ physiology ຂອງຕົ້ນໄມ້, ເຊິ່ງໄດ້ຖືກປຶກສາຫາລືບາງສ່ວນໃນ Gibert et al. ([16]), ພວກເຮົາໄດ້ເລືອກທີ່ຈະທົບທວນຄືນການທົດລອງ RP ແລະຂະຫຍາຍມັນໂດຍການສ້າງຕັ້ງຫໍສັງເກດການທາງພູມິສາດສໍາລັບຕົ້ນໄມ້ທີ່ມີຊີວິດຢູ່ໃນພິພິທະພັນແຫ່ງຊາດ d'Histoire Naturelle ( Paris, ປະເທດຝຣັ່ງ). MNHNo, ຢູ່ທີ່ MNHNo, ປະຈຸບັນພວກເຮົາໄດ້ນຳໃຊ້ໄມ້ດູ່ 1 ຕົ້ນ, ໝາກນັດ 1 ຕົ້ນ, ຕົ້ນໝາກກ້ຽງ 1 ຕົ້ນ, ໄມ້ໂອ໊ກ 3 ຕົ້ນ, ແລະ ໄມ້ຮອນ 2 ຕົ້ນ: ຕົ້ນໝາກນາວ 2 ຕົ້ນ ແລະ ຕົ້ນຜັດປ່ຽນໃບ 6 ຕົ້ນ. ທ່າແຮງແມ່ນວັດແທກດ້ວຍໄຟຟ້າສະແຕນເລດຢູ່ໃນເຄື່ອງປັ່ນໄຟທັງສອງດ້ານເຫນືອຂອງລໍາຕົ້ນແລະເຮືອນຍອດໃນລະດັບຄວາມສູງຕ່າງໆ (ຈາກ 1 ຫາ 9 ແມັດ) ເຊັ່ນດຽວກັນກັບສາຂາຂອງຕົ້ນໄມ້. ສໍາລັບ electrodes ອ້າງອີງ, ພວກເຮົາສະເຫມີໃຊ້ electrodes ປະເພດ Petiau ທີ່ບໍ່ຂົ້ວໂລກຝັງຢູ່ໃນຄວາມເລິກປະມານ 1 ແມັດ. ຕົ້ນໄມ້ຖືກແບ່ງອອກເປັນ 2 ກຸ່ມ, ໂດຍແຕ່ລະກຸ່ມຈະແບ່ງປັນ electrode ທີ່ບໍ່ຂົ້ວໂລກດຽວກັນເປັນເອກະສານອ້າງອີງ. ພວກເຮົາໄດ້ເພີ່ມການວັດແທກຄວາມຮ້ອນ (Pt-100 ແລະ Pt-1000 probes) ທີ່ບັນທຶກອຸນຫະພູມທັງພາຍໃນແລະພາຍນອກຕົ້ນໄມ້, ຢູ່ທີ່ຕ່າງໆ. ຄວາມສູງ, ເຊັ່ນດຽວກັນກັບຢູ່ໃນດິນຄຽງຄູ່ກັບ electrodes ອ້າງອີງ. ພວກເຮົາຍັງຕິດຕາມກິດຈະກໍາແຜ່ນດິນໄຫວເຊັ່ນດຽວກັນກັບການປ່ຽນແປງຂອງ inclination ຂອງຕົ້ນໄມ້ (ລໍາຕົ້ນແລະສາຂາ) ໃນໄລຍະເວລາ. ການວັດແທກທັງໝົດໄດ້ມາ ແລະເກັບຕົວຢ່າງໃນໄລຍະໜຶ່ງວິນາທີນັບຕັ້ງແຕ່ປີ 2019 ໂດຍໃຊ້ Gantner modular acquisition systems[1]. ຂໍ້ມູນເຫຼົ່ານີ້ໄດ້ມາໃນປັດຈຸບັນມີປະສິດທິພາບດີກ່ວາ Keitley 2701 ທີ່ໃຊ້ໃນປີ 2003: ຄວາມຕ້ານທານສູງ (> 100 MΩ) ແລະລະດັບການເຄື່ອນໄຫວຂອງ 24 ບິດທີ່ສາມາດເກັບຕົວຢ່າງໄດ້ເຖິງ 20 kHz ຕໍ່ຊ່ອງ. ໃນຮູບທີ 3, ພວກເຮົາສະເຫນີຮູບພາບ collage ສະແດງໃຫ້ເຫັນການຕິດຕັ້ງຂອງພວກເຮົາ. ຮູບ 3a ສະແດງໃຫ້ເຫັນການຕິດຕັ້ງຂອງ electrode ສຸດທ້າຍຢູ່ທີ່ 5 ແມັດຂ້າງເທິງຫນ້າດິນໃນດ້ານເຫນືອຂອງລໍາຕົ້ນ sequoia. ກ່ອງສີຂາວຢູ່ເທິງລໍາຕົ້ນມີລະບົບການຊື້ Gantner, ດັ່ງທີ່ເຫັນໃນຮູບ 3c. ໃນຮູບ 3b, ການຕິດຕັ້ງ inclinometer ທໍາອິດໃນສາຂາຢູ່ 3.5 ແມັດຂ້າງເທິງຫນ້າດິນແມ່ນສະແດງໃຫ້ເຫັນ. ໃນຮູບ 3c, ລະບົບການຊື້ Gantner (ກ່ອງສີຟ້າຢູ່ດ້ານເທິງຂວາ) ແມ່ນປະກອບດ້ວຍ 3 ໂມດູນການຊື້ໄຟຟ້າ (ຢູ່ດ້ານລຸ່ມ). ຮູບ 3d ສະແດງຮູບຖ່າຍຕອນກາງຄືນຂອງກ່ອງທີ່ໄດ້ມາສໍາລັບ 3 oaks ແລະ 2 hornbeams. ໃນຮູບ 3e, ມີຕົວຢ່າງຂອງການວັດແທກໄຟຟ້າ / ຄວາມຮ້ອນລວມຢູ່ໃນ sequoia ຢູ່ໃນສະຖານທີ່ດຽວກັນ. ສຸດທ້າຍ, ຮູບ 3f ສະແດງໃຫ້ເຫັນເຮືອນຍອດຂອງຕົ້ນໄມ້ walnut ທີ່ຖືກຈັບລະຫວ່າງສອງອາຄານຄົ້ນຄ້ວາ. ພຽງແຕ່ການວັດແທກໄຟຟ້າເທົ່ານັ້ນທີ່ຈະໄດ້ຮັບການແກ້ໄຂໃນການສຶກສານີ້. ໃນຮູບທີ 4, ຕົວຢ່າງຂອງການວັດແທກໄຟຟ້າດິບທີ່ບັນທຶກໄວ້ລະຫວ່າງວັນທີ 11 ເມສາ 2023 ແລະວັນທີ 11 ພຶດສະພາ 2023 ໄດ້ຖືກນຳສະເໜີ. ຂໍ້ມູນແມ່ນໄດ້ມາຈາກ 2 hornbeams ຢູ່ທາງເທິງ, oak 3 ອັນຢູ່ໃນສູນກາງ, ແລະການປຽບທຽບລະຫວ່າງ oak ແລະ hornbeam ຢູ່ທາງລຸ່ມ. ຕົ້ນໄມ້ທັງ 5 ຕົ້ນແມ່ນໃຊ້ electrode ທີ່ບໍ່ມີຂົ້ວໂລກອ້າງອີງດຽວກັນ (Petiau), ແລະໄລຍະຫ່າງລະຫວ່າງບຸກຄົນທີ່ສຸດແມ່ນປະມານ 10 ແມັດ. ດັ່ງທີ່ສັງເກດເຫັນ, ລະດັບຄວາມກວ້າງຂອງທ່າແຮງແມ່ນສອດຄ່ອງກັບສິ່ງທີ່ບັນທຶກໄວ້ໃນ RP ໃນປີ 2003. ນອກຈາກນັ້ນ, ເຖິງແມ່ນວ່າການສັ່ນສະເທືອນ diurnal ແມ່ນມີຢູ່ໃນບຸກຄົນທັງຫມົດ, ພາຍໃນຊະນິດດຽວກັນ, ການປ່ຽນແປງໃນຄວາມກວ້າງຂອງໄຟຟ້າສາມາດຕັ້ງແຕ່ 1 ຫາ 4 ຈາກບຸກຄົນຫນຶ່ງໄປຫາ. ອື່ນ (ເບິ່ງຮູບ 4 ຢູ່ໃຈກາງ). ພວກເຮົາຈະເຈາະເລິກຂໍ້ມູນເຫຼົ່ານີ້ໃນລາຍລະອຽດເພີ່ມເຕີມໃນພາຍຫຼັງ. [1] https://www.gantner-instruments.com/ 3 ວິທີການວິເຄາະ Singular Spectrum ຂໍ້ມູນ, ທີ່ພວກເຮົາໄດ້ໃຫ້ບາງຕົວຢ່າງ (ເບິ່ງຮູບ 2 ແລະ 2), ກົງກັບຫ້ອງຮຽນຂອງສັນຍານທີ່ບໍ່ແມ່ນ stationary ໃນຄວາມຮູ້ສຶກທີ່ເຄັ່ງຄັດແລະ piecewise ຢ່າງຕໍ່ເນື່ອງ. ພວກເຮົາບໍ່ຢູ່ໃນເງື່ອນໄຂທີ່ດີທີ່ສຸດສໍາລັບການວິເຄາະຂອງພວກເຂົາໃນຄວາມຮູ້ສຶກ Fourier (ເບິ່ງ [35,36]). ນີ້ແມ່ນເຫດຜົນທີ່ພວກເຮົາເລືອກສໍາລັບການວິເຄາະ Singular Spectrum (SSA), ເຊິ່ງໄດ້ຖືກພັດທະນາໃນປະຫວັດສາດ, ໃນຂົງເຂດ paleoclimatology, ເພື່ອວິເຄາະສັນຍານປະເພດນີ້ (ເບິ່ງ [37,38]). ພວກເຮົາຈະນໍາສະເຫນີພາບລວມສັ້ນໆຂອງວິທີການນີ້, ແລະລາຍລະອຽດການຄິດໄລ່ທັງຫມົດສາມາດພົບໄດ້ໃນວຽກງານອ້າງອີງໂດຍ Golyandina et al. ([39]). SSA ສາມາດສະຫຼຸບໄດ້ໃນສີ່ຂັ້ນຕອນ. ໃຫ້ພວກເຮົາພິຈາລະນາຊຸດເວລາແຍກ (XN) ຂອງຄວາມຍາວ N (N > 2): ສໍາລັບລາຍລະອຽດເພີ່ມເຕີມກ່ຽວກັບຄຸນສົມບັດຂອງ matrices ສີ່ຫຼ່ຽມມົນທີ່ມີຄ່າຄົງທີ່ຕາມເສັ້ນຂວາງຂຶ້ນ, ເຊັ່ນ Hankel ຫຼື Toeplitz matrices, ພວກເຮົາເຊີນຜູ້ອ່ານໃຫ້ສໍາຫຼວດວຽກງານຂອງ Lemmerling ແລະ Van Huffel ([40]). Singular Value Decomposition ( cf. [41]) ຂອງ nonzero trajectory matrix ຂັ້ນຕອນທີ 2: Decomposition in Singular Value SVD, ບ່ອນທີ່ d ເປັນອັນດັບຂອງ X (d = rank X = max{i|λi > 0}). SVD ອະນຸຍາດໃຫ້ຫນຶ່ງໃນການຂຽນ X ເປັນຜົນລວມຂອງ d unitary matrices, ກໍານົດໃນວິທີການ univocal. ພວກເຮົາໄດ້ຮັບສໍາລັບ matrix trajectory transposed: ເຊິ່ງເທົ່າກັບການເປັນຕົວແທນຂອງ vectors lagged K ໃນພື້ນຖານ orthogonal (V1, ... , Vd). ຄົນຫນຶ່ງເຫັນວ່າເປັນຫຍັງ SVD ເປັນທາງເລືອກທີ່ດີຫຼາຍສໍາລັບການວິເຄາະຂອງມາຕຣິກເບື້ອງຝັງ, ເນື່ອງຈາກວ່າມັນສະຫນອງສອງຄໍາອະທິບາຍ geometrical ທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. ຂັ້ນຕອນນີ້ເອີ້ນວ່າການຈັດກຸ່ມ eigen triplets (λ, U ແລະ V). ໃນກໍລະນີຈໍາກັດ m = d, (12) ກາຍເປັນແນ່ນອນ (6), ແລະພວກເຮົາພົບເຫັນອີກເທື່ອຫນຶ່ງ matrices ຫນ່ວຍ. ຕໍ່ໄປ, ຄູ່ຄູ່ຂອງ eigen triplets ສາມາດເຊື່ອມໂຍງກັນໄດ້ແນວໃດ? ນີ້ຫມາຍຄວາມວ່າການແຍກອົງປະກອບເພີ່ມເຕີມຂອງຊຸດເວລາ. ກ່ອນອື່ນ ໝົດ ຕ້ອງພິຈາລະນາແນວຄວາມຄິດຂອງການແຍກຕ່າງຫາກ. ດັ່ງນັ້ນ, ຫນຶ່ງ reconstructs ຊຸດເວລາທີ່ມີຄວາມຍາວ N ຈາກ matrices ຂອງຂັ້ນຕອນ 3. ຖ້າຫນຶ່ງນໍາໃຊ້ຄ່າເສັ້ນຂວາງກັບ matrices ຫນ່ວຍ, ຫຼັງຈາກນັ້ນຊຸດຫນຶ່ງໄດ້ຮັບແມ່ນເອີ້ນວ່າຊຸດປະຖົມ. ໃຫ້ສັງເກດວ່າຫນຶ່ງສາມາດຂະຫຍາຍ SSA ຂອງສັນຍານທີ່ແທ້ຈິງໄປສູ່ສັນຍານສະລັບສັບຊ້ອນ. ຫນຶ່ງພຽງແຕ່ມີການທົດແທນເຄື່ອງຫມາຍ transposed ທັງຫມົດທີ່ມີ conjugates ສະລັບສັບຊ້ອນ. ດັ່ງທີ່ໄດ້ກ່າວມາຂ້າງເທິງ, ຂັ້ນຕອນທີ 3 ແມ່ນພາກສ່ວນທີ່ຍາກທີ່ສຸດ. ພວກເຮົາໄດ້ເລືອກເອົາວິທີການຫນຶ່ງໃນບັນດາອື່ນໆຈໍານວນຫຼາຍ: ຊໍ້າກັນ . ເນື່ອງຈາກຄວາມສໍາພັນ (6) ເປັນເສັ້ນ, ພວກເຮົາສາມາດ iterate ການ decomposition ໄດ້. ພວກເຮົາເລີ່ມຕົ້ນດ້ວຍຄ່າຂະຫນາດນ້ອຍຂອງ L (ພວກເຮົາກໍາລັງຊອກຫາໄລຍະເວລາທີ່ຍາວທີ່ສຸດ) ທີ່ພວກເຮົາເພີ່ມຂຶ້ນຈົນກ່ວາໄດ້ມາຕຣິກເບື້ອງ quasi-Hankel (ຂັ້ນຕອນທີ 3 ແລະ 3). ຫຼັງຈາກນັ້ນ, ພວກເຮົາສະກັດອົງປະກອບຄວາມຖີ່ຕ່ໍາສຸດທີ່ສອດຄ້ອງກັນທີ່ມັນຫັກອອກຈາກສັນຍານຕົ້ນສະບັບ. ພວກເຮົາເພີ່ມຂຶ້ນອີກເທື່ອຫນຶ່ງມູນຄ່າຂອງ L ເພື່ອຊອກຫາອົງປະກອບຕໍ່ໄປ (ໄລຍະເວລາສັ້ນທີ່ສຸດ). algorithm ຢຸດໃນເວລາທີ່ບໍ່ມີວົງຈອນ pseudo ສາມາດກວດພົບຫຼືສະກັດອອກ. ດ້ວຍວິທີນີ້, ພວກເຮົາສະແກນຊຸດຈາກຄວາມຖີ່ຕ່ໍາຫາຄວາມຖີ່ສູງ. SSA 4 ການວິເຄາະຂໍ້ມູນ ແລະການສ້າງແບບຈໍາລອງ ໃນຂັ້ນຕອນທໍາອິດ, ພວກເຮົາ decompose ຂໍ້ມູນ 2003 ໂດຍໃຊ້ ສໍາລັບແຕ່ລະ electrodes 32 (ເບິ່ງຮູບ 2). ພວກເຮົາສັງເກດເຫັນວ່າ, ນອກເຫນືອຈາກການສັ່ນສະເທືອນ diurnal ແລະ semi-diurnal ([16]), ຫຼາຍກວ່າ 70% ຂອງການປ່ຽນແປງຂໍ້ມູນແມ່ນດໍາເນີນໂດຍຫ້ານ້ໍາແຜ່ນດິນໂລກທີ່ສໍາຄັນ (ເບິ່ງຕາຕະລາງ 1 ແລະ [42, 43]). ຕົວຢ່າງຂອງຜົນໄດ້ຮັບການສະກັດເອົາແມ່ນສະແດງຢູ່ໃນຮູບທີ 5. ສໍາລັບເຫດຜົນດ້ານການສອນ, ພວກເຮົາບໍ່ສາມາດວາງຊ້ອນ 32 ເສັ້ນໂຄ້ງຢູ່ໃນກາຟດຽວກັນ. ສັນຍານ, ເມື່ອສະກັດໂດຍ , ແມ່ນປົກກະຕິພຽງພໍສໍາລັບການຄິດໄລ່ການຫັນປ່ຽນ Fourier ເພື່ອເຮັດໃຫ້ຄວາມຮູ້ສຶກ, ເພື່ອສະກັດໄລຍະເວລາ oscillation ນາມຂອງແຕ່ລະຄົນ. RP SSA SSA ການນໍາສະເຫນີຂອງບາງ tides lunar-solar ກວດພົບແລະສະກັດຈາກສັນຍານ SP ໃນ electrodes E1, E8, E32, ແລະ E34 (ອ້າງເຖິງ schematic ຂອງພວກເຮົາໃນຮູບ 1), ພວກເຮົາໄດ້ກວດພົບແລະສະກັດ pseudo-cycles ທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບ tide ແສງຕາເວັນທີ່ບໍລິສຸດ P1 (ເບິ່ງຕາຕະລາງ 1 ຂອງພວກເຮົາ), ທີ່ພວກເຮົານໍາສະເຫນີໃນຮູບ 5 (. ເທິງຂວາ). ໃນຮູບທີ 6 (ຂວາເທິງ), ພວກເຮົາສະແດງ Fourier spectra ຂອງເຂົາເຈົ້າເພື່ອກໍານົດໄລຍະເວລາຂອງ oscillations ເຫຼົ່ານີ້. ໄລຍະເວລາເຫຼົ່ານີ້ເບິ່ງຄືວ່າມີຄວາມໃກ້ຊິດທີ່ໂດດເດັ່ນ, ຖ້າບໍ່ຄືກັນ, ກັບສິ່ງທີ່ໄດ້ຮັບໂດຍຜ່ານການຄິດໄລ່ (ອ້າງອີງໃສ່ສົມຜົນ 01a ແລະ 01b), ແລະພວກເຮົາໄດ້ຊີ້ໃຫ້ເຫັນຄຸນຄ່າທາງທິດສະດີຂອງພວກເຂົາໃນມຸມຂວາເທິງຂອງຮູບ 04b. ກ່ຽວກັບຄວາມກວ້າງໃຫຍ່, ພວກເຮົາສັງເກດເຫັນພຶດຕິກໍາທີ່ສາມາດຫມາຍເຖິງຕົ້ນໄມ້ເທົ່ານັ້ນ, ເນື່ອງຈາກວ່າການປ່ຽນແປງຂອງຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ແມ່ນແຕກຕ່າງກັນໃນລະດັບຄວາມສູງດຽວກັນ (∼1m) ພາຍໃນເຮືອນຍອດດຽວກັນ (ໄຟຟ້າ E1 ແລະ E8). ພວກເຮົາຍັງສັງເກດວ່າຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ເຫຼົ່ານີ້ທັງສອງພັດທະນາແລະເບິ່ງຄືວ່າຄາດວ່າຈະມີ solstices ປະມານຫນຶ່ງເດືອນໃນທຸກກໍລະນີ. ພວກເຮົາປ່ຽນຊຸດຂອງສີ່ electrodes ສໍາລັບຮູບ 5 (ເທິງ-ຊ້າຍ) ແລະ 6 (ເທິງ-ຊ້າຍ) ເພື່ອສະແດງໃຫ້ເຫັນເຖິງທົ່ວໄປຂອງການຄົ້ນພົບຂອງພວກເຮົາ. ອົງປະກອບທີສອງທີ່ພວກເຮົາໄດ້ກວດພົບແລະສະກັດແມ່ນ tide lunar ບໍລິສຸດ, tide K1. ອີກເທື່ອຫນຶ່ງ, ດັ່ງທີ່ສະແດງຢູ່ໃນ spectrum ໄລຍະເວລາໃນຮູບ 6 (ເທິງ-ຊ້າຍ), ມູນຄ່າຂອງໄລຍະເວລາເຫຼົ່ານີ້ແມ່ນໃກ້ຊິດກັບມູນຄ່າທາງທິດສະດີທີ່ຄາດວ່າຈະເປັນ 23.93 ຊົ່ວໂມງ. ຄ້າຍຄືກັບສິ່ງທີ່ພວກເຮົາສັງເກດເຫັນສໍາລັບນ້ໍາ S1, ຄວາມກວ້າງຂອງນ້ໍາຂອງ K1 ຍັງປະກົດວ່າແຕກຕ່າງກັນໄປຕາມວັນທີຂອງ solstices ແລະ equinoxes. ຄວາມແຕກຕ່າງພຽງແຕ່ຢູ່ທີ່ນີ້ແມ່ນວ່າການປ່ຽນແປງເຫຼົ່ານີ້ຢູ່ໃນຂັ້ນຕອນທີ່ມີວັນທີທີ່ໄດ້ກ່າວມາ. ແລະດັ່ງທີ່ພວກເຮົາສັງເກດເຫັນສໍາລັບ tide ທີ່ຜ່ານມາ, ທ່າແຮງເພີ່ມຂຶ້ນຈາກພາກຮຽນ spring ເພື່ອບັນລຸສູງສຸດໃນລະດູຮ້ອນ. ອົງປະກອບອື່ນໆ, ຮູບທີ 5 (ກາງ-ຊ້າຍ/ຂວາ ແລະລຸ່ມ-ຊ້າຍ/ຂວາ) ແລະ 6 (ກາງ-ຊ້າຍ/ຂວາ ແລະລຸ່ມ-ຊ້າຍ/ຂວາ), ປະກົດຢູ່ຕາມລຳດັບຂອງຮູບຊົງຄື້ນ ແລະຊ່ວງເວລາຂອງກະແສນ້ຳຕາມດວງຈັນ ຕໍ່ໄປນີ້. : S1, ອາທິດ Mf, ແລະ K2. ຄ້າຍກັບຕົວຢ່າງທີ່ພວກເຮົາໄດ້ອະທິບາຍໄວ້ກ່ອນ, ຮູບຄື້ນຂອງກະແສນ້ຳຂອງດວງຈັນ-ແສງຕາເວັນທີ່ສະແດງຢູ່ໃນຮູບທີ 5 ແລະ 6 ໄດ້ຖືກດັດແປງຢ່າງຈະແຈ້ງຕະຫຼອດປີ, ໂດຍຈະແຄບລົງອ້ອມຮອບລະດູໜາວ ແລະ ຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ໄພສານສູງສຸດບໍ່ດົນກ່ອນວັນລະດູຮ້ອນ. ຮູບແບບຄື້ນເຫຼົ່ານີ້ອາດຈະບໍ່ຢູ່ໃນໄລຍະໃນທົ່ວພາກສ່ວນຕ່າງໆຂອງຕົ້ນໄມ້ Remungol poplar (ຮາກ, ລໍາຕົ້ນ, ສາຂາ), ແຕ່ໃນທຸກກໍລະນີ, ໄລຍະເວລາການຄິດໄລ່ຂອງພວກມັນແມ່ນໃກ້ຊິດກັບຄ່າທີ່ຄາດໄວ້ (< 0.01%). ສໍາລັບແຕ່ລະ electrodes 34, ມັນເປັນໄປໄດ້ທີ່ຈະກວດພົບແລະສະກັດລະຫວ່າງ 7 luni-solar tides, ເຊິ່ງໂດຍສະເລ່ຍກວມເອົາປະມານ 70% ຂອງຄວາມແຕກຕ່າງກັນວັດຖຸດິບສໍາລັບແຕ່ລະສັນຍານ. ກົນໄກ ຫຼັງຈາກນັ້ນໃຫ້ພວກເຮົາຈິນຕະນາການໂດຍຫຍໍ້ກ່ຽວກັບກົນໄກ electrokinetic. ສົມມຸດວ່າຕົ້ນໄມ້ມີຊ່ອງທາງ, ຖືກເອົາເປັນກະບອກສູບປົກກະຕິເຖິງເຖິງເທິງຂອງຕົ້ນໄມ້, ເຊິ່ງມີນ້ໍາໄຫລວຽນ. ການໄຫຼວຽນຂອງນີ້ຍັງບໍ່ທັນເຂົ້າໃຈດີເທື່ອ (ເບິ່ງ [5, 44–49]). ໃຫ້ຊ່ອງຂອງພາກ S ຂອງຄວາມສູງທີ່ບໍ່ໄດ້ກໍານົດ. ພວກເຮົາພຽງແຕ່ຈະເຮັດໃຫ້ຄໍາສັ່ງຂອງການຄິດໄລ່ຂະຫນາດຂອງການປ່ຽນແປງຄວາມກົດດັນໃນຊ່ອງທາງເນື່ອງຈາກວ່າມີກໍາລັງ tidal ຂອງແສງຕາເວັນຫຼື (ແລະ) ເດືອນໄດ້. ໃຫ້ພວກເຮົາເອົາກໍລະນີຂອງດວງຈັນ. g ເປັນແຮງໂນ້ມຖ່ວງຂອງໂລກ (ໃນຄວາມເປັນຈິງຄວາມເລັ່ງໃນ ms −2, ແລະພວກເຮົາລະເລີຍຜົນກະທົບຕໍ່ການຫມຸນຂອງໂລກ; g = 9.81ms −2 ຢູ່ດ້ານຂອງໂລກ). ອົງປະກອບແນວຕັ້ງຂອງ tide ດວງຈັນ, ສະເຫມີເປັນຄວາມດຶ່ງດູດ, ຢູ່ເທິງພື້ນຜິວໂລກ, ໂດຍການພົວພັນດັ່ງຕໍ່ໄປນີ້, σ f ແມ່ນການນໍາຂອງນ້ໍາ (sap), εເປັນ conductivity ຂອງນ້ໍາ (sap), ζເປັນ ζ-ທ່າແຮງ (ທີ່ນີ້ລະຫວ່າງນ້ໍາແລະຝາໄມ້ຂອງຊ່ອງທາງການ) ແລະ η viscosity ຂອງນ້ໍາ. ໃນຄວາມເປັນຈິງ, ພວກເຮົາຮູ້ຫນ້ອຍຫຼາຍກ່ຽວກັບຄຸນຄ່າຂອງ C ທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບຕົ້ນໄມ້. ຄ່າຂອງພາກສະຫນາມໄຟຟ້າສາມາດເປັນຄໍາສັ່ງຂອງ 10 mV / m ພຽງແຕ່ຖ້າຫາກວ່າ C ເປັນຄໍາສັ່ງຂອງ 10V / Pa. ມູນຄ່າດັ່ງກ່າວມີຂະຫນາດໃຫຍ່ເມື່ອທຽບໃສ່ກັບຄຸນຄ່າທີ່ພົບໃນວັນນະຄະດີ, ໂດຍທົ່ວໄປແມ່ນກ່ຽວຂ້ອງກັບຫີນ. A generalization ທົ່ວ ແລະພາຍໃນຊະນິດ ດັ່ງທີ່ພວກເຮົາໄດ້ກ່າວມາແລ້ວ, ຄື້ນ tidal ແມ່ນຄື້ນທີ່ມີການຂະຫຍາຍທາງພູມສາດຂະຫນາດໃຫຍ່; ນີ້ຫມາຍຄວາມວ່າພວກເຂົາສາມາດຖືກພິຈາລະນາຄົງທີ່ຂ້າງເທິງ . ພວກເຮົາຍັງ decomposed ສັນຍານຈາກ oaks ແລະ hornbeams ຂອງພວກເຮົາໂດຍໃຊ້ SSA (ເບິ່ງຮູບ 4), ແລະພວກເຮົາພຽງແຕ່ນໍາສະເຫນີ tide lunar-solar k1 (ເບິ່ງຮູບ 7). ການສັງເກດທໍາອິດຢູ່ທີ່ນີ້ແມ່ນວ່າ, ໂດຍບໍ່ຄໍານຶງເຖິງຊະນິດຂອງຕົ້ນໄມ້ແລະບຸກຄົນພາຍໃນຊະນິດດຽວກັນ, ວົງຈອນຂອງ tides ແຜ່ນດິນໂລກແມ່ນຢູ່ໃນໄລຍະ. MNHNo ຄວາມກວ້າງຂວາງໃນລະຫວ່າງເດືອນເມສາແລະເດືອນພຶດສະພາ 2023, ສໍາລັບບຸກຄົນທັງຫມົດ, ແມ່ນຢູ່ໃນຄໍາສັ່ງຂອງ ± 10 ຫາ 20 mV. ມູນຄ່າເຫຼົ່ານີ້ແມ່ນສອດຄ່ອງກັບ electrode E18 ຂອງ (ຍັງຢູ່ໃນລໍາຕົ້ນທີ່ຫັນໄປທາງເຫນືອ) ໃນລະຫວ່າງເດືອນດຽວກັນ (ເບິ່ງຮູບ 5, ເທິງຊ້າຍ, ເສັ້ນໂຄ້ງສີເຫຼືອງ). ດັ່ງນັ້ນ, ໂດຍບໍ່ສົນເລື່ອງຂອງໄລຍະເວລາ, ທັງມື້ນີ້ແລະ 20 ປີກ່ອນຫນ້ານີ້, ການວັດແທກທ່າແຮງໄຟຟ້າຢູ່ໃນລໍາຕົ້ນຂອງສາມຊະນິດທີ່ແຕກຕ່າງກັນຂອງຕົ້ນໄມ້ຜັດປ່ຽນໃບ (Poplar, Hornbeams, ແລະ Oaks) ເປີດເຜີຍ, ໃນດ້ານຫນຶ່ງ, ຄວາມກວ້າງຂອງທ່າແຮງປຽບທຽບຂອງທ່າແຮງເຫຼົ່ານີ້. ໃນທາງກົງກັນຂ້າມ, ວົງຈອນ pseudo ທີ່ປະກອບໃຫ້ເຂົາເຈົ້າ, ເຊັ່ນ: ນ້ໍາ K1 ສະແດງໃຫ້ເຫັນຢູ່ທີ່ນີ້, ແມ່ນຢູ່ໃນໄລຍະ, ເປັນເອກະລາດຂອງບຸກຄົນ. ທ່າແຮງໄຟຟ້າເຫຼົ່ານີ້, ຢ່າງຫນ້ອຍຕາມທີ່ສະແດງຢູ່ນີ້ສໍາລັບ diurnal K1, ໄດ້ຖືກເຊື່ອມໂຍງກັບການເພີ່ມຂຶ້ນ sap ໂດຍຜ່ານຜົນກະທົບ electrokinetic (ເບິ່ງ [16]). ຄວາມຈິງທີ່ວ່າສັນຍານທັງຫມົດສໍາລັບທ່າແຮງດຽວກັນນີ້ແມ່ນຢູ່ໃນໄລຍະແລະເປັນລໍາດັບດຽວກັນຂອງຂະຫນາດ, ເຖິງວ່າຈະມີຄວາມແຕກຕ່າງໃນບຸກຄົນ (ຂະຫນາດທີ່ແຕກຕ່າງກັນ, canopies ທີ່ແຕກຕ່າງກັນ, physiology ທີ່ແຕກຕ່າງກັນ), ເຮັດໃຫ້ພວກເຮົາເຊື່ອວ່າການສັງເກດການທີ່ພວກເຮົາໄດ້ເຮັດແລະກົນໄກທີ່ພວກເຮົາໄດ້. ຂໍ້ສະເຫນີແມ່ນເຂັ້ມແຂງ. ສໍາລັບພາກສ່ວນທີ່ສໍາຄັນ, ການໂຍກຍ້າຍຂອງນ້ໍາແມ່ນເນື່ອງມາຈາກ, ເຊັ່ນດຽວກັນກັບມະຫາຊົນຂອງນ້ໍາທັງຫມົດຢູ່ນອກໂລກ, ກັບຜົນກະທົບບັງຄັບຂອງ tides ເທິງແຜ່ນດິນໂລກ. RP 5 ການສົນທະນາ ຈາກຊຸດຂອງຂໍ້ມູນ SP ໄຟຟ້າທີ່ບັນທຶກໄວ້ໃນຕົ້ນໄມ້ Poplar ໃນປີ 2003 (ເບິ່ງ [16]), ພວກເຮົາສະເຫນີໃຫ້ແກ້ໄຂຄໍາຖາມກ່ຽວກັບກົນໄກການໄຫຼຂອງນ້ໍາໃນຕົ້ນໄມ້. ໃນມື້ນີ້, ສໍາລັບກົນໄກນີ້, ສາມແຫຼ່ງໄດ້ຖືກກ່າວເຖິງ, ເຊິ່ງບໍ່ຈໍາເປັນຕ້ອງມີສະເພາະ: capillarity, osmotic ຄວາມກົດດັນ, ແລະ evapotranspiration. ພວກເຮົາໄດ້ສົນທະນາແລະວິພາກວິຈານຄວາມເປັນໄປໄດ້ຂອງກົນໄກເຫຼົ່ານີ້ໃນການແນະນໍາຂອງພວກເຮົາ. ໃນການສຶກສາທີ່ຜ່ານມາ (ເບິ່ງ [33]), ພວກເຮົາສາມາດວັດແທກຂອບເຂດທີ່ກໍາລັງແຮງໂນ້ມຖ່ວງທີ່ປະຕິບັດຢູ່ໃນໂລກ, ໂດຍຜ່ານການປ່ຽນແປງຂອງຄວາມໄວການຫມູນວຽນແລະຄວາມອຽງຂອງມັນ, ສາມາດມີອິດທິພົນຕໍ່ອັດຕາການເຕີບໂຕຂອງວົງແຫວນຕົ້ນໄມ້ໃນປ່າຂອງທິເບດ juniper ຫຼາຍກວ່າ. 1000 ປີໂດຍ modulating ລັງສີແສງຕາເວັນທີ່ເຂົ້າມາ. ອັດຕາການເຕີບໂຕຂອງວົງແຫວນຕົ້ນໄມ້ແມ່ນເຊື່ອມຕໍ່ກັບການສັງເຄາະແສງແລະດັ່ງນັ້ນ, ຍັງກ່ຽວຂ້ອງກັບການໄຫຼວຽນຂອງນ້ໍາໃນ xylem ແລະ phloem, ເຊິ່ງການຂົນສົ່ງສານອາຫານໃນທົ່ວພືດ. ໃນຄໍາສັ່ງທໍາອິດ, ຄືກັນກັບຂອງນ້ໍາທັງຫມົດພາຍໃນແລະຢູ່ດ້ານຂອງໂລກ, ການເຄື່ອນໄຫວຂອງນ້ໍານີ້, ໂດຍບໍ່ຄໍານຶງເຖິງຄວາມຫນາແຫນ້ນຂອງມັນ, ຕ້ອງໄດ້ຮັບການຂັບເຄື່ອນບາງສ່ວນຫຼືທັງຫມົດໂດຍ tides ດວງຈັນ, ໂດຍສະເພາະໃນໄລຍະ (¡ 18.6 ປີ) ທີ່ເປັນ. ມີຄວາມສົນໃຈໂດຍສະເພາະໃນເອກະສານສະບັບນີ້. Gibert et al. ([33]) ເນັ້ນຫນັກວ່າການໄຫຼຂອງນ້ໍາຈືດແລະສັນຍານໄຟຟ້າທີ່ບັນທຶກໄວ້ສ່ວນຫຼາຍແມ່ນເຊື່ອມຕໍ່ໂດຍປະກົດການ electrokinetic. ດັ່ງນັ້ນ, ເພື່ອອະທິບາຍການເຄື່ອນໄຫວຂອງນ້ໍາຈາກທັດສະນະທາງຟີຊິກ, ພວກເຮົາກໍາລັງຈັດການກັບປະກົດການສູບນ້ໍາປະສົມກົມກຽວທີ່ງ່າຍດາຍ (ເບິ່ງ [17, 18]). ດັ່ງທີ່ສະແດງຢູ່ໃນຮູບທີ 2, ສັນຍານໄຟຟ້າທີ່ບັນທຶກຢ່າງຕໍ່ເນື່ອງຢູ່ໃນຕົ້ນໄມ້ແມ່ນສັນຍານທີ່ບໍ່ຢູ່ກັບຄວາມຕັ້ງໃຈໃນຄວາມຮູ້ສຶກທີ່ເຄັ່ງຄັດ. ນີ້ໂດຍປົກກະຕິປ້ອງກັນບໍ່ໃຫ້ໃຊ້ໂດຍກົງຂອງການຫັນເປັນ Fourier ເພື່ອກໍານົດໄລຍະເວລາ (ເຊັ່ນ, ນ້ໍາຂອງດວງຈັນ - ແສງຕາເວັນ) ທີ່ອາດຈະປະກອບໃຫ້ເຂົາເຈົ້າ. ຍິ່ງໄປກວ່ານັ້ນ, ການວັດແທກ vagary ບາງຄັ້ງນໍາໄປສູ່ການຂັດຂວາງໃນລະບົບການບັນທຶກ, ສົ່ງຜົນໃຫ້ຂໍ້ມູນບໍ່ຕໍ່ເນື່ອງ. ນັ້ນແມ່ນເຫດຜົນທີ່ພວກເຮົາເລືອກວິທີການວິເຄາະ Singular Spectrum (SSA) ເພື່ອວິເຄາະການວັດແທກຂອງ Remungol poplar. ວິທີການນີ້ຊ່ວຍຈໍາກັດຄວາມຜິດພາດທີ່ເປັນໄປໄດ້ໃນການຕີຄວາມຫມາຍຂອງ spectra ແບບດັ້ງເດີມ. ໃນຮູບທີ 5 ແລະ 6, ພວກເຮົາໄດ້ນໍາສະເຫນີຫ້າ pseudo-periodicities ຕົ້ນຕໍທີ່ສະກັດຈາກຂໍ້ມູນທ່າແຮງໄຟຟ້າຂອງ poplar. ພວກມັນທັງໝົດແມ່ນກົງກັບຊ່ວງເວລາຂອງກະແສນ້ຳຂອງດວງຈັນ-ແສງຕາເວັນ (P1, K1, S1, Mf, ແລະ K2, cf. ຕາຕະລາງ 1 ຂອງພວກເຮົາ). ໄລຍະເວລາທີ່ພວກເຮົາໄດ້ສະກັດຈາກສັນຍານໄຟຟ້າ, ເຊິ່ງເຮັດຫນ້າທີ່ເປັນຕົວຊ່ວຍສໍາລັບການໄຫຼຂອງນ້ໍາ, ແມ່ນຢູ່ພາຍໃນ 0.01% ຂອງໄລຍະເວລາ tidal lunar-solar ການຄິດໄລ່. ລະດັບຄວາມແມ່ນຍໍານີ້ແມ່ນຫນ້າສັງເກດແລະໂດຍທົ່ວໄປພຽງແຕ່ສາມາດບັນລຸໄດ້ໂດຍ gravimeters ລາຄາແພງທີ່ມີຄ່າໃຊ້ຈ່າຍຫຼາຍສິບລ້ານເອີໂຣ. ຜົນລວມຂອງອົງປະກອບທີ່ສະກັດອອກມາ, ທີ່ພວກເຮົາເຊື່ອວ່າເປັນອົງປະກອບ tidal, ໂດຍທົ່ວໄປແລ້ວກວມເອົາຫຼາຍກ່ວາ 70% ຂອງການປ່ຽນແປງທັງຫມົດໃນສັນຍານໄຟຟ້າທີ່ບັນທຶກໄວ້. ຖ້າພວກເຮົາກວດເບິ່ງລາຍລະອຽດເພີ່ມເຕີມຂອງສັນຍານທີ່ບັນທຶກໄວ້ໃນພື້ນທີ່ຕ່າງໆຂອງຕົ້ນ Poplar (ຮາກ, ສາຂາ, ລໍາຕົ້ນ) ສໍາລັບ tide, ພວກເຮົາສັງເກດເຫັນວ່າຄື້ນຟອງທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບ tides ເຫຼົ່ານີ້ບໍ່ໄດ້ຖືກດັດແປງໃນທາງດຽວກັນ. ໂມດູນຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ເຫຼົ່ານີ້ສາມາດແຍກອອກຈາກກັນຢ່າງສິ້ນເຊີງ, ເຊັ່ນດຽວກັບກໍລະນີຂອງ tide ແລະ electrodes E1, E8, E32, ແລະ E34 (ເບິ່ງຮູບ 4). ຢ່າງໃດກໍຕາມ, ພວກເຂົາເຈົ້າຍັງສາມາດຄືກັນແຕ່ phased ໃນທີ່ໃຊ້ເວລາ. ຕົວຢ່າງ, ພວກເຮົາສາມາດສັງເກດເຫັນວ່າຮູບແບບຂອງສັນຍານທີ່ບັນທຶກໄວ້ໂດຍ electrodes E7 ແລະ E12 ສໍາລັບ tide ແມ່ນຄືກັນແຕ່ປ່ຽນໂດຍປະມານ 2 ອາທິດ (ເບິ່ງຮູບ 5). ບໍ່ຕ້ອງສົງໃສ, ຄວາມແຕກຕ່າງຂອງຄວາມກວ້າງໄກແລະໄລຍະທີ່ສັງເກດເຫັນໃນສັນຍານທີ່ບັນທຶກໄວ້ຂອງຕົ້ນໄມ້ Poplar ມີແນວໂນ້ມທີ່ຈະກ່ຽວຂ້ອງກັບການຕອບສະຫນອງທາງດ້ານສະລີລະວິທະຍາຂອງມັນ. ອີງໃສ່ການສັງເກດເຫຼົ່ານີ້, ພວກເຮົາໄດ້ປະຕິບັດການແກ້ໄຂທາງຄະນິດສາດຂອງສົມຜົນທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບປະກົດການທີ່ພວກເຮົາເຊື່ອວ່າມີຄວາມຮັບຜິດຊອບຕໍ່ການໄຫຼຂອງນ້ໍາ, ມີຈຸດປະສົງເພື່ອປະເມີນຄ່າສໍາປະສິດ electrokinetic ທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບຕົ້ນໄມ້ Poplar, ຄ້າຍຄືກັນກັບສິ່ງທີ່ເຮັດໃນ geophysics ສໍາລັບໂງ່ນຫີນ. (ເບິ່ງສົມຜົນ 17). ພວກເຮົາໄດ້ຮັບຄ່າຂອງ 10 V/Pa, ເຊິ່ງໂດຍທົ່ວໄປແລ້ວແມ່ນສູງກວ່າສິບເທົ່າຂອງຄ່າທີ່ວັດແທກຢູ່ໃນຫີນ. ຢ່າງໃດກໍ່ຕາມ, ຄວນສັງເກດວ່າຕົ້ນໄມ້ບໍ່ແມ່ນຫີນ, ດັ່ງທີ່ພວກເຮົາສາມາດເຮັດໄດ້ໂດຍຮູບພາບຂອງເລຂາຄະນິດ xylem ໃນຮູບທີ 01, ການໄຫຼຂອງນ້ໍາບໍ່ໄດ້ຖືກລົບກວນໂດຍການບິດເບືອນໃດໆ, ບໍ່ຄືກັບຫີນ. ນອກຈາກນັ້ນ, ມັນເປັນສິ່ງສໍາຄັນທີ່ຈະເນັ້ນຫນັກວ່ານ້ໍາບໍ່ແມ່ນນ້ໍາ. ຄໍາຖາມກ່ຽວກັບຄວາມແຕກຕ່າງຂອງໂມດູນຄວາມກວ້າງຂອງກາງລະຫວ່າງພື້ນທີ່ທີ່ແຕກຕ່າງກັນຂອງຕົ້ນ Poplar, ເຊັ່ນດຽວກັນກັບຄໍາຖາມຂອງທົ່ວໄປຂອງຜົນໄດ້ຮັບທີ່ຫນ້າປະຫລາດໃຈຂອງພວກເຮົາ, ໄດ້ນໍາພາພວກເຮົາໃຫ້ເຮັດການທົດລອງດຽວກັນໃນປີ 2019 ທີ່ພິພິທະພັນປະຫວັດສາດທໍາມະຊາດແຫ່ງຊາດ, ແຕ່ເວລານີ້ ຕົ້ນໄມ້ຊະນິດຕ່າງໆ. ດັ່ງທີ່ພວກເຮົາໄດ້ກ່າວມາແລ້ວ, ພວກເຮົາມີຕົ້ນໂອກສາມຕົ້ນ, ສອງຮອນ, ຕົ້ນດອກໄມ້ຕົ້ນໜຶ່ງ, ຕົ້ນໄມ້ໄຜ່, ແລະຕົ້ນວັອດນັດ. ພວກເຮົາພຽງແຕ່ໄດ້ນໍາສະເຫນີການສັງເກດການທີ່ພວກເຮົາບັນທຶກໄວ້ໃນຕົ້ນໄມ້ oak ແລະ hornbeam ສໍາລັບສອງເຫດຜົນ. ເຫດຜົນທໍາອິດແມ່ນວ່າ, ພວກເຮົາມີບຸກຄົນຫຼາຍຊະນິດຂອງຊະນິດດຽວກັນ, ອະນຸຍາດໃຫ້ພວກເຮົາເຮັດການປຽບທຽບພາຍໃນຊະນິດ. ເຫດຜົນທີສອງແມ່ນວ່າ, ຕົ້ນໄມ້ຫ້າຕົ້ນນີ້ຢູ່ໃນສະຖານທີ່ດຽວກັນ, ແບ່ງປັນ electrode ອ້າງອີງດຽວກັນ. ນີ້ອະນຸຍາດໃຫ້ພວກເຮົາພິຈາລະນາການປຽບທຽບລະຫວ່າງຊະນິດພັນ, ເນື່ອງຈາກການແຜ່ກະຈາຍຂອງຄື້ນຄວາມໂນ້ມຖ່ວງແມ່ນເຊັ່ນວ່າຕົ້ນໄມ້ປາຣີເຊຍທັງຫມົດຈະໄດ້ຮັບຜົນກະທົບພ້ອມໆກັນແລະມີຄວາມກວ້າງດຽວກັນໂດຍ tides ແຜ່ນດິນໂລກ. ດັ່ງທີ່ສະແດງຢູ່ໃນຮູບທີ 4 ແລະ 7, ຄວາມກວ້າງໃຫຍ່ແລະຄວາມແຕກຕ່າງກັນຂອງພວກມັນແຕກຕ່າງກັນຢ່າງຫຼວງຫຼາຍຈາກບຸກຄົນຫນຶ່ງໄປຫາຄົນອື່ນ, ເຊິ່ງພວກເຮົາບໍ່ສາມາດຄາດຄະເນໄດ້ໃນການທົດລອງ Remungol. ດັ່ງທີ່ພວກເຮົາສາມາດເຫັນໄດ້ໃນຮູບທີ 13a ແລະໃນລາຍລະອຽດເພີ່ມເຕີມໃນຮູບ 7 (ເມື່ອນ້ໍາຖືກສະກັດ), ໃນດ້ານຫນຶ່ງ, ອົງປະກອບ diurnal ຂອງສາມໄມ້ໂອ໊ກບໍ່ມີຄວາມກວ້າງຂວາງໄຟຟ້າດຽວກັນ (ໃນລະດັບຄວາມສູງຂອງ electrode ດຽວກັນ), ແລະໃນທາງກົງກັນຂ້າມ, ການສັ່ນສະເທືອນຂອງໄລຍະເວລາທີ່ຍາວກວ່າຈະປາກົດຢູ່ໃນ 2 ຂອງພວກມັນ (ເບິ່ງຮູບ 4). ພວກເຮົາເຮັດການສັງເກດການດຽວກັນສໍາລັບ hornbeams ໄດ້. ຢ່າງໃດກໍ່ຕາມ, ສິ່ງທີ່ຖືກຢືນຢັນໂດຍຕົວເລກ 13c ແລະ 14c ແມ່ນວ່າອົງປະກອບທີ່ສອດຄ້ອງກັນກັບ tide diurnal ແມ່ນຢູ່ໃນໄລຍະຢ່າງສົມບູນ, ຈາກບຸກຄົນຫນຶ່ງໄປຫາຄົນອື່ນ, ບໍ່ວ່າຈະເປັນຊະນິດໃດ. ດັ່ງນັ້ນ, ການສົມມຸດຕິຖານຂອງພວກເຮົາກ່ຽວກັບ tide lunar-solar ເປັນແຮງຂັບເຄື່ອນຕົ້ນຕໍຂອງການໄຫຼຂອງນ້ໍາແມ່ນໄດ້ຮັບການຢືນຢັນທັງສອງໂດຍອຸດົມສົມບູນຂອງການສັງເກດການແລະຄວາມແມ່ນຍໍາອັນບໍ່ຫນ້າເຊື່ອຂອງເຂົາເຈົ້າ. ການເຮັດເລື້ມຄືນຂອງການສັງເກດການເຫຼົ່ານີ້ໃນມື້ນີ້ກັບຕົ້ນໄມ້ຢູ່ທີ່ MNHN Observatory ຢືນຢັນຜົນຂອງ Remungol ແລະຂະຫຍາຍຫົວຂໍ້ການຄົ້ນຄວ້າທີ່ພວກເຮົາຍັງບໍ່ທັນໄດ້ດໍາເນີນການ, ຄື, ວ່າ physiology ຂອງຕົ້ນໄມ້ເບິ່ງຄືວ່າບໍ່ມີຜົນກະທົບໄລຍະເວລາ, ແຕ່ modulations ຂອງເຂົາເຈົ້າ. ເອກະສານອ້າງອີງ [1] WF Pickard, "ການຂຶ້ນຂອງນ້ໍາໃນພືດ," ຄວາມຄືບຫນ້າໃນຊີວະຟີຊິກແລະຊີວະສາດໂມເລກຸນ, vol. 37, ໜ້າ. 181–229, 1981. [2] MT Tyree ແລະ S. Yang, "ຄວາມສາມາດໃນການເກັບຮັກສານ້ໍາຂອງ thuja, tsuga ແລະ acer ລໍາທີ່ວັດແທກໂດຍ isotherms dehydration: ການປະກອບສ່ວນຂອງນ້ໍາ capillary ແລະ cavitation," Planta, vol. 182, ໜ້າ. 420–426, 1990. [3] S. Kang, X. Hu, P. Jerie, ແລະ J. Zhang, "ຜົນກະທົບຂອງການແຫ້ງແລ້ງຂອງເຂດຮາກບາງສ່ວນຂອງຮາກ, ການໄຫຼຂອງນ້ໍາລໍາຕົ້ນແລະການດຸ່ນດ່ຽງນ້ໍາໃນສວນສາທາລະນະ pear (pyrus communis l.)" Journal ຂອງ Hydrology, vol. 280, ບໍ່. 1-4, ໜ້າ. 192–206, 2003. [4] HR Brown, "ທິດສະດີການເພີ່ມຂຶ້ນຂອງນ້ໍາໃນຕົ້ນໄມ້: ບາງຂໍ້ສັງເກດປະຫວັດສາດແລະແນວຄວາມຄິດ," ຟີຊິກໃນທັດສະນະ, vol. 15, ໜ້າ. 320–358, 2013. [5] L. Li, Z.-L. Yang, AM Matheny, H. Zheng, SC Swenson, DM Lawrence, M. Barlage, B. Yan, NG McDowell, ແລະ LR Leung, “ການເປັນຕົວແທນຂອງໄຮໂດຼລິກຂອງພືດໃນແບບຈໍາລອງຫນ້າດິນ noah-mp: ການພັດທະນາຕົວແບບແລະການປະເມີນຫຼາຍຂະຫນາດ, ” Journal of Advances in Modeling Earth Systems, Vol. 13, ບໍ່. 4, ໜ້າ. e2020MS002214, 2021. [6] R. Munns ແລະ J. Passioura, "ຜົນກະທົບຂອງ exposure prolonged ກັບ nacl ກ່ຽວກັບຄວາມກົດດັນ osmotic ຂອງນ້ໍາ xylem ໃບຈາກ intact, transpiring ພືດ barley," Functional Plant Biology, vol. 11, ບໍ່. 6, ໜ້າ. 497–507, 1984. [7] U. Zimmermann, J. Zhu, F. Meinzer, G. Goldstein, H. Schneider, G. Zimmermann, R. Benkert, F. Thurmer, ¨ P. Melcher, D. Webb, et al., “ສູງ. ທາດປະສົມອິນຊີທີ່ມີນ້ຳໜັກໂມເລກຸນຢູ່ໃນນ້ຳໝາກມັງຄຸດ: ຜົນສະທ້ອນຕໍ່ການຂົນສົ່ງທາງນ້ຳທາງໄກ,” Botanica Acta, ສະບັບເລກທີ. 107, ບໍ່. 4, ໜ້າ. 218–229, 1994. [8] T. Scheenen, F. Vergeldt, A. Heemskerk, ແລະ H. Van As, "ການຖ່າຍພາບສະທ້ອນແສງແມ່ເຫຼັກຂອງພືດທີ່ຕິດພັນເພື່ອສຶກສານະໂຍບາຍດ້ານການໄຫຼຂອງນ້ຳໃນທາງໄກ ແລະພື້ນທີ່ການໄຫຼວຽນຂອງໜ້າດິນ," ຟີຊິກສາດຂອງພືດ, ສະບັບເລກທີ. 144, ບໍ່. 2, ໜ້າ. 1157–1165, 2007. [9] KH Jensen, K. Berg-Sørensen, H. Bruus, NM Holbrook, J. Liesche, A. Schulz, MA Zwieniecki, ແລະ T. Bohr, "Sap flow and sugar transport in plant," ການທົບທວນຄືນຂອງຟີຊິກທີ່ທັນສະໄຫມ, ການບິນ. 88, ບໍ່. 3, ໜ້າ. 035007, 2016. [10] R. Munns, JB Passioura, TD Colmer, ແລະ CS Byrt, “ການປັບຕົວ Osmotic ແລະຂໍ້ຈໍາກັດພະລັງງານຕໍ່ການເຕີບໂຕຂອງພືດໃນດິນເຄັມ,” New Phytologist, vol. 225, ບໍ່. 3, ໜ້າ. 1091–1096, 2020. [11] A. Granier, "ການປະເມີນຜົນຂອງ transpiration ໃນ Douglas-fir ຢືນໂດຍວິທີການຂອງການວັດແທກການໄຫຼຂອງນ້ໍາ," physiology ຕົ້ນໄມ້, vol. 3, ບໍ່. 4, ໜ້າ. 309–320, 1987. [12] D. Smith ແລະ S. Allen, "ການວັດແທກການໄຫຼຂອງນ້ໍາໃນລໍາຕົ້ນຂອງພືດ," ວາລະສານຂອງການທົດລອງ Botany, vol. 47, ບໍ່. 12, ໜ້າ. 1833–1844, 1996. [13] R. Poyatos, V. Granda, R. Molowny-Horas, M. Mencuccini, K. Steppe, ແລະ J. Mart´ınez-Vilalta, “Sapfluxnet: ໄປສູ່ຖານຂໍ້ມູນທົ່ວໂລກຂອງການວັດແທກການໄຫຼຂອງນ້ໍາ,” Tree Physiology, ການບິນ. 36, ບໍ່. 12, ໜ້າ. 1449–1455, 2016. [14] R. Poyatos, V. Granda, V. Flo, MA Adams, B. Adorjan, D. Aguad ´ e, MP Aidar, S. Allen, MS Alvarado- ´ Barrientos, KJ Anderson-Teixeira, et al., “ຂໍ້ມູນການແຜ່ກະຈາຍທົ່ວໂລກຈາກການວັດແທກການໄຫຼຂອງນ້ຳເຊບ: ຖານຂໍ້ມູນ sapfluxnet,” Earth System Science Data Discussions, vol. ປີ 2020, ໜ້າ. ວັນທີ 1–57, 2020. [15] CW Thornthwaite, “ວິທີການໄປສູ່ການຈັດປະເພດດິນຟ້າອາກາດຢ່າງສົມເຫດສົມຜົນ,” ການທົບທວນຄືນທາງພູມສາດ, vol. 38, ບໍ່. 1, pp. 55–94, 1948. [16] D. Gibert, J.-L. Le Mouel, L. Lambs, F. Nicollin, ແລະ F. Perrier, “ການໄຫຼຂອງ Sap ແລະການປ່ຽນແປງທ່າແຮງໄຟຟ້າປະຈໍາວັນໃນ ¨ ລໍາຕົ້ນ,” Plant Science, vol. 171, ບໍ່. 5, ໜ້າ. 572–584, 2006. [17] A. Maineult, Y. Bernabe, ແລະ P. Ackerer, "ການຊອກຄົ້ນຫາຄວາມເຂັ້ມຂົ້ນ advected ແລະ ph ດ້ານຫນ້າຈາກການວັດແທກທີ່ມີທ່າແຮງຂອງຕົນເອງ," Journal of Geophysical Research: Solid Earth, vol. 110, ບໍ່. B11, 2005. [18] A. Maineult, E. Strobach, ແລະ J. Renner, "ສັນຍານທີ່ມີທ່າແຮງຂອງຕົນເອງ induced ໂດຍການທົດສອບ pumping ແຕ່ລະໄລຍະ," Journal of Geophysical Research: Solid Earth, vol. 113, ບໍ່. B1, 2008. [19] V. Allegre, A. Maineult, F. Lehmann, F. Lopes, ແລະ M. Zamora, “ການຕອບໂຕ້ທີ່ມີທ່າແຮງຂອງຕົນເອງຕໍ່ກັບວົງຈອນການລະບາຍນໍ້າ – imbibition,” Geophysical Journal International, vol. 197, ບໍ່. 3, ໜ້າ. 1410–1424, 2014. [20] PS Laplace, Treatise ກ່ຽວກັບກົນໄກຊັ້ນສູງ. ໂຮງພິມ Crapelet, 1823. [21] M. Milankovic, ທິດສະດີຄະນິດສາດຂອງປະກົດການຄວາມຮ້ອນທີ່ຜະລິດໂດຍລັງສີແສງຕາເວັນ. GauthierVillars ແລະ Cie, 1920. [22] F. Lopes, V. Courtillot, D. Gibert, J.-L. Le Mouel, ແລະ BJ-B., “ກ່ຽວກັບການລົບກວນແຕ່ລະໄລຍະຂອງວົງໂຄຈອນຂອງດາວເຄາະ, ¨ ແລະການສັ່ນສະເທືອນຂອງການຫມຸນແລະການປະຕິວັດຂອງໂລກ: ການສ້າງຕັ້ງຂອງ Lagrange. ,” arXiv preprint arXiv:2209.07213, 2022. [23] T. Narasimhan, B. Kanehiro, ແລະ P. Witherspoon, “ການຕີຄວາມໝາຍຂອງການຕອບໂຕ້ tide earth of three deep, confined aquifers,” Journal of Geophysical Research: Solid Earth, vol. 89, ບໍ່. B3, pp. 1913–1924, 1984. [24] S. Rojstaczer ແລະ FS Riley, "ການຕອບສະຫນອງຂອງລະດັບນ້ໍາໃນນ້ໍາດີກັບ tides ໂລກແລະການໂຫຼດບັນຍາກາດພາຍໃຕ້ເງື່ອນໄຂ unconfined," ການຄົ້ນຄວ້າຊັບພະຍາກອນນ້ໍາ, vol. 26, ບໍ່. 8, ໜ້າ. 1803–1817, 1990. [25] H. Li, JJ Jiao, M. Luk, ແລະ K. Cheung, "ການເໜັງຕີງຂອງລະດັບນ້ຳໃຕ້ດິນທີ່ເກີດຈາກກະແສນ້ຳໃນອ່າງນ້ຳຊາຍຝັ່ງທີ່ຜູກມັດດ້ວຍເສັ້ນຊາຍຝັ່ງຮູບຊົງຕົວ L," ການຄົ້ນຄວ້າຊັບພະຍາກອນນ້ຳ, ສະບັບທີ 1. 38, ບໍ່. 3, ໜ້າ. 6–1, 2002. [26] S. Dumont, J.-L. Le Mouel, V. Courtillot, F. Lopes, F. Sigmundsson, D. Coppola, EP Eibl, ແລະ CJ Bean, “The ¨ dynamics of a long-long effusive eruption modulated. ໂດຍ tides ແຜ່ນດິນໂລກ,” Earth and Planetary Science Letters, vol. 536, ໜ້າ. 116145, 2020. [27] AL Lordi, MC Neves, S. Custodio, ແລະ S. Dumont, “ການດັດແປງຕາມລະດູການຂອງແຜ່ນດິນໄຫວມະຫາສະໝຸດໃນ azores,” ´ Frontiers in Earth Science, vol. 10, ໜ້າ. 995401, 2022. [28] SL Brantley, JD Kubicki, AF White, et al., Kinetics of water-rock interaction. Springer, 2008. [29] A. Scislewski ແລະ P. Zuddas, "ການຄາດຄະເນຂອງພື້ນທີ່ແຮ່ທາດ reactive ໃນລະຫວ່າງການປະຕິສໍາພັນນ້ໍາ-rock ການນໍາໃຊ້ຂໍ້ມູນສານເຄມີຂອງນ້ໍາ," Geochimica et Cosmochimica Acta, vol. 74, ບໍ່. 24, ໜ້າ. 6996–7007, 2010. [30] M. Barbera, P. Zuddas, D. Piazzese, E. Oddo, F. Lopes, P. Censi, ແລະ F. Saiano, "ການສະສົມຂອງອົງປະກອບຂອງແຜ່ນດິນໂລກທີ່ຫາຍາກໃນໃບເຄືອທົ່ວໄປແມ່ນບັນລຸໄດ້ໂດຍຜ່ານການສະກັດເອົາດິນແລະການຂົນສົ່ງ. ໃນ xylem sap,” Communications Earth & Environment, vol. 4, ບໍ່. 1, ໜ້າ. 291, 2023. [31] D. Gibert, V. Courtillot, S. Dumont, J. de Bremond d'Ars, S. Petrosino, P. Zuddas, F. Lopes, J.-B Boule, MC ´ Neves, S. Custodio, et al., "ກ່ຽວກັບການບັງຄັບພາຍນອກຂອງກິດຈະກໍາການລະເບີດຂອງໂລກໃນ 300 ປີທີ່ຜ່ານມາ," Frontiers in Earth Science, 2023. [32] V. Courtillot, J.-L. Le Mouel, F. Lopes, ແລະ D. Gibert, “ກ່ຽວກັບການປ່ຽນແປງລະດັບນໍ້າທະເລໃນເຂດແຄມຝັ່ງທະເລ,” ¨ ວາລະສານວິທະຍາສາດທາງທະເລ ແລະ ວິສະວະກໍາທະເລ, ສະບັບເລກທີ. 10, ບໍ່. 12, ໜ້າ. 1871, 2022. [33] V. Courtillot, J.-B. Boule, J.-L. Le Mou ´el, D. Gibert, P. Zuddas, A. Maineult, M. G ¨ eze, ແລະ F. Lopes, “ການມີຊີວິດ. ປ່າໄມ້ `ຂອງຕົ້ນໄມ້ juniper Tibetan ເປັນປະເພດໃຫມ່ຂອງຫໍສັງເກດການ - geophysical astro,” arXiv preprint arXiv:2306.11450, 2023. [34] G. Petiau ແລະ A. Dupis, "ສິ່ງລົບກວນ, ຄ່າສໍາປະສິດອຸນຫະພູມ, ແລະຄວາມຫມັ້ນຄົງຂອງ electrodes ເວລາດົນນານສໍາລັບການສັງເກດການ telluric," Geophysical Prospecting, vol. 28, ບໍ່. 5, ໜ້າ. 792–804, 1980. [35] JF Claerbout, ພື້ນຖານຂອງການປະມວນຜົນຂໍ້ມູນ geophysical, vol. 274. Citeseer, 1976. [36] SM Kay ແລະ SL Marple, "ການວິເຄາະ Spectrum—ເປັນທັດສະນະທີ່ທັນສະໄຫມ," Proceedings of the IEEE, vol. 69, ບໍ່. 11, ໜ້າ. 1380–1419, 1981. [37] R. Vautard ແລະ M. Ghil, "ການວິເຄາະ spectrum ສະເພາະໃນນະໂຍບາຍດ້ານ nonlinear, ທີ່ມີການນໍາໃຊ້ກັບຊຸດເວລາ paleoclimatic," Physica D: Nonlinear Phenomena, vol. 35, ບໍ່. 3, ໜ້າ. 395–424, 1989. [38] R. Vautard, P. Yiou, ແລະ M. Ghil, “ການວິເຄາະ Singular-spectrum: A toolkit for short, noisy chaotic signals,” Physica D: Nonlinear Phenomena, vol. 58, ບໍ່. 1-4, ໜ້າ. 95–126, 1992. [39] N. Golyandina, A. Korobeynikov, ແລະ A. Zhigljavsky, Singular spectrum analysis with R. Springer, 2018. [40] P. Lemmerling ແລະ S. Van Huffel, "ການວິເຄາະໂຄງສ້າງຂອງບັນຫາສີ່ຫຼ່ຽມມົນຢ່າງຫນ້ອຍສໍາລັບ hankel/toeplitz matrices," ສູດການຄິດໄລ່ຕົວເລກ, vol. 27, ໜ້າ. 89–114, 2001. [41] GH Golub ແລະ C. Reinsch, ການເສື່ອມຕົວຂອງຄ່າທີ່ເປັນເອກກະພາບ ແລະ ການແກ້ໄຂສີ່ຫຼ່ຽມນ້ອຍສຸດ. Springer, 1971. [42] J. Coulomb ແລະ G. Jobert, Treatise on internal geophysics, Volume 1. 1973. [43] RD Ray ແລະ SY Erofeeva, "ການປ່ຽນແປງຂອງ tidal ໄລຍະເວລາໃນຄວາມຍາວຂອງມື້," Journal of Geophysical Research: Solid Earth, vol. 119, ບໍ່. 2, ໜ້າ. 1498–1509, 2014. [44] MA Zwieniecki, PJ Melcher, TS Feild, ແລະ NM Holbrook, "ບົດບາດທີ່ມີທ່າແຮງສໍາລັບການຕິດຕໍ່ພົວພັນ xylem-phloem ໃນສະຖາປັດຕະຍະກໍາໄຮໂດຼລິກຂອງຕົ້ນໄມ້: ຜົນກະທົບຂອງ phloem girdling ກ່ຽວກັບການ conductance ໄຮໂດຼລິກ xylem," Tree Physiology, vol. 24, ບໍ່. 8, ໜ້າ. 911–917, 2004. [45] CW Windt, FJ Vergeldt, PA De Jager, ແລະ H. Van As, "Mri ຂອງການຂົນສົ່ງທາງນ້ໍາທາງໄກ: ການປຽບທຽບລັກສະນະການໄຫຼຂອງ phloem ແລະ xylem ແລະການເຄື່ອນໄຫວໃນ poplar, castor bean, tomato and ຢາສູບ," Plant, Cell & Environment, vol. 29, ບໍ່. 9, ໜ້າ. 1715–1729, 2006. [46] MA Zwieniecki ແລະ NM Holbrook, "Confronting Maxwell's demon: biophysics of xylem embolism repair," ແນວໂນ້ມໃນວິທະຍາສາດພືດ, vol. 14, ບໍ່. 10, ໜ້າ. 530–534, 2009. [47] MW Vandegehuchte ແລະ K. Steppe, “Corrigendum to: Sap-flux density measurement method: ຫຼັກການການເຮັດວຽກ ແລະ ການນຳໃຊ້,” Functional Plant Biology, vol. 40, ບໍ່. 10, ໜ້າ. 1088–1088, 2013. [48] A. 216, ບໍ່. 1, pp. 321–329, 2017. [49] G. Sakurai ແລະ SJ Miklavcic, “ກ່ຽວກັບປະສິດທິພາບຂອງການຂົນສົ່ງນ້ໍາໃນໃບ. ຮູບແບບ xylem-phloem ຄູ່ຂອງການຂົນສົ່ງນ້ໍາແລະສານລະລາຍ,” Frontiers in Plant Science, vol. 12, ໜ້າ. 615457, 2021. ເອກະສານນີ້ ພາຍໃຕ້ໃບອະນຸຍາດ CC BY 4.0 DEED. ມີຢູ່ໃນ arxiv